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Für diese beiden, mit Übergebung von </>(x°.z ) und $(j°z°), 

 die natürlich bei der Kleinheit von z° kleine Coefficienten ha- 

 ben, finde ich, wenn 100 Tage als Zeit- Einheit angenommen 

 werden: 



f ( : K } = -0,0039445 -0,0885376 cos M + 0,2403171 sin M 



kVn rns/ 



}P - 0,0 195314 cos 2M+ 0,0532736 sin IM 



— 0,0033712 cos 3M+ 0,0092105 sin3ilf 



— 0,0005260 cos4«W+ 0,0014173 sin4jW 



— 0,0000791 cos5iW+0,0002081sinsM" 



—0,00001 io cosa/ 



J[ y ' , 6 = - 0,0108750 - 0,2440973 cos M - 0,08911 60 sin M 

 k * p C0Sl -0,0538480 cos IM- 0,0 197553 sin 2 M 



— 0,0092943 cos3M— 0,0034155 sin3M 



— 0,00 1 4502 cos 4 M— 0,0005330 s in 4 M 



— 0,0002 1 80 cos5 M— 0,0000772 sin SM 



— 0,0000306 cos 6 71/ 



Diese Reihen convergiren allerdings am langsamsten, so dafs 

 man wahrscheinlich mehrere Näherungen liölhig haben wird. 

 Auch hat der Versuch den hier angegehenen Gang bei den 

 speciellen Störungen zu befolgen, eine langsamere Näherung 

 gegeben als zu wünschen war. Immer wird es sich der Mühe 

 verlohnen, diesen Weg zu versuchen, wie mein jetziger vor- 

 züglicher Gehülfe, Herr Dr. ßrünnow, in Gemeinschaft mit mir 

 beabsichtigt, um wenigstens eine Vorstellung zu bekommen, 

 wie sich bei ihm die Gröfsen zusammensetzen. 



Wie die Glieder der zweiten Potenz der Masse nach der- 

 selben Methode entwickelt werden können, sieht man sogleich. 

 Aber es wäre unnütz von ihnen zu sprechen, so lange man 

 noch nicht weifs, ob die Glieder der ersten Potenz sich auf 

 diesem Wege hinlänglich bequem erhalten lassen. 



Hr. G. Rose trug einige Bemerkungen vor über die 

 Krystallform des Zinks. 



Als Krystallform des Zinkes ist von Nöggeralh die Com- 

 bination eines regulären sechsseitigen Prisma mit der geraden 

 Endfläche und von Nikles das Pentagondodekaeder beobachtet, 

 und Nikles hat daraus geschlossen, dafs das Zink dimorph 



