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beide verbreiten konnte. Dabei beobacbtete er die Erwär- 

 mung in einem oder in beiden Verbindungsbogen, und giebt 

 als Resultat die Gleichung: 



aQ 2 



(6.) C = 



(n s' \ ' 



— H 1 ns 

 n s I 



worin die Buchstaben, welche etwas anders gewählt sind, als 

 bei Riefs, folgende Bedeutung haben. C die beobachtete 

 Wärme, Q die angewandte Electrieitätsmenge, s der Flächen- 

 raum der inneren Belegung einer Flasche der ersten Batterie 

 und n die Anzahl dieser Flaschen, s' und «'dieselben Gröfsen 

 für die andere Batterie und endlich a eine Constante. 



Dieser Ausdruck mufs der Theorie nach proportional der 

 Zunahme des Potentials sein. Nun erhält man für die letztere 

 den Ausdruck: 



A . Q 2 



(7.) fT, — FT = 



(n x s 1 \ ' 



n x s / 



worin A ebenfalls eine Constante ist, und « und h' die oben 

 schon bezeichnete Bedeutung für die Flaschen beider Batterien 

 haben. Um diesen Ausdruck dem vorigen proportional zu ma- 

 chen, braucht man nur anzunehmen, dafs in den Flaschen bei- 

 der Batterien, obwohl sie nicht gleich waren, doch x und «' 

 nahe denselben Werth hatten , was auch durch andere Anga- 

 ben von Riefs gerechtfertigt wird. 



Endlich sind noch die Versuche betrachtet, welche Dove 

 und Riefs über die Erwärmung im Schliefsungsbogen einer 

 sogenannten Cas caden batterie angestellt haben ('). 



Diese Versuche bestehen aus zwei Beihen. Bei der einen 

 waren immer nur zwei Batterien mit einander verbunden, 

 aber die Flaschenzahl in jeder derselben wurde geän- 

 dert. Für diesen Fall folgt aus der Theorie die Gleichnng: 



<»'-' GW.)?- 



worin C die beobachtete Wärme, Q die angewandte Electri- 



(*) Pogg. Ann. B. 72. S. 406. und B. 80. S. 349. 



