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worin K' nnd K" die Kegelecken von Do bezeichnen, in Bezie- 

 hung auf flie von den Endpunkten des Leiters beschriebenen ge- 

 schlossenen Curven. 



Ist weder der Leiter noch seine Bahn eine geschlossene 

 Curve, so ist der in ihm durch den Magneten inducirte Inte- 

 gralstrom : 



— ss'SxKDo 



wo K die Kegelecke ist von Do in Beziehung auf die Periphe- 

 rie der Oberfläche, welche der Leiter beschrieben hat. 



Wenn der magnetische Zustand des Magneten eine Ände- 

 rung erleidet, so dafs der freie Magnetismus xDo des Elements 

 Do der Oberfläche des Magneten sich verwandelt in x'Do, so 

 wird dadurch in dem ruhenden geschlossenen Leiter ein Strom 

 inducirt, dessen Werth ist: 



— ee'S(>c'—it)KDo 



wo K die Kegelecke von Do in Beziehung auf s ist. 



Entwickelung der Regeln, nach welchen das Vorzeichen von 

 K bestimmt wird, und ob dafür das kleinere oder gröfsere Ku- 

 gelflächenstück zu nehmen ist, welches der Kegel abschneidet. 



§. 13. Anwendungen der Formeln des vorigen § auf einige 

 einfache specielle Fälle von Induktionen. 



1) Es wird der Strom bestimmt, welcher durch den Erd- 

 magnetismus in einem ebenen geschlossenen Leiter, der um eine 

 Axe rotirt, inducirt wird. Die Strom -Ebene ist F, ihre Nor- 

 male ist gegen die Drehungsaxe unter den Winkel c geneigt, 

 und diese bildet mit der Richtung der magnetischen Inklination 

 den Winkel (a,r)\ der Drehungswinkel <p wird von der Lage 

 der Leiter -Ebene an gerechnet, in welcher ihre Normale in der 

 durch die Drehungsaxe und die Richtung der magnetischen In- 

 klinntion gelegten Ebene liegt. M bezeichnet die Stärke des 

 Erdmagnetismus. Der durch eine Drehung des Leiters von ty' 

 bis <j>" in ihm inducirte Integralstrom ist: 



— es' MF sin (a, r) sin c |cos tj>" — cos <f>'} 



2) In den folgenden Anwendungen wird als Inducent ein 

 prismatischer Magnet vorausgesetzt, dessen freier Magnetismus 

 als gleichförmig über seine beiden Grundflächen angesehen wer- 



