ACADEMIES ET SOCIETES SAVANTES 



291 



l'enregistrement des ions atmosphériques (pi'oblème 

 que la ni(''thoclo d'EIster et Geilel et celle d'Ebert ne 

 pernielt.iifiit pas de résoudre), et qui, contrairement 

 au dispositif de M. I.anirevin, ne cnm|iorle ni mouve- 

 ment d'horlogerie, ni com]dlcations nn'caniques d'au- 

 cune sorte et fournit un enregistrement absolument 

 ininterrompu. L'air atmosphérique étudié passe dans 

 un condensateur cylindrique dont l'armature externe 

 est reliée à une pile de charge suffisante pour produire 

 le courant de saturation. L'armature interne isolée est 

 reliée d'une part à l'une des paires <le quadrants d'un 

 électromètre Curie amorti, dont l'autre paire est au sol, 

 l'aiguille étant chargée ; cetle armalure est reliée d'autre 

 part à un récijiienl métallique isolé, contenant un li- 

 quide conducteur (de l'eau parexemple), et qui, constitué 

 en vase de Mariotte, fournit, par un orifice capillaire 

 d'une disposition spéciale placé à sa partie inférieure, 

 un écoulement régulier de n gouttes de rayon r par 

 seconde. Celles-ci tombent dans une cuvette métallique 

 reliée au sol, et, comme chacune d'elles emporte une 

 charge égale à rE (E étant à ce moment le potentiel de 

 l'armature intérieure du condensateur cylindrique), il 

 s'ensuit que l'écoulement liquide enlève chaque seconde 

 à celle-ci une charge égale à nrV. Sous l'influence du 

 champ produit entre elle et l'armature externe, cette 

 armature interne reçoit, d'autre part, par seconde, une 

 charge due aux ions de l'air étudié, et qui, pour une 

 valeur donnée du courant gazeux (dont le débit est 

 donné par un anémographe; est proportionnelle au degré 

 d'ionisation de'cet air. Si C est{la capacité du système 

 isolé « armature interne-vase de Mariotte n, l'augmen- 

 tation_ de_ charge de ce système dans un tempsV^ est 

 égale à la]charge fournie par le gaz ionisé, diminuée de 

 celle qu'emporte l'écoulement liquide, ce qu'exprime la 

 relation : 0:IE = Qdl — lu'Edt. Dans la pratique, et 

 conformément au calcul, l'équilibre s'établit au bout 

 d'un temps très court entie la chaige Q apportée par 

 les ions et le courant de décharge nv\ par unité de 

 temps, de sorte que E = Q/;;i'. Les ilériations de 

 i'électronu'tre, enregistrées en fonction du temps sur 

 un cylindre pliotograpliique à fente liorixontale, sont 

 donc sans cesse proportionnelles au nombre des ions 

 par unité de volume de l'air étudie. Avec un électro- 

 mètre donné, la sensibilité de l'appareil est d'autant plus 

 grande que E est plus grand pour une valeur donnée 

 de (J. Il suflit, pour régler l'appareil et modifier sa sen- 

 sibilité', de soulever ou d'enfoncer le tube qui passe 

 dans le bouchon du vase de Mariotte ; on modifie, par là 

 même, à volonté la vitesse d'écoulement, c'est-à-dire la 

 valeur de nr. La seule précaution pour que l'écoulement 

 soit constant est de placer le vase de Mariotte dans un 

 endroit où les variations de température ne dépassent 

 pas une dizaine de degrés. M. Nordmann signale, en 

 terminant, une application simple de l'appareil précé- 

 dent, qui permet de réaliser facilement une méthode 

 de zéro pour les mesures de radioactivité. — 

 M. A. Guébhard, après avoir passé en revue, sur ses 

 anciens phototypes, les nombreux cas de silbonettagc 

 observés, soit dans ses expériences de 1903 sur Y inver- 

 sion, soit dans ses recherches de 1890 sur l'aureo/e/îAo- 

 tograpliique (improprement dite lialo) , croit pouvoir 

 conclure que, si la formation d'une ligne noire, entre 

 plages d'impressions très différentes, "ne se manifeste 

 réellement jamais, comme il l'a dit, que comme phase 

 intermédiaire lamphitype) de l'inversion de surpose ou 

 de surdéveloppement, sans dépendre directement 

 d'aucune des circonstances particulières que lui assi- 

 gnait pour causes M. P. Villard, elle n'a pas davantage 

 pour cause première, ainsi que tendait à le faire croire 

 une observation déjà discutée (Comptes rendus, 

 t. CXXVI, 1898, p. 1441) de M. Colson (Comptes rendus, 

 t. CX.XVI, 1898, p. 471), certains phénomènes de diffu- 

 sionjà l'intérieur du'bain, pendant le développement, 

 mais bien ceux de diffusionlilumineuse à l'intérieur de 

 la couche sensible pendant l'impression elle-même. 

