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für ein und dasselbe Gas eine constante Gröfse, und 

 diese ist aucli für die verschiedenen Gase gleicli, 

 wenn die specifische W arme nicht nach der Gewichts- 

 einheit, sondern nach der Volumen ein heit gerechnet 

 wird. 



Wenn die speclfls che Wärm e hei constantem Vo- 

 lumen (die Gröfse c in der Gleichung Ib.) constant ist, so 

 ist es gl eichermafsen die s-pec i fisc h e Wärme bei con- 

 stantem Drucke, und folglich auch der Quotient der 

 beiden speci fisch en Wärm e n. Diesen Salz, (welcher nach 

 der Carnot'schen Theorie bei ihrer bisherigen Behandlung nicht 

 möglich wäre,) hat schon Polsson nach Versuchen von Gay- 

 Lussac und Welter als richtig angenommen und seiner Theorie 

 zu Grunde gelegt. (') 



Wenn ein Gasquantum in einem für Wärme un- 

 durchdringllchenGefäfsezusammengedrückt oder aus- 

 gedehnt wird, so ändert sich mit dem Volumen die 

 Temperatur nach folgender Gleichung: 



(3.) ^ = (^Y", 



worin k der Quotient der beiden speclfischen Wär- 

 men Ist. Auch diese Gleichung stimmt mit der von Polsson 

 gefundenen überein. C) 



Nachdem der Verf. die vorstehenden Folgerungen aus dem 

 von ihm angenommenen Grundsatze abgeleitet hat, wendet er 

 sich zur Carnot'schen Theorie zurück. Diese glebt In Ihrer bis- 

 herigen Behandlung einige Resultate, die dem Obigen wider- > 

 sprechen. Bei näherer Betrachtung findet man aber, dafs diese 

 Abweichungen nicht aus dem von Carnot aufgestellten Princlp 

 selbst folgen, sondern nur aus dem Zusätze, den er dabei macht, 

 dafs nämlich keine Wärme verloren gehe, sondern die Quan- 

 tität der Wärme constant bleibe. Dieser Zusatz Ist nun aber 

 durchaus nicht wesentlich, denn es kann sehr wohl bei der Her- 

 vorbringung von Arbelt eine gewisse Wärmemenge verbraucht 

 werden, und zugleich eine andere Wärmemenge von einem 

 Körper zum andern übergehen. Es ist also nicht nöthig das 



(•) Traite de mec. II. ed. T. II, p. 646. (') a. a. 0. p. 647. 



