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" = 37 = V + S7V'* "^ (X * + MJ + "^ 



• ss f7 ss v ,+ ^r""p- (Xa!+wr+, " ) ' 



1 p = T - ^ (am + ßf -+- y z) - \ (u 2 -f- V* -f- «,«), 



wo T 7 eine willkürliche blos von t abhängige Gröfse bedeutet, 

 die, wie schon Euler bemerkt hat, in jedem Problem der Hy- 

 drodynamik so lange unbestimmt bleibt, als man sich nicht den 

 Druck für jeden Augenblick an einem Punkte der Oberfläche 

 der Flüssigkeit gegeben denkt. Diese Unbestimmtheit im Aus- 

 drucke von p hat jedoch offenbar keinen Einflufs auf das Re- 

 sultat welches man erhält, wenn man alle gegen eine geschlos- 

 sene Fläche wirkenden elementaren Druckkräfte in eine einzelne 

 Kraft und ein Kräftepaar vereinigt. Für die Oberfläche unse- 

 rer Kugel haben alle diese Elementarkräfte eine einzige Resul- 

 tante, welche durch den Mittelpunkt geht und für deren Com- 

 ponenten man durch eine sehr einfache Rechnung die Werthe 



findet, woraus sich für die Resultante der Ausdruck -^c'per- 

 giebt und zugleich erhellt, dafs diese der Kraft er parallel 

 ist. Man sieht also, dafs in unserem Falle der von der be- 

 wegten Flüssigkeit gegen die Oberfläche des festen Körpers 

 ausgeübte Druck nur von der jeden Augenblick wirkenden be- 

 schleunigenden Kraft, nicht aber von der Geschwindigkeit 

 der Flüssigkeit abhängt. Hört die beschleunigende Kraft zu 

 wirken auf, so verschwindet auch der Druck, >., \x, v werden 

 constant und die Bewegung wird sogleich zu einer permanen- 

 ten, bei welcher u, v, w nicht mehr von t abhängen. Die so 

 eintretende permanente Bewegung ist immer von derselben Art, 

 in so fern man nämlich nur auf die Verhältnisse der Geschwin- 

 digkeiten Rücksicht nimmt und bei den von den Theilchen der 

 Flüssigkeit beschriebenen Bahnen nur die relative Lage dieser 

 Curven, nicht aber ihre absolute Lage im Räume betrachtet. 



