326 



gengesetzte des Pols substittrirt gedacht; x bezeichnet den freien 

 Magnetismus des Pols, dw das Element seines Weges, und T die 

 nach der Richtung von dw zerlegte Wirkung, welche der Lei- 

 ter, durchströmt von der Einheit des Stroms, auf die Einheit 

 des freien Magnetismus im Pole ausübt. 



Der Differentialstrom der drehenden Bewegung ist: 



— s e'x d \p {cos (a,e") — COS (a, e')\ 



worin dtp das Element des Drehungswinkels bedeutet, und (a,e") 

 und («/<?') die Winkel bezeichnen, welche die Drehungsaxe mit 

 den vom Pole nach den Endpunkten des Leiters gezogenen Li- 

 nien bildet. Dieser Strom ist also unabhängig von der Form 

 des Leiters, er hängt allein von der Bewegung seiner Endpunkte 

 ab; er ist immer gleich Null, wenn der Leiter eine geschlossene 

 Curve bildet. 



In einem geschlossenen Leiter, der sich um eine Axe dreht, 

 in welcher ein oder mehrere Pole liegen, wird durch diese kein 

 Strom inducirt. 



§. 6. Die Induktion, welche in einem ruhenden Leiter 

 durch die Bewegung eines Solenoid's erregt wird, ist allein von 

 der Bewegung der Pole des Solenoid's abhängig. 



Der durch die Bewegung eines Poles in einem ruhenden 

 Leiter inducirte Strom besteht aus zwei Theilen; der eine rührt 

 her von der progressiven Bewegung des Pols, der andere von 

 seiner drehenden Bewegung um sich selbst. Der Differential- 

 strom des ersten Theils ist: 



— ss'xT diu 

 und der des zweiten Theils : 



— £s'x,d\p |cos (a,e") — COS (a>e')\ 



In einem geschlossenen ruhenden Leiter wird durch die 

 Drehung des Pols kein Strom inducirt. 



In einem nicht geschlossenen Leiter inducirt der Pol, ohne 

 seinen Ort zu verändern, allein durch seine Drehung um sich 

 selbst einen Strom. Dieser Satz enthält die Theorie der soge- 

 nannten unipolaren Induktion. 



§. 7. Ein Magnet wird definirt als ein System von unend- 

 lich vielen unendlich kleinen Solenoiden (magnetischen Atomen). 



