S4 



OSMOND ET CARTAUD — LES ENSEIGNEMENTS SCIENTIFIQUES DU POLISSAGE 



comme l'enveloppe des déformations de pénétra- 

 tion. L'enveloppe des paraboloïdes tels que mn est 

 un cylindre à section parabolique, et, parmi les 

 cylindres possibles, on pourrait compter, à la 

 limite, le plan oo' passant par la rayure et normal 

 à la surface rayée. 



C'est ce plan que l'on cherche à produire quand 

 on coupe le verre par un diamant. Mais, surtout 

 quand on n'est pas un vitrier habile, on produit 

 ordinairement l'une au moins des amorces de l'un 

 des cylindres paraboliques mn. C'est ce que montre 

 (page 08) la figure 8 (230 diam.) : la bande sombre, 

 nettement délimitée d'un côté et estompée de l'autre, 

 est une glace, c'est-à-dire une fissure oblique mn 

 qui réfléchit la lumière en dehors de l'objectif. 

 De même sur la figure 9 (glace étamée, rayure 

 coupante au diamant, 12.3 diam.); mais, ici, une 

 lame d'air emprisonnée dans la fente donne lieu à 

 des bandes colorées parallèles à la rayure et qui 

 se traduisent sur la photographie par des bandes 

 dégradées alternativement sombres et claires. 



Mais toute application d'un eiïort tangentiel tend 

 à déterminer un mouvement vibratoire. Dans le 

 cas du verre, par exemple, la pointe, si elle pénètre, 

 détache une esquille, se dégage, en détache une 

 autre, et ainsi de suite ( fig. 10, 33 diam.). La 

 figure 11 est un détail de la précédente à 130 dia- 

 mètres. Contre l'axe, à droite et à gauche, on 

 remarque des esquilles conchoïdales, détachées 

 par les poussées obliques et qui passent un peu 

 plus loin aux formes-enveloppes : le système des 

 conchoïdes à profil doux devient parallèle ù la 

 rayure, et les lignes à profil anguleux, courbes et 

 obliques le long de l'axe, se transforment en fines 

 cannelures perpendiculaires à cet axe. En même 

 temps, il se produit une série périodique d'amorces 

 de cassures transversales suivant les paraboloïdes 

 de la figure 1. Mais ces paraboloïdes sont incom- 

 plets et ne s'ouvrent qu'à l'opposé du sens de la 

 rayure. On les accentue en attaquant la surface 

 par l'acide fiuorhydrique. La figure 12 (133 diamè- 

 tres) montre ainsi, après attaque, une rayure de 

 verre par une aiguille à coudre. Cette rayure est 

 formée de deux stries étroites, finement cannelées, 

 qui correspondent aux lignes m, m de la figure 1 et 

 que rejoignent, à intervalles qui seraient réguliers 

 sur une rayure plus artistement faite, des demi- 

 cercles plus épais, origines des paraboloïdes incom- 

 plets. Dans une glace dont le polissage, suffisant 

 en apparence, est en réalité imparfait, l'attaque 

 par l'acide fluorhydrique donne l'aspect de la 

 figure 13 (33 diam.); chaque rayure imparfaite- 

 ment enlevée est représentée par une série de 

 chevrons équidistants , presque invisibles avant 

 l'attaque. 



Decharme avait obtenu des figures analogues en 



transportant horizontalement, au-dessus d'une 

 plaque de verre recouverte d'une couche mince de 

 minium, un ajutage d'où s'écoulait un courant 

 d'eau; la hauteur de l'ajutage au-dessus de la 

 plaque doit, bien entendu, être suffisante pour 

 que la veine liquide se divise en gouttes. Plus 

 simplement encore, il suffit de frotter le doigt 

 mouillé contre la plaque de façon à produire des 

 vibrations que le minium enregistre d'une manière 

 permanente ; les phénomènes ne sont pas moins 

 visibles sur une mince couche d'eau pure; mais 

 ils ne persistent naturellement pas '. 



Quand la rayure du verre par le diamant se 

 réduit aux arrachements de la figure 10, le vern? 

 n'est pas coupé, et, inversement, il pourrait être 

 coupé sans rayure visible par le plan 00 ou par le 

 cylindre mn de la figure 1. En général, la rayure 

 est à la fois périodique avec arrachements con- 

 choïdaux à la surface, continue et coupante au- 

 dessous. 



D'après Venham-, le caractère périodique de la 

 rayure pourrait être révélé dans le verre par la 

 lumière polarisée, même quand le passage de la 

 pointe n"a produit qu'une déformation en appa- 

 rence élastique. Mais, nous n'avons pu le constater, 

 par le même procédé, qu'en présence d'une rayure 

 visible et en soumettant la pièce de verre à une 

 compression générale entre deux faces opposées. 



L'apparition ou, tout au moins, l'amplitude du 

 régime vibratoire dépendent de l'inclinaison de 

 l'aiguille. Si elle fait un angle suffisamment aigu 

 avec la direction du mouvement, l'aiguille pénètre 

 peu et se dégage facilement : la rayure tend à être 

 continue, ou à paraître telle. .\u fur et à mesure 

 qu'on redresse l'aiguille, on facilite la pénétration, 

 la pointe éprouve une résistance croissante, arrache 

 une esquille et ainsi de suite. Le moment où l'ai- 

 guille commence à brouter se perçoit assez nette- 

 ment. 



Cette question de la rayure et de la coupe du 

 verre n'est pas nouvelle dans la science. Dès la pre- 

 mière moitié du dernier siècle, elle a occupé l'atten- 

 tion de grands physiciens comme Brewster, Atwood , 

 WoUaslon. Les petites contributions que nous 

 venons de lui apporter ne sont pas elles-mêmes 

 aussi neuves que nous l'avions d'abord pensé. Le 

 brouillon de celte Note était déjà écrit quand 

 nous avons eu connaissance d'un très intéressant 

 Mémoire de M. W. Prinz, que son titre : « L'échelle 

 réduite des expériences géologiques permet-elle 

 leur application aux phénomènes de la Nature? » 

 ne semblait pas désigner particulièrement à notre 



' Imitation par les courants liquides ou gazeux des phé- 

 nomènes d'électricité et de magnétisme. Amiens, 1883, 

 p. 63-68. 



' Quart. Jûurn. of Se, année 1866, p. 121. 



