p. LANGEVIN — LA PHYSIQUE DES ÉLECIFtONS 



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produits d;ins les gaz ont pour centre un corpus- 

 cule cathodique, puisque l'arrivée des rayons catho- 

 diques dans le gaz y produit des ions négatifs iden- 

 tiques aux précédents au point de vue de leur mobi- 

 lité ou de leur puissance de condensation pour la 

 vapeur d'eau sursaturante. Il semble, néanmoins, 

 extrêmement important de reprendre, en particu- 

 lier, ces mesures de mobilité des ions produits par 

 difTérentes causes a l'intérieur des gaz pour s'assu- 

 rer si les difTérences de mobilités qui paraissent 

 exister ont pour cause une différence dans les 

 molécules qui constituent le cortège ou dans les 

 centres électrisés qui lui servent de noyau. 



3. Mobilités et reconiLiiniison. — De la même 

 manière, il importe beaucoup de pouvoir, par 

 l'intermédiaire des mesures de mobilités, suivre 

 avec la température la modification qui se produit 

 dans la grosseur de l'agglomération, et de raccor- 

 der les ions observés à la température ordinaire 

 avec les ions incomparablement plus mobiles qu'on 

 observe dans les flammes et qui paraissent bien 

 constitués par le centre électrisé seul, corpuscule 

 cathodique et peut-être particule a. 



La vitesse de recombinaison des ions est encore 

 très mal connue dans ses rapports avec les varia- 

 tions de pression et de température, bien qu'elle 

 joue certainement un rôle essentiel dans les phé- 

 nomènes de décharge disruptive dans les gaz à 

 basse pression; il serait important d'être fixé un 

 peu mieux sur ce point. 



4. L'ionisation par les chocs. — Toute la théorie 

 actuelle de la décharge disruptive repose sur cette 

 conception que le choc d'une particule électrisée 

 en mouvement suffisamment rapide contre une 

 molécule en peut provoquer la dissociation cor- 

 pusculaire. 



Cette idée était une conséquence naturelle du 

 fait connu que les rayons cathodiques ou les rayons 

 de Becquerel, constitués par de semblables parti- 

 cules, rendent conducteurs les gaz qu'ils traversent. 

 Si la dissociation corpusculaire produite libère à 

 partir de la molécule un corpuscule cathodique, 

 celui-ci peut, si le champ électrique présent dans 

 le gaz est suffisamment intense, acquérir une vi- 

 tesse assez grande pour se comporter à son tour 

 comme un rayon cathodique et provoquer ainsi, de 

 proche en proche, un accroissement rapide de la 

 conductibilité. 



M. Townsend a montré comment cette consé- 

 quence est susceptible d'une vérification expéri- 

 mentale très précise, et il trouve que, dans cer- 

 taines limites de vitesse, chaque choc entre le 

 corpuscule cathodique et une molécule est suivi 

 d'une dissociation corpusculaire. 



REVUE GÉNÉBALE DES SCIENXES, 1905. 



La vitesse ne doit, cependant, pas dépasser une 

 certaine limite, au delà de laquelle le corpuscule 

 ou particule p passe à travers l'édifice atomique 

 sans y produire de perturbation sensible. 



Pour qu'une décharge disruptive puisse durer 

 sans qu'une cause extérieure vienne maintenir la 

 production des premiers centres électrisés capables 

 de produire la dissociation, il est nécessaire que 

 les centres positifs, vraisemblablement atomes ou 

 molécules privés d'un corpuscule, puissent eux 

 aussi produire la même dissociation corpusculaire 

 au moment de leurs chocs contre les molécules, 

 comme cela résulte, d'ailleurs, de la conductibilité 

 produite dans les gaz par les rayons ï. 



Au delà de cette conception fondamentale de 

 l'ionisation par les chocs, la théorie de la décharge 

 disruptive a beaucoup de progrès encore à réaliser. 

 Les aspects extrêmement variés que prend cette 

 décharge, la production des strates, dont une pre- 

 mière explication a été donnée par J. J. Thomson, 

 l'influence du champ magnétique sur les condi- 

 tions de la décharge, les phénomènes qui se pro- 

 duisent aux distances très faibles, de l'ordre du 

 micron, entre les électrodes, où les molécules 

 gazeuses ne paraissent plus jouer aucun rôle dans 

 la production d'une étincelle entre des électrodes, 

 sont autant de point essentiels qui attirent aujour- 

 d'hui l'attention des physiciens. 



o. L'arc électrique. — A côté de la décharge 

 disruptive ordinaire par aigrette ou étincelle, l'arc 

 électrique, de caractère entièrement différent, fait 

 intervenir le phénomène nouveau de l'émission 

 de corpuscules cathodiques par la surface des 

 corps incandescents. La cathode dans l'arc est 

 portée à une température suffisamment élevée, par 

 le choc des ions positifs qui affluent vers elle, pour 

 que les corpuscules présents dans l'électrode subis- 

 sent une véritable évaporation et transportent la 

 plus grosse partie du courant. En effet, un filament 

 de charbon incandescent peut déjà, à température 

 beaucoup moins élevée que celle de l'arc voltaïque, 

 émettre des particules cathodiques représentant 

 une densité de courant de deux ampères par cen- 

 timètre carré. 



6. L'évaporation cathodique. — Ce phénomène, 

 connu sous le nom d'effet Edison, est très général 

 et a été relié de manière quantitative, par M. Ri- 

 chardson, à l'hypothèse fondamentale de la théorie 

 cinétique des métaux, de la présence de particules 

 cathodiques se mouvant librement à l'intérieur 

 des conducteurs. 



A la température ordinaire, cette émission de 

 particules se ralentit avec une rapidité telle que 

 l'électrostatique est possible et qu'un métal peut 