 — M. P. Curie, après avoir rappelé que, parmi les 

 diverses théories émises pour expliquer les propriétés 



des corps radioactifs, l'hypothèse qui consiste à ad- 

 mettre la désagrégation des atomes de ces corps et la 

 transmutation des éléments se présente aujourd'hui 

 comme la plus vraisemblable et se trouve actuellement 

 admise par un grand nombre de physiciens et de 

 chimistes, entretient la Société des recherches qu'il 

 a faites en collaboration avec M. Danne sur les 

 lois de la disparition de la radioactivité induite par 

 l'émanation du radium. On laisse un corps solide pen- 

 dant longtemps (plusieurs jours, parexemple) s'activer 

 en présence de l'émanation du radium et l'on étudie 

 ensuite la manière dont il se désactive à l'air libre. 

 L'intensité du rayonnement est donnée, en fonction du 

 temps, par la différence de deux exponentielles (en 

 négligeant toutefois ce qui se passe pendant les cinq 

 premièresminutes).Ona(l)I=:I„[Ke-='— (K — lie-"], 

 avec A = 0,000.5.38; = 0,000.413; K = 4,2, le temps 

 étant exprimé en secondes, I„ étant le rayonnement 

 initial. On explique convenablement les phénomènes 

 en admettant que l'émanation, pendant tout le temps 

 qu'elle agit, crée avec une vitesse constante une pre- 

 mière substance radioactive B, qui se désagrège sponta- 

 nément suivant une loi exponentielle : f7B/d(=— AB, 

 et B = B„c-", h étant un coefficient caractérisant la 

 vitesse de la désagrégation de la substance. La subs- 

 tance B, en se désagrégeant, se transforme en une 

 deuxième substance radioactive C, qui se désagrèee à son 

 tour et disparaîtrait, si elle était seule, suivant'une loi 

 exponentielle : C = C„e-«, c étant un coefficient carac- 

 téristique. Mais, comme la substance C est entretenue 

 par la substance B, elle varie en réalité suivant une loi 

 plus complexe. Quand on soustrait le corps solide à 

 l'action de l'émanation, les substances B et C existent 

 sur sa surface dans une certaine proportion. Cette pro- 

 portion varie en fonction du temps et, si l'on admet 

 que le rayonnement produit par C en se désaaréeeant 

 est plus important que celui produit par la quantité 

 correspondante de B, on trouve que le rayonnement 

 est donné par la différence de deux exponentielles, 

 c'est-à-dire par une formule de même forme que 

 l'équation (1). Dans le cas particulier où B n'émet pas 

 de rayons et où C rayonne seule, la théorie indiqu eque 

 l'on doit avoir : 



K = 



0,000.41.3 



b — c 0,000..ja8 — U.000.413 



= 4,13; 



l'expérience ayant donné 4,2 pour K, on voit que l'on 

 peut admettre que la substance C rayonne seule. On 

 ne s'est aperçu de cette relation entre les coeffi- 

 cients que plusieurs mois après leur publication. On 

 peut chercher suivant quelle loi s'active un corps solide 

 à partir du moment où il est mis brusquement en con- 

 tact avec un volume d'air renfermant une proportion 

 constante d'émanation. On trouve par expérience, con- 

 formément aux indications de la théorie, que la loi 

 suivant laquelle le rayonnement du corps I tend vers 

 sa finale I„ est la même que la loi de décroissance de 

 l'activité d'un corps soustrait à l'action de l'émanation. 

 On a, en effet, alors: (2) I„ — 1 = !JKe-ci_(K_i)e-K] 

 avec les mêmes constantes que précédemment. Enfin, 

 dans le cas où un corps a été soumis à l'action de 

 l'émanation pendant un temps relativement court, la 

 loi de désactivation à l'air libre devient très complexe. 

 On trouve, par exemple, pour une durée d'activatioa 

 de cinq minutes, que le rayonnement pendant la dés- 

 activation décroît d'abord avec une très grande rapi- 

 dité : au bout de quelques minutes, l'intensité du 

 rayonnement passe par un minimum et se met ensuite 

 à augmenter; au bout de trente minutes, le rayonne- 

 ment passe .par un maximum, puis il décroît et finit 

 par s'éteindre suivant la loi exponentielle simple corres- 

 pondant au coefficient e = 0,000.413. On ne peut expli- 

 quer ces phénomènes complexes dans l'hypothèse de 

 deux substances seulement. On parvient, au contraire, à 

 tout exidiquer en supposant sur les corps activés trois 

 substances A, B, C, caractérisées par les coefficients 



