p. LANGEVIN — LA PHYSIQUE DES ÉLECTRONS 



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hables t-t particulièrement l'aclles à observer dans 

 le cas du polonium, qui n'en émet pas d'autres, se 

 présentent comme tout h fait analogues aux kanal- 

 strahlen. La masse des particules chargées positi- 

 vement qui les constituent est de même ordre que 

 celle des atomes d'hydrogène et leur vitesse ne 

 dépasse pas 20 à 25.000 kilomètres par seconde, de 

 sorte qu'il est impossible de vérifier si leur masse 

 est d'origine entièrement électromagnétique. D'au- 

 tre part, doit-on les envisager comme des électrons 

 aussi simples que l'électron négatif, ou sont-ils de 

 structure beaucoup plus complexe; sont-ils, par 

 exemple, des atomes matériels ayant perdu un 

 corpuscule cathodique ? 



2. Electron!^ ou atomes. — Dans la première 

 hypothèse, celle de l'électron, la grande masse des 

 centres positifs conduirait à leur attribuer une 

 dimension beaucoup plus petite qu'aux corpuscules 

 cathodiques eux-mêmes, la masse électromagné- 

 tique d'une sphère électrisée étant inversement 

 proportionnelle à son rayon. On est ainsi conduit 

 à ce résultat paradoxal qu'un électron est d'autant 

 plus inerte, je ne dirai pas plus lourd, qu'il est 

 plus petit. M. H. A. "Wilson croit trouver un 

 argument en faveur de cette conception d'un élec- 

 tron positif très petit et, par conséquent, très inerte 

 dans cette remarque que les rayons a sont beau- 

 coup moins absorbables que des rayons 3 de même 

 vitesse. 



Beaucoup de raisons, d'ailleurs, tendent à faire 

 adopter l'hypothèse contraire d'une particule a 

 très complexe et peu différente d'un atome. M. Ru- 

 therford a donné des raisons sérieuses pour 

 identifier les particules a avec les atomes d'hélium 

 privés d'un corpuscule cathodique; d'autre part, 

 M. Stark donne des raisons expérimentales de 

 rapporter aux centres positifs dans les tubes à vide 

 l'émission des spectres de raies, ce qui implique 

 la complexité de structure. Enfin, la théorie de la 

 décharge disruptive attribue la production de 

 rayons cathodiques au choc contre la cathode des 

 particules qui constituent les rayons de Goldstein ; 

 un électron plus petit que la particule cathodique 

 elle-même semble difficilement pouvoir provoquer 

 une perturbation superficielle assez intense, tandis 

 qu'un atome incapable de traverser un autre édifice 

 atomique, et lancé avec une grande vitesse, pro- 

 duirait une perturbation locale importante. 



3. La chari/e positive des rayons a. — C'est peut- 

 être aussi à la perturbation considérable produite 

 par les rayons x ou canal dans la matière qu'ils 

 rencontrent et dans l'émission consécutive de rayons 

 cathodiques qu'on doit rapporter ce fait intéressant 

 que la charge des rayons a n'a pu, jusqu'ici, être 



mise en évidence de manière directe par la charge 

 négative que doit prendre spontanément un frag- 

 ment de sel de polonium qui parait émettre uni- 

 quement des rayons a très absorbables.- Quelque 

 élevé que soit le vide fait autour d'un fragment de 

 bismuth actif, analogue au polonium, il ne prend 

 spontanément aucune charge et perd rapidement, 

 au contraire, sa charge positive ou négative sans 

 qu'on puisse expliquer cette déperdition par l'ac- 

 tion ionisante des rayons a sur le gaz environnant, 

 beaucoup trop rare. Le passage des rayons a, 

 projectiles de grosse dimension, à travers la sur- 

 face du corps radio-actif dont ils sortent peut jouer 

 le même r(jle que l'arrivée des kanahti-ahlen sur 

 la surface d'une cathode et provoquer l'émission 

 de rayons p, très peu pénétrants d'ailleurs, dont la 

 présence suffirait, jointe à celle des l'ayons x, pour 

 empêcher toute charge permanente du corps radio- 

 actif, de quelque signe qu'elle soit. 



4. Les électrons positifs. — Si les centres posi- 

 tifs que nous connaissons ne doivent pas être 

 envisagés comme des électrons libres, il semble, 

 cependant, nécessaire d'admettre la présence de 

 semblables électrons qui permettraient la neutralisa- 

 tion des charges négatives dans l'édifice atomique, 

 mais qui, pour quelque raison, ne sortiraient de 

 cet édifice qu'avec une extrême difficulté, contraire- 

 ment à ce qui se passe pour les électrons négatifs. 



De plus, il paraît nécessaire, pour que la théorie 

 des métaux, qui rapporte leur conductibilité à la 

 présence de centres électrisés libres de se mouvoir 

 sous l'action d'un champ, puisse rendre compte 

 de tous les faits, du phénomène de Hall en parti- 

 culier, de sens variable dans les différents métaux, 

 que des centres des deux signes coexistent dans le 

 métal, libres de se déplacer dans toute son étendue, 

 sans que les centres positifs puissent être les atomes 

 métalliques eux-mêmes, nécessairement immobiles 

 pour constituer la charpente solide du métal. 11 est 

 possible que les électrons positifs, qu'aucune action 

 connue ne peut dans les gaz maintenir séparés des 

 atomes matériels, soient libres en grand nombre 

 dans le milieu tout différètit constitué par le métal. 

 Beaucoup de problèmes se posent ici au sujet des 

 centres positifs. 



VIII. — Théorie de la jl^tière. RAi>io.\CTivrrÉ. 



1. L'instahiliti' atomique. — Examinons mainte- 

 nant d'un peu plus près les conséquences aux- 

 quelles conduit la conception d'une matière cons- 

 tituée par des électrons des deux signes, d'atomes 

 formés de centres électrisés en mouvement sous 

 leurs actions mutuelles. Tout d'abord, en dehors 

 de la gravitation, d'intensité infiniment petite 



