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während 



ß„ ß 2 , &_„ r 

 beliebige constante Gröfsen bezeichnen, so sind nicht nur 



^ — t^i -\ — i°2 -^ — — l->m—\ -^rr — t -t- ' 



d«i d«* d« n _ f d« 



die endlichen Integralgleichungen des ungestörten Problems, des- 

 sen Differentialgleichungen aus den obern dadurch folgen, dafs 

 man V. — o setzt, mit den 2/i willkührlichen Constanten, 



«11 «2, «■_» f h 



ßt, ßt, ß.-ti T i 

 sondern es besitzen diese Constanten auch ausserdem die Eigen- 

 schaft, dafs sie als Variable in das ge.slörle Prohlem eingeführt, 

 auf folgende Differentialgleichungen führen: 



da t _ 9fi dftj _ 9fi du„_, du dh 9n 



~dl ~ Wx ~dl ~ d,3? de ~ dKZ' Tt ~ 17' 

 d ^i _ _ 1*0. d J*± - <*Ü dj3 "- i - 9Q d Z _ _9^ 



dt du , dt 9 1( 2 </' 8 «„ _ ) dt J)A 



welches die oben erwähnte canonische Form der Slörungsglei- 

 chungen ist. 



Während Jacobi seihst keinen seiner Beweise dieses 

 Theorems, welches mit der in seiner berühmten Abhandlung 

 im lTten Bande des Crelle'schen Journals auseinandergesetzten 

 Hamilton -Jacobischen Theorie der Integration der dynamischen 

 Gleichungen und der partiellen Differentialgleichungen auf das 

 innigste zusammenhängt, bisher bekannt gemacht hat, findet man 

 in dem lOlen Bande des JournaPs von Liouville eine kürzere 

 Ableitung desselben von Hrn. Desboves, nebst seiner Anwen- 

 dung auf die elliptische Bewegung des Planeten, wobei sich die 

 von Jacobi oben erwähnten sechs Elemente ergeben. 



Nach dem bisher Vorgetragenen bietet sich das Problem, 

 auf die Rotation eines festen Körpers um einen Punkt diese 

 eben auseinandergesetzte Theorie anzuwenden, von selbst dar. 

 Ich habe mir daher die Aufgabe gestellt, auf diesem Wege, ein 

 ähnliches und analoge Systeme von Elementen bei dem Problem 

 der Rotation, durch Anwendung des angeführten Theorems auf 



