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diesen Fall der nicht freien Bewegung, aufzufinden, und dadurch 

 ein neues und wichtiges Beispiel dieser Theorie anzuführen. 

 Es geht aus dem Verigen ehenfalls hervor, dafs dieser Zweck 

 durch die Integralion derjenigen partiellen Differentialgleichung 

 erreicht wird, auf welche die Hamiltonsche Theorie in die- 

 sem Probleme führt. — 



Wenn es iihrigens nur darauf ankäme, ein System von Ele- 

 menten zu finden, welches die ohige Eigenschaft besitzt, so kann 

 man dasselbe aus den von Poisson am angeführten Orte auf- 

 gestellten Slörungsgleichungen auch ohne Weiteres ableiten. 

 Die dazu nölhige leichte Modification der eben angeführten sechs 

 Conslanlen besteht darin, dafs man an Stelle der Constanten h, 

 — 2/, setzt, und statt des Elements y die Gröfse "f, = — y. cos y 

 einführt. Bezeichnet man die partiellen Differentialquolienten 

 nach der Störuugsfunction nach den sechs Elementen: 



*„ x, T M /, «, g-, 

 durch hinzugefügte Klammern, so erhalt man die Gleichungen: 



3« /3n 



d« / dß \ 



Ty = \WJ * Sm 7 ' 



du _ /dP\ 

 9/ ~ V3/> 



3_n _ /)ov 

 3« ~ \d«)' 



3ß _ /3a\ 

 3? VcU/' 



Da aufserdem die Gleichungen: 

 — =_2^i 



dl ~ "dt 



dy d¥. dy 



y. sin 7 - = — h cos <y — - 



' dt dt * dt 



