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einzelnen Platte ähnlich wird. Dieses wird durch einen Zusatz 

 im Nenner erreicht, durch welchen der Ausdruck folgende Ge- 

 stalt annimmt: 



( c J Vi— z* sin 2 <b dd> | 

 an i _^ _j_ 6 Kl-^ 2 / 



(IV 



worin b eine von c abhängige Constante ist, und diese wird 

 nun so bestimmt, dafs der Werth der Potentialfunction am 

 Rande mit dem im Innern der Platte so nahe wie möglich über- 

 einstimmt, was freilich, da nur über Eine Constante zu verfü- 

 gen ist, auch nur für das erste Glied geschehen kann. Dadurch 

 geht (IV.) über in: 



TT 



( r J Vi — z' 1 sin 2 <b d(b \ 



an ,_^_ho,35 j/-L JA - * 2 / 



Hierin mufs noch die Constante A bestimmt werden. 

 Nimmt man dazu an, dafs die Electricitätsmengen -(- Q und 

 — (?, mit welchen die beiden Platten geladen sind, bekannt 

 seien, so mufs man aus der vorstehenden Gleichung durch In- 

 tegration den Ausdruck für die ganze auf der einen Platte ent- 

 haltene Electricitätsmenge ableiten, und diesen gleich Q setzen. 

 Dadurch erhält man: 



(VI.) <> = .,. „*.(, + ^ log Hf-*), 

 woraus folgt: 



(vir.) ^ = ^(,_i,„ r !m 



a n \ an c / 



Nimmt man dagegen an, dafs der Zustand der Conductoren, von 

 welchen die Platten ihre Electricilät empfangen haben, bekannt 

 sei, so kann man den Satz anwenden, dafs in einem Systeme 

 von leitenden Körpern, welche in Verbindung stehen, das elek- 

 trische Gleichgewicht sich so herstellt, dafs die Potentialfunk- 

 tion im Innern des ganzen Systemes überall denselben Werth 



