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bedeutet, welche zwar nicht unmittelbar bekannt, aber jeden- 

 falls für gleiche Flaschen gleich, und aufserdem in Bezug auf 

 die mittlere Glasdicke von der ersten Ordnung ist. 



Wird nun eine so geladene Batterie nur theilweise ent- 

 laden, so dafs der Rückstand Q, in ihr bleibt, zu welchem 

 das Potential FF X gehört, so erhalt man als Zunahme des Po- 

 tentials: 



O 2 — O 2 

 (4.) FF, — FF = ^ — —511 *; 



findet dagegen eine vollständige Entladung statt, so dafs man 

 Q x und FF, = o setzen mufs, so ist die Zunahme des Poten- 

 tials: 



(5.) - FF =^-y, 



und diese Gröfsen sind es also, welche dem obigen Satze nach 

 gleich der Summe aller durch die Entladung hervorgebrachten 

 Wirkungen sein sollen. 



Diese Wirkungen können sehr verschiedener Art sein, 

 mechanischer, chemischer, thermischer, magnetischer und elec- 

 trischer Natur. Zur Vergleichung mit der Theorie ist aber beson- 

 ders der einfachste Fall geeignet, in welchem aufser dereinen 

 unvermeidlichen mechanischen Wirkung, welche durch das Über- 

 springen des Funkens bedingt wird, nur thermische Wirkungen 

 vorkommen, und auch diese nicht bis zum Glühen der erwärm- 

 ten Theile getrieben werden. Dann kann man die Summe dieser 

 beiden gleich den in (4.) und (5.) gegebenen Ausdrücken setzen. 



Hieraus folgt zunächst für den Fall, wo die Stärke der 

 der Entladung d.h. die Zunahme des Potentials die- 

 selbe bleibt, aber der Schliefsungs bogen geändert 

 wird, dafs dabei die Summe der beiden W i r k u n g e n 

 constant bleibt. 



Dieser Schlufs wird durch die von Riefs gemachten Beo- 

 bachtungen so vielfach bestätigt, dafs Vors seimann de 

 Heer(') aus diesen Beobachtungen allein schon einen ähnli- 

 chen Schlufs gezogen hat, welcher jedoch einige Ungenauig- 



(') Pogg. Ann. B. 48. S. 298. 



