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(10) P„ = — C*" (t±iVt-t\Cosy) a dy 



= — / (t ± iVt — t 2 Cos j)n dy. 



Diese Gleichungen in denen sowohl das eine, als das andere 

 algebraische Vorzeichen gilt, sind durch das Vorhergehende nur 

 insofern begründet, als t ». =±1 ist. Setzt man, dessen unge- 

 achtet, t = + i; so giebt sowohl die eine als die andere derselben 



J». = (±1)"- 



Da nun für t = ± 1, der Gleichung (3) zufolge, 



(*=0) 

 1. 2. 3. . . 72 fla" 



ist: so folgt, dafs die Gleichungen (9) und (10) auch für t = ±i 

 gültig sind. 



Nach Laplace (M2c. eil., t. V, p.33) ist 



P n = — - f (ti + Vi- P .Cos y) n dj, 



= — C {t — iV\—t' l .Qosy) n dy. 



welche Form also mit der zweiten von (10) übereinstimmt. Zu- 

 gleich folgt hieraus, dafs sich das Laplace'sche Integral für die 

 Gröfse P n als eine der einfachsten Formen einer ganzen Klasse 

 von Formen betrachten läfst, in welcher, aufser dieser, noch drei 

 andere, eben so einfache, enthalten sind. 



6. April. Gesammtsitzung der Akademie. 



Hr. Gustav Rose las eine von Hrn. Riess und ihm ge- 

 -mcinschaftlich verfafste Abhandlung: Über die Pyroelektri- 

 cität der Mineralien. Die Verfasser bezeichnen (nach Brew- 

 sters Vorgange) die durch Wärmeänderung in einigen Krystallen 

 erregte Elektricität mit PyroiMektricität, weil das passendere Wort 

 Thermoelektricität bereits für eine andere Klasse von Erscheinun- 

 gen gebraucht wird, bei welchen das Elektroscop keine Anwen- 

 dung findet. Sie unterscheiden die Pole der pyroelektrischen 

 Krystalle in Betracht ihrer Eigenschaft, die freiwerdende Elektri- 

 citätsart mit der Art der Temperaturänderung zu ändern, in fol- 



