p. LANGEVIN - LA PHYSIQUE DES ÉLECTRONS 



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que les expériences soient, encore assez précises 

 pour permettre d'atteindre la forme même de l'élec- 

 tron dont dépend la loi de variation de l'énergie 

 cinétique avec la vitesse. 



t. Deux iiroblrines. — Nous avons seulement 

 examiné jusqu'ici le cas d'un électron en mou- 

 vement uniforme, en l'absence de tout champ 

 électromagnétique extérieur capable de modifier 

 le mouvement de l'électron en lui communiquant 

 une accélération. 



Le problème général de la connexion entre l'éther 

 et l'électron, qui représente vraisemblablement la' 

 partie la plus importante de la connexion entre 

 l'éther et la matière, est double. 



En ]iremier lieu, quelle est la perturbation élec- 

 tromagnétique qui accompagne dans l'éther un 

 déplacement quelconque et donné d'électrons"? En 

 second lieu, quel mouvement prendront ces élec- 

 trons, libres de se mouvoir dans un champ électro- 

 magnétique extérieur, superposé à celui qui cons- 

 titue leur sillage"? 



o. Ondv de vitesse, onde d'accélération. — 

 Nous possédons tous les éléments pour la solu- 

 tion du premier problème, dont celui du mouve- 

 ment uniforme n'est qu'un cas particulier. M. Lo- 

 rentz en a donné, sous une forme très simple, la 

 solution générale par l'intermédiaire des potentiels 

 relardés. Chaque élément de charge en mouvement 

 donné détermine, par sa position, sa vitesse et son 

 accélération à l'instant t, les champs électrique et 

 magnétique a l'instant t-\-T sur une sphère ayant 

 pour centre la position à l'instant t, et pour rayon 

 le chemin parcouru par la lumière pendant le 

 temps T. M. Lorentz a donné les expressions des 

 deux potentiels électrostatique et vecteur dont 

 les champs se déduisent par les formules con- 

 nues. 



Les expressions complètes de ces champs, qui 

 ont été données pour la première fois par M. Lié- 

 nart, comprennent chacune deux parties : La pre- 

 mière dépend uniquement de la vitesse de l'élé- 

 ment de charge à l'instant t et contribue à former 

 le sillage qui accompagne l'électron dans son 

 déplacement; je l'appellerai onde de vitesse. 

 Cette onde de vitesse, qui existe seule dans le 

 cas du mouvement uniforme, a son champ élec- 

 trique dirigé partout vers la position qu'occuperait 

 l'élément de charge à l'instant /-|- t s'il avait con- 

 servé depuis l'instant t la vitesse qu'il avait à ce 

 moment; M. Schwartzschild appelle celte position 

 le point d'aberration ; elle coïncide avec la position 

 vraie du mobile à l'instant ^-J-t si le mouvement 

 est uniforme. L'autre partie des deux champs fait 

 intervenir l'accélération, et les directions des deux 



champs y sont perpendiculaires l'une à l'autre et 

 perpendiculaires au rayon, en même temps que les 

 deux champs électrique et magnétique y repré- 

 sentent des énergies égales; ce sont là tous les 

 caractères de la radiation se propageant librement 

 dans l'éther. Je l'appellerai onde d'accélération. De 

 plus, les intensités des champs variant ici en raison 

 inverse de la dislance au centre, l'énergie repré- 

 sentée par cette onde d'accélération ne tend pas 

 vers zéro quand le temps t augmente indéfiniment; 

 il y a donc énergie rayonnée à l'infini par l'onde 

 d'accélération. 



L'onde de vitesse, au contraire, dans laquelle 

 l'intensité des champs varie en raison inverse du 

 carré du rayon Vt, ne transporte aucune énergie à 

 l'infini; l'énergie des ondes de vitesse accompagne 

 l'électron dans son déplacement; elle contient son 

 énergie cinétique. 



6. Radiation implique accélération. — On en 

 conclut qu'un centre électrisé soumis à une accélé- 

 ration, et seulement alors, rayonne à l'infini, sous 

 forme d'une onde transversale, d'une radiation 

 électromagnétique, une quantité finie d'énergie 

 proportionnelle, par unité de temps, au carré de 

 l'accélération. 



L'origine de la radiation électromagnétique, de 

 toute radiation est donc dans l'électron soumis à 

 une accélération; c'est par son intermédiaire que 

 la matière fonctionne comme source d'ondes 

 hertziennes ou lumineuses. Toute accélération, 

 tout changement qui s'opère dans l'état de mou- 

 vement d'un système d'électrons se traduit par 

 l'émission d'ondes. 



Le caractère de l'onde émise change naturelle- 

 ment suivant que l'accélération est brusque, dis- 

 continue, ou périodique. 



Dans le premier cas, réalisé par exemple lors de 

 l'arrêt brusque, pai* une anlicathode, des électrons 

 ou corpuscules négatifs qui constituent les rayons 

 cathodiques, la radiation consiste dans une puba- 

 tion brusque, ayant pour épaisseur le produit de 

 la vitesse de la lumière par le temps qu'a duré 

 le retard progressif, et qui fournit une représen- 

 tation complète des rayons de Riintgen ou des 

 rayons V des corps radio-actifs. 



Si l'accélération est périodique, au contraire, 

 comme dans le cas d'un électron gravitant autour 

 d'un centre électrisé de signe contraire au sien, 

 l'accélération est périodique, et la radiation émise 

 c»nstitue une lumière de longueur d'onde déter- 

 minée par la période de révolution de l'élec- 

 tron. 



La solution du premier des deux problèmes fon- 

 damentaux paraît ainsi complète et ne soulève 

 aucune difficulté. 



