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sem Falle ist der vorstehende Ausdruck der bequemste. Man 

 kann übrigens auch, wenn man die Störungen in Tafeln bringt, 

 den vorstehenden Ausdruck für £j, welcher / neben u verlangt, 

 anwenden, und also Tafeln für Bs selbst geben. 



Nach Ausführung der im Vorhergehenden angedeuteten Ent- 

 wickelungen bestehen die zu integrirenden Differentialen aus Glie- 

 dern, die theils die Form 



" a { co" } ('" + is ' + ^ dt 

 theils die Form 



haben, wo a und A von t und u unabhängig sm d. Die erste 

 dieser Formen kann auf zweierlei Weise auf die zweite zurück- 

 geführt werden. Wir haben nämlich erstens 

 ndt = (l — e cos u) du 



und durch Substitution dieses Ausdruckes ergiebt sich 



/cos /*cos 



(iu + i'g'+ A)dt = dl (iu + i'g'+A)du 



— T e a flZ fe ,,+1 ^ " + W + A> > du 



Zweitens kann man die Reduction durch partielle Integration be- 

 wirken. Diese giebt 



na /°° S (iu-t-i'g'-i- A)dt = ±-77- («' u -+- i'g'-hA) 

 J sin iv cos N 



i'a /*cos -. ., , A 

 — I . Qu + i'g'+A)du 



ivJ S1U ' 



wo i> = — ist. Es ist also blos nöthig, die zweite Form zu 



betrachten. Abgesehen von der diese Form wesentlich verein- 

 fachenden Bedingung i' = o, hat das Integral derselben folgende 

 Form 



a /cos (iu-hi'g'-h A)du = o« ; sin (im ■+• ig'-h A) 



•+■ au i+ 1 sin ((1 + 1)m+ i'g'+A} 

 H-a« /+B sin((j-+-2)u-f-tV-t-^)-f-etc. 

 -+- a«,_i sin ((» — l) u -+- i'V-f- ^) 

 -f- aa,_2sin((j — 2) u -f- i'g'-h A) -+• etc. 



