p. LANGEVIN — L\ PHYSIQUE DES ÉLECTRONS 



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lération, avec dos coellicients fonctions de la vitesse, 

 que nous appellerons les masses longitudinale et 

 •transversale de l'électron; les autres de la charge 

 et des champs extérieurs, que nous appellerons 

 les forces et qui sont ceux donnés par M. Lo- 

 rentz. Le mouvement ultérieur de l'électron est 

 ainsi déterminé par l'état électromagnétique actuel 

 du système. 



i. Liaisons dnns rélectron. — Pour simplifier 

 l'analyse et n'avoir pas à se préoccuper du mouve- 

 ment de rolation de l'électron, je considère celui-ci 

 comme une vacuole présente dans l'élher, les inté- 

 grales de volume qui représentent les énergies 

 Wf, W,„ des champs électrique et magnétique 

 s'étendani seulement à l'espace extérieur à la sur- 



vitesse augmente. Les formules qui expriment dans 

 ce cas la variation dos masses longitudinale et trans- 

 versale avec la vitesse sont différentes de celles de 

 M. Abraham et de M. Lorentz, quoique donnant 

 toujours l'accroissement indéfini des deux masses 

 à mesure qu'on approche de la vitesse de la lumière. 



Les formules ainsi obtenues pour le rapport — 



de la masse transversale ni, seule accessible jus- 

 qu'ici à l'expérience, à la masse m^ aux très faibles 



vitesses, en fonction du rapport fi = tj de la vitesse 



de l'électron à celle de la lumière, sont : 

 1° Electron spliériqiie varirihle : 





Jt .) 



yL .| 



-005 -OOZ 



Fig. 1. — Courbes Ihéoriques et valeurs expérimentales de la variation du rapport — en fonction de la vitesse. 



face qui limite la vacuole. On peut supposer comme 

 liaison unique, en dehors de la charge électrique 

 donnée, la forme de celle surface fixée, sphérique 

 par exemple, grâce à une action de nature incon- 

 nue, et l'on retrouve naturellement les formules de 

 M. Abraham pour les masses longitudinale et 

 transversale dans le cas d'un électron sphérique. 

 Mais on peut aussi supposer la liaison plus simple, 

 impliquant seulement par exemple un volume 

 déterminé de la vacuole à cause de l'incompressi- 

 bilité de l'élher extérieur; si l'on cherche alors 

 quelle est, dans le cas d'un mouvement de transla- 

 tion uniforme, la forme que prendra spontanément 

 l'électron pour satisfaire à la condition de variation 

 nulle, on trouve précisément la forme ellipsoïdale 

 aplatie supposée par M. Lorentz, avec cette diffé- 

 rence que le diamètre équatorial augmente avec la 

 vitesse au lieu de rester constant comme l'admet 

 M. Lorentz, cette constance impliquant une dimi- 

 nution du volume de l'électron à mesure que la 



2° Electron variable : 



Diamètre équatorial consl.'inl — ^ 1 — 3', ~ S', 



III _ 1 



Volume constant — ^ (I — 3' ^ . 

 ino 



5. Comparaison. — Les expériences de M. Kauf- 

 mann ne sont pas encore suffisamment précises 

 pour déterminer laquelle de ces formules repré- 

 sente le mieux la variation expérimentale du rap- 



port — avec la vitesse. Pour effectuer la compa- 

 raison, j'ai employé un procédé analogue à celui de 

 iM. Kaufmann, qui détermine les deux champs élec- 

 trique et magnétique figurant dans les expressions 



p 



de la vitesse et du rapport — en fonction des données 



m 



de l'expérience, en cherchant [lour quelles va- 

 leurs de ces quantités on obtient la meilleure 

 concordance entre la variation expérimentale et la 

 variation théorique calculée en supposant que 



