p. LAN&EVJN — LA PHYSIQUE DES ÉLECTRONS 



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pensation se fait (mais seulement de manière par- 

 tielle si tout le rayonnement n'est pas absorbé) par 

 l'intermédiaire de la pression qu'exerce un rayon- 

 nement sur les corps qui le reçoivent, pression 

 dont l'eNpérience a démontré l'existence. 



L'égalité de l'action et de la réaction n'a, d'ail- 

 leurs, jamais été démontrée expérimentalement 

 dans des cas semblables, et il n'y a ici aucune dif- 

 ficulté si l'on ne tient pas à étendre ce principe 

 au delà des faits qui l'ont suggéré. 



't. La qiuin/ilt' de mouvement éleciromar/nêliqiie. 



— Si l'on veut néanmoins réaliser celte extension 

 quelque peu arbitraire, on est conduit à ne pas 

 appliquer le principe à la matière seule, et à sup- 

 poser à l'éther une quantité de mouvement, qui 

 serait celle du système matériel auquel on l'as- 

 simile. M. Poinoaré a montré que cette quantité de 

 mouvement électromagnétique doit être proportion- 

 nelle en chaque point, en grandeur et en direction, 

 au vecteur de Poynting, qui permet en même temps 

 de définir l'énergie transmise à travers le milieu. 



En partant de cette notion de quantité de mou- 

 vement électromagnétique, M. Max Abraham a pu 

 calculer les termes, laissés de côté par M. Lorentz, 

 qui dépendent du mouvement de l'électron lui- 

 même, sa force d'inertie, par la variation de la 

 quantité de mouvement électromagnétique con- 

 tenue dans son sillage. 11 s'est trouvé conduit pour 

 la première fois, d'après la forme des termes qui 

 représentent cette force d'inerlie, à la notion d'une 

 masse dissymétrique et fonction de la vitesse. 



o. Le mouvement qiinsi-stalionnaire. — Le 

 calcul ne peut se faire complètement que dans 

 le cas, toujours réalisé, d'ailleurs, au point de vue 

 expérimental, où l'accélération de l'électron est 

 assez faible pour que le sillage puisse être à chaque 

 instant considéré comme identique à celui qui 

 accompagnerait un électron se mouvant avec la 

 vitesse actuelle, mais d'un mouvement uniforme 

 depuis très longtemps. C'est ce que M. Abraham 

 appelle un mouvement quasi-stationnaire. Dans ce 

 cas. le sillage est entièrement connu cà chaque 

 instant comme nous l'avons vu, donc la quantité de 

 mouvement électro-magnétique et, par suite, sa 

 variation qui mesure laforce d'inertie. La condition 

 du mouvement quasi-stationnaire est tout simple- 

 ment qu'au voisinage de l'électron, là où la quantité 

 de mouvement électromagnétique se trouve 

 presque entière, l'onde d'accélération émise soit 

 négligeable par rapport à l'onde de vitesse. 



6. Masse longitudinale et masse transversale. 



— Dans ces conditions, on trouve que la force 

 d'inertie est proportionnelle à l'accéléralion avec 



un coefficient de proportionnalité, analogue à l.i 

 masse, mais qui se trouve ici fonction de la vitesse 

 et qui augmente indéfiniment comme l'énergie 

 cinétique, à mesure qu'on s'approche de la vitesse 

 de la lumière. De plus, cette masse électromagné- 

 tique n'est pas la même pour une même vitesse, 

 suivant que l'accélération est parallèle ou perpendi- 

 culaire à la direction de la vitesse. 11 y a, par rapport 

 à cette direction, une masse longitudinale et une 

 masse transversale. La masse n'est donc plus une 

 grandeur scalaire, mais possède la symétrie d'un 

 tenseur parallèle à la vitesse. Aucun fait expéri- 

 mental ne permet encore de vérifier cette dissy- 

 métrie de la masse des électrons, qui ne se 

 manifeste nettement qu'aux vitesses voisines de 

 celle de la lumière ; mais, au contraire, la variation 

 de la masse transversale avec la vitesse a pu être 

 constatée par M. Kaufmann sur les rayons p du 

 radium, constitués par des projectiles identiques 

 aux corpuscules cathodiques. 11 suffit de comparer 

 les déviations de ces rayons dans des champs 

 électrique et magnétique perpendiculaires à leur 

 direction pour en déduire, par application des- 

 équations obtenues précédemment pour la dyna- 

 mique des électrons, leur vitesse et le rapport de la 

 charge électrique à la masse transversale des parti- 

 cules qui les constituent. Ce rapport diminue quandi 

 la vitesse augmenle, et, si nous considérons comme 

 fondamental le principe de conservation de la 

 charge électrique, nous en concluons à un accrois- 

 sement expérimental de la masse transversale dans 

 un rapport facile à comparer avec celui que la 

 théorie donne pour la masse électromagnétique 

 seule. 



7. La matière des philosophes. — Mais, avant 

 de discuter les résultats de cette comparaison, je 

 tiens à signaler une difficulté logique soulevée 

 par la marche que nous avons suivie. Nous avons 

 convenu de considérer comme fondamentales les 

 notions de masse et de force édifiées par la Méca- 

 nique pour représenter les lois du mouvement de 

 la matière ; nous concevons a priori la masse 

 comme une quantité scalaire parfaitement inva- 

 riable. 



Puis, supposant la possibilité d'une représen- 

 tation matérielle de l'éther, nous appliquons à celui- 

 ci les équations de la Dynamique matérielle et nous 

 nous trouvons conduits à admettre pour les élec- 

 trons, partie de la matière, et par suite pour la ma- 

 tière elle-même, une masse dissymétrique, tenso- 

 rielle et variable. A quoi devront alors s'appliquer 

 les équations ordinaires de la Dynamique et les 

 notions, considérées comme fondamentales, qu'elles, 

 impliquent? A une matière abstraite, une matière 

 des philosophes, qui ne serait pas la matière ordi- 



