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zweiten Ausdrucks im Anfang des zweiten Zeitintervalls von dem 

 Werthe des ersten Ausdrucks im Endpunkt des ersten Zeitinter- 

 valls abzuzielicn und diese Differenz dem zweiten Ausdruck hin- 

 zuzufügen. 



Im Übergangspunkt ist k = k t = 90°; substituiren wir diese 

 beiden Werthe und setzen zur Abkürzung 



P = W( _-L W3 ± etc . q __ uj\—-Luj' 3 ±etc. 



-*- T w 2 — t w •» ± etc. ■+- AV 2 — \u\ ± etc. 



p t= <Pi — t</>3 ± etc. Q t = </>', — ±cp' 3 ± etc. 



+ T^i — T'/ , 4 ± etc. •+■ i(p' 2 — \<p\ ± etc. 



dann ist die erklärte Differenz = 



2 P cos i c' -t-Z Q sin i c' 



— X P, cos i C — 5 (? lS in i £" 



und diese Gröfse mufs also dem obigen zweiten Ausdruck von ¥ 

 hinzugefügt werden. Nachdem dieses geschehen ist, gibt dieser 

 Ausdruck in dem obern Zeitintervall, welches dem Zeitintervall 

 das die Epoche enthält zunächst liegt, durch Substitution des be- 

 treffenden Werthes von k, und C für C die vollständigen Stö- 

 rungen von T. Gehen wir nun zu irgend einem Zeitmoment in 

 dem nächstfolgenden untern Zeitintervall, das ist in dem untern 

 Zeitintervall über, in welchem der Komet seinen ersten Umlauf 

 nach der Epoche vollendet, so müssen wir nicht nur den eben 

 betrachteten Übergangspunkt, sondern auch den zunächst darauf 

 erfolgten, in welchem der Komet von dem obern in das untere 

 Zeitintervall übergieng, auf dieselbe Art berücksichtigen. Da in 

 diesem Übergangspunkte k = k t = 27ü° ist, so ergiebt sich, nach- 

 dem zur Abkürzung 



R = — w. + ^^etc. S = — w' t + ^,',q:etc. 



+ T w 2 — t w * ± etc - ■+■ i" J 2 — T«4 ± etc. 



Ä,= — </>,+ 4-cp 3 + etc. S t = - ^-i- ±cp' 3 T etc . 



■+-i- ( p2 — T ( Po ± etc. + £#, — -i- t // 4 ± etc. 



gesetzt worden ist, 



2 P cos »V -f- 2 Q sin *V 

 -+- 2 (R,-P t ) cos *C + 5 (S t -Q t ) sin »C 



— 2 R cos i ci — 2 S sin i cj 



