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sind, so wird der von der Flüssigkeit ausgeübte Druck jeden 

 Augenblick aufgehoben und man kann die Kugel beweglich 

 voraussetzen, ohne dafs sie zu ruhen aufhört und ohne dafs die 

 vorhin bestimmte Bewegung der Flüssigkeit modificirt wird. 

 Wird jetzt auf das ganze von der Kugel und der Flüssigkeit 

 gebildete mechanische System, welches den Charakter eines so- 

 genannten freien hat, überall die beschleunigende Kraft als 

 wirkend gedacht, deren Componenten — «, — ß, — 7 sind, 

 so erhält man durch Zusammensetzung die in unserem anfäng- 

 lich in Ruhe befindlichen System eintretende Bewegung für 

 den Fall, wo auf die Kugel eine beschleunigende Kraft wirkt, 

 deren Componenten die Werthe 



-("*-£)". -(«--$)'• -<«+£)» 



haben, während die Flüssigkeit von keiner Kraft getrieben wird. 

 Bei dieser Bewegung sind die Componenten der Geschwindig- 

 keit zur Zeit t für alle Theile der Kugel, — X, — /!*, — v, wo- 

 gegen in der Flüssigkeit zu derselben Zeit an der durch die 



Coordinaten 



t t t 



x — J}.dti y — ji^t, z—ju^t 

 000 



bestimmten Stelle, die Geschwindigkeitscomponenten die Werthe 



u — X, v — n, iv — v 



haben. Man sieht, dafs die Kugel unter Einwirkung der nach 

 Richtung und Intensität beliebig veränderlichen beschleunigen- 

 den Kraft (l •+- A) <r sich im widerstehenden Mittel gerade so 

 bewegt, wie sie sich im leeren Räume bewegen würde, wenn 

 die Kraft jeden Augenblick mit Beibehaltung der Richtung im 

 Verhältnifs von 2g>'-f- £ zu 2^' verkleinert würde. Die Zusatzkraft 

 J , £7 wird also zur Überwindung des Widerstandes der Flüssig- 

 keit verwandt. Aber dieser Widerstand entspricht nicht der 

 Vorstellung, welche man sich von der Wirkung eines flüssigen 

 Mediums auf einen in ihm bewegten festen Körper zu ma- 

 chen pflegt und nach welcher ein Widerstand auch dann schon 

 vorhanden und zu überwinden ist, wenn die in einem Zeitmo- 

 mente stattfindende Bewegung für den nächsten Zeittheil nicht 



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