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durch sie berechtigt ist, fiir die In allen aus dem Carnot'schen 

 Princip- abgeleiteten Formeln wiederkehrende Funktion C zu 

 setzen A (a-i-i). 



Für Dämpfe im Maximum der Dichte ergiebt sich aus 

 dem Carnot'schen Princip folgende Gleichung: 



(IV.) r = C.(s-.)'£ 



In dieser Form hat Clapeyron die Gleichung auf mehrere be- 

 sondere Fälle angewandt, und hat Ihre Übereinstimmung mit der 

 Erfahrung hinlänglich nachgewiesen. Thomson hat dieselbe 

 benutzt, um mit Hülfe der Regnault'schen Beobachtungswerthe 

 für r die numerischen Werthe von C für verschiedene Tempe- 

 raturen zu berechnen. Dazu niufste er aber das Volumen des 

 Dampfes kennen, und er hat daher für Dampf im Maximum der 

 Dichte die Richtigkeit der Mariotte'schen und Gay-Lussac'schen 

 Gesetzes angenommen, was er jedoch selbst nur als eine An- 

 näherung betrachtet. 



Eine solche Berechnung von C Ist jetzt nicht mehr nöthig, 

 da sich aus dem Früheren schon die Form dieser Funktion er- 

 geben hat. Die Gleichung (IV.) geht dadurch über in: 



(IVa.) r = A(a-i-i)(s-cr)^£, 



und man kann dieselbe nun umgekehrt anwenden, um das Volu- 

 men s des Dampfes zu bestimmen, und die Anwendbarkeit des 

 Mariotte'schen und Gay-Lussac'schen Gesetzes auf den Dampf 

 zu prüfen. Nach diesem Gesetze müfste der Ausdruck 



a 



Aps , ■ 



^ a + t 



eine constante Gröfse sein. Statt dessen ergiebt sich aus der 

 Gleichung (IVa.), Indem man sie auf den Wasserdampf anwendet, 

 dafs bei diesem der vorige Ausdruck einen mit der Temperatur 

 abnehmenden Werlh hat, und zwar so, dafs er sich mit ziem- 

 licher Genauigkeit darstellen läfst durch die Gleichung 



d 



(6.) Ans =g — he^* , 



^ ^ a-t-e ' 



worin ff, h und k Constante von folgenden Werthen sind: 



^ = 31,549; A = 1,0486; Ä = 0,007138. 



