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P. LA.NGEVIN — L.\ PHYSIQUE DES ÉLECTRONS 



comparée aux actions électriques intérieures à 

 l'atome et qui provoquent tous leurs changements 

 d'état physique ou chimique, les lois élémentaires 

 d'action se réduisent aux forces de Lorentz qui 

 déterminent, comme nous l'avons vu, l'accélération 

 d'un électron en fonction du champ électrique et 

 du champ magnétique produits par les autres élec- 

 trons au point où il est placé. Dans le cas où 

 l'accélération est suffisante pour qu'il y ait rayon- 

 nement appréciable d'énergie à dislance, par l'in- 

 termédiaire de l'onde d'accélération, il est proba- 

 blement nécessaire de faire intervenir d'autres 

 termes dans les équations du mouvement de l'élec- 

 tron, des forces par l'intermédiaire desquelles il 

 puisse emprunter l'énergie qu'il rayonne et qui 

 disparaissent dans le cas du mouvement quasi-sta- 

 lionnaire. Il ne semble cependant pas que, dans 

 aucun cas expérimental, ces termes correctifs puis- 

 sent devenir appréciables. 



Au même point de vue, les électrons en mouve- 

 ment périodique dans l'atome matériel sont néces- 

 sairement soumis, le long de leurs orbites fermées, 

 à des accélérations qui s'accompagnent d'énergie 

 rayonnée, empruntée aux énergies électrique et 

 magnétique intérieures à l'atome. Ce rayonnement 

 peut, d'ailleurs, être extrêmement faible, comme 

 dans les cas simples de plusieurs corpuscules 

 cathodiques circulant à dislances égales sur une 

 même orbite (autour d'un centre positif). 



Mais ce rayonnement continuel, beaucoup plus 

 important naturellement quand l'atome, par un choc 

 extérieur, est dérangé de sa configuration la plus 

 stable, ce rayonnement est pour l'édifice atomique 

 une cause de décrépitude, et, au bout d'un temps 

 plus ou moins long suivant la structure, un réar. 

 rangement profond devient nécessaire, comme une 

 toupie tombe quand sa rotation a suffisamment 

 diminué de vitesse. Une région d'instabilité est 

 atteinte, le réarrangement consécutif pouvant 

 s'accompagner de projection violente de certains 

 centres électrisés intérieurs à l'atome. Cette con- 

 ception fournil au moins une image des phéno- 

 mènes de radioactivité et des transformations suc- 

 cessives dans la vie des atomes dont M. Hulherford 

 a émis l'hypothèse. 



2. Energie interne et chaleur déijagée. — • 

 Un calcul très simple montre, d'ailleurs, que le 

 stock d'énergie représenté par les champs électri- 

 que et magnétique séparant les électrons contenus 

 dans un atome est suffisamment grand pour ali- 

 menter pendant plus de dix millions d'années le 

 dégagement de chaleur que M. Curie a découvert 

 dans les sels de radium. Comme il parait bien 

 établi maintenant que la vie d'un atome de radium 

 est seulement de l'ordre d'un millier d'années, il 



en résulte que la dix-millième partie seulement de 

 ce stock est utilisée pendant celte période spécia- 

 lement active de la vie des atomes. Il n'y a donc 

 aucune difficulté à concevoir comment l'énorme 

 dégagement de chaleur du radium peut être em- 

 prunté à l'énergie interne. 



Aucun atome n'étant à l'abri de celte déperdition 

 d'énergie due au rayonnement lié à l'accélération 

 des électrons, on doit s'attendre a ia généralité des 

 phénomènes radio-actifs, les atomes que nous 

 considérons actuellement comme stables ayant seu- 

 lement une déperdition extraordinairement lente. 



IX. — Propriétés électriques. 



1. Polarisation. — Je voudrais maintenant mon- 

 trer en quelques mots comment la conception pré- 

 cédente s'adapte aisément à la représentation des 

 principales propriétés électriques et magnétiques 

 de la matière et a rendu possible, pour la première 

 fois, un essai de théorie de la décharge disruptive 

 et de la conductibilité métallique. 



Une propriété commune à toutes les formes de 

 la matière est la possibilité d'une polarisation élec- 

 trique, cause des variations dans le pouvoir induc- 

 teur spécifique avec la nature de la matière. Cette 

 polarisation résulte, de façon toute naturelle, de la 

 modification qu'apporte un champ électrique exté- 

 rieur dans le mouvement des électrons intérieurs à 

 l'atome. Cette modification se traduit par un excès 

 moyen des centres positifs du côté où le champ 

 .tend à les déplacer, et un excès moyen dans le 

 temps des charges négatives de l'autre côté. Le sys- 

 tème prend donc en moyenne dans le temps une 

 polarité électro-statique. 



2. Dissociation corpusculaire. — Si le champ 

 électrique devient suffisamment intense, comme 

 il peut l'être, par exemple, pendant le passage d'une 

 de ces pulsations très brèves qui constituent les 

 rayons de Rontgen, ou pendant le passage à tra- 

 vers l'atome d'une particule électrisée a ou j3 lancée 

 avec une très grande vitesse, la modification pro- 

 duite sur l'atome ou la molécule peut être plus 

 profonde : un corpuscule cathodique peut se trou- 

 ver arraché de l'édifice qui reste chargé positive- 

 ment; il se produit ainsi une dissociation corpus- 

 culaire, qui permet d'expliquer la conductibilité 

 acquise par les milieux isolants, sous l'action des 

 rayons de Runtgen ou de Becquerel, et qui se ' 

 manifeste surtout dans les gaz où les centres élec- 

 trisés ainsi libérés peuvent se mouvoir le plus 

 facilement, bien que, par attraction électrostatique 

 sur les molécules neutres, ils s'entourent d'un cor- 

 tège qui les accompagne pendant leur déplacement. 



Il semble bien établi que les ions négatifs ainsi 



