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gäbe gestellt, wenigstens für einen speciellen Fall der Leidener 

 Flasche die Annäherung weiter zu treiben , als es bisher ge- 

 schehen ist, und als diesen speciellen Fall wählt er die soge- 

 nannte Franklin'sche Tafel mit kreisförmigen Belegungen, oder 

 allgemeiner ausgedrückt, zwei kreisförmige, parallel neben ein- 

 ander stehende sehr dünne Platten, welche selbst aus einem 

 leitenden Stoffe bestehen, aber von nichtleitenden Stoffen um- 

 geben, und dadurch von einander getrennt und isolirt sind. 



Bevor er diese Aufgabe selbst behandelt, betrachtet er den 

 Fall, wo nur eine einzelne Platte mit Electricität geladen wird, 

 wobei er die Gestalt der Platte als elliptisch annimmt. Um in 

 diesem Falle zu der Formel zu gelangen, welche die Dichtig- 

 keit der Electricität an den verschiedenen Punkten der Platte 

 darstellt, ist es am bequemsten, von der Betrachtung eines El- 

 lipsoids auszugehen, und dieses durch fortgesetzte Verkleinerung 

 der einen Axe in eine unendlich dünne elliptische Platte zu 

 verwandeln. Man erhält alsdann für eine Ellipse mit den Axen 

 a und b, welche zugleich als Coordinatenaxen genommen wer- 

 den, wenn Z die gesuchte Dichtigkeit an dem Punkte (*, y), 

 und Q die ganze auf der Ellipse befindliche Electricitätsmenge 

 bedeutet, die Gleichung: 



(I.) Z = -^ 



labn i y 



\abir |/ x' 1 



und daher für den besonderen Fall, dafs die Ellipse in einen 

 Kreis mit dem Badius a übergeht, wenn x 2 -\- j 2 = r 2 gesetzt 

 wird: 



Q 1 



<n.) z = 2< 



■ V'-i 



Nachdem so der Ausdruck für Z einmal gefunden ist, läfst 

 sich die Richtigkeit desselben auch unabhängig von dem El- 

 lipsoid beweisen, und der Verfasser führt dieses für den beson- 

 deren Fall der Kreisfläche aus. 



Indem er sich sodann zu dem eigentlichen Gegenstande 

 seiner Untersuchung, der Franklin'schen Tafel, wendet, nimmt 

 er vorläufig an, dafs beide Platten derselben mit gleichen 



