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wird, wenn diese Elemente nicht mehr als reine Constanten 

 betrachtet werden, sondern entwickelt werden aus 



"*-*/=*> «-'*/£*■ n-v+f%«, 



da de 

 wo — , — etc. die bekannten Differentialquotienten der Ele- 



dt dt ^ 



mente, abhängig von den störenden Kräften bezeichnen, die 

 hier aber nicht weiter in Anwendung kommen. Die analytische 

 Entwickelung von dem Systeme (2) stöfst auf fast unüberwind- 

 liche Schwierigkeiten bei den kleinen Planeten unseres Son- 

 nensystems, wenn man alle Strenge erreichen will. Eben so 

 wenig läfst es sich aber auch, unmittelbar wenigstens, mecha- 

 nisch integriren. 



Aber es ist kein Hindernifs vorhanden, diese mechanische 

 Integration ganz unmittelbar vorzunehmen, wenn man die Glei- 

 chungen der Differenz beider Systeme aufstellt. Diese sind, wenn 



bezeichnet werden: 



ddf 

 dt 



Wenn man hier einstweilen einen störenden Planeten be- 

 trachtet, dessen Masse m'k* und dessen Coordinaten durch x', 

 j\ z', so wie der jedesmalige Radiusvector derselben mit r', 

 und der jedesmalige Absland von dem gestörten Planeten mit 



£ bezeichnet werden, so wird 



, „ /x — -c x' \ 

 P COS QX = m '** (^—3- - -;) , 



d? / z z° \ „ 



f 



P cos QY = m' k* fä* - ^) , (A) 



. „ / ' z — z z' \ 



Pco S QZ = m'k*(— r - - 3 ). 



