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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



Dans un ihamp électrique, ils sont déviés, mais 

 pei'pendiculairenwnt à la force électrique, contrai- 

 rement aux rayons ordinaires qui, dans un champ 

 magnétique, s'enroulent autour dos lignes de force. La 



l''ig. 1. — l'ue d'une spirale de rayons calliodiques ordi- 

 naires accompagnés de rayons inagnclo-cathodiqncs. — 

 La spirale perd de sa netteté en s'éloignant de la cathode 

 parce que les rayons ne sont pas absohiment liomogènes. 

 malgré la précaution qu'on a prise de leur laisser comme 

 passage une petite ouverture. Les i-ayons de dilîérentcs 

 vitesses engendrent des hélices de pas ditîérents, qui 

 s'étalent en une bande étroite sur le cylindre. Les traînées 

 parallèles à Taxe des hélices sont les rayons magnéto- 

 cathodiques. 



déviation dos rayons magnéto-cal hodiques cliange de 

 signe avec le champ magnétique générateur et avec le 

 champ électrique déviateur. (Juand le champ magnéti- 

 que est <lirigé de droite à gauche, un observateur 

 regardant dans la direction de la force électrique verra 

 les rayons magnéto-cathodiques s'enrouler dans le sens 

 du mouvement des aiguilles d'une montre. 



On peut, au moins provisoirement, se représenter les 

 phénomènes en considérant simplement les rayons ma- 

 gnéto-cathodiques comme constitués par des particules 

 magnétiques, tandis que les rayons oïdiuaires sont, 

 comme l'on sait, des particules éleclrisées. M. Villard 

 a eu la prudence de s'en tenir aux faits, et cette expli- 

 cation n'est indiquée ici que comme une image com- 

 mode. M. Villard observe que, pour la première fois, on 



Fig. 2. — Un pinceau de rayons calliodiques qui pari nor- 

 malement à un cliamp magnétique uniforme décrit rigou- 

 reusement une circonférence cl revient à son])oinl de départ. 

 — Dans cette expérience, il n'y a pas de wagnéto-friction. 



vient de constater une action du champ électrique 

 perpendiculaire à sa direction, comme l'action du 

 champ magnétique défmie par la loi de Laplace. Il 

 conviendra d'attendre que les propriétés des rayons 

 magnéto-cathodiques soient mieux connues pour 

 chercher à déduire toutes les conséquences de ce fait. 

 La corrélation des forces électriques et magnétiques, 

 telle qu'elle ap]iarait, par exemple, dans les équations 

 de la théorie électromagnétique de la lumière, sous 

 la forme que leur a donnée Hertz, se présente d'une 

 façon si séduisante qu'elle conduit insensiblement à 

 penser qu'à tout phénomène connu doit en corres- 

 pondre un autre qu'on pouirait prévoir par l'applica- 

 tion de ce que les mathématiciens appellent une 

 méthode de transformation. l'ar contre, on .sait assez 

 (|ue les raisons ne manquent pas de faire un choix et 

 qu'il n'est pas indifférent de considérer que les actions 



électrostatiques ou les actions magnétiques sont, dans 

 leur essence, statiques ou dynamiques. L'étude des 

 rayons magnéto-cathodiques nous apprendra si nous 

 devons tendre, contrairement aux idées généralement 

 admises, à accepter la corrélation complète des phéno- 

 mènes électro-magnétiques et l'existence de magnétons 

 comme celle d'électrons, ou s'il ne s'agit que d'une 

 particularité extrêmement curieuse, mais clestinée à 

 être classée parmi les catégories établies. 



La découverte de M. Villard a amené l'auteur à 

 étudier d'une façon plus complète certaines propriétés 

 des rayons cathodiques. Il était indispensable de bien 

 montrer que les magnéto-cathodiques sont entièrement 

 distincts des rayons ordinaires, qu'ils ne proviennent 

 pas d'une transformation quelconque. Cette nécessité 

 s'imposait surtout depuis que M. Pellat avait annoncé 

 que, par suite d'un frottement spécial, qu'il désigne 

 sous le nom de maijnélo-friction, les rayons ordinaires, 

 dans un champ magnétique uniforme, au lieu de 

 s'enrouler autour des lignes de force suivant une hélice 

 parfaitement régulière, tendaient à décrire des spires 

 de plus en plus serrées dans le sens transversal et 

 finalement à entourer un faisceau de lignes de force 

 si petit ([u'ils semblent se confondi-e avec la ligne elle- 



Fig. 3. — Mime exjierience que celle do la ligure 2, mais 

 iaite en donnant successivement au champ plusieui\s 

 valeurs différentes. 



même, comme le font les rayons magnéto-cathodiques. 

 Les clichés de M. Villard établissent indiscutablement 

 que la projection, sur un plan normal au champ magné- 

 tique, de la trajectoire des rayons proprement catho- 

 diques qu'il obtient est un cercle parfait (fig. 2 et 3). 

 Ce cercle lui-même peut s'obtenir seul en faisant partir 

 les rayons cathodiques normalement au champ; les 

 rayons reviennent rigoureusement à leur point de 

 départ. M. Villard est donc autorisé à aflirmer que, 

 dans ses expériences, il obtient, à côté de rayons catho- 

 diques parfaitement normaux, des rayons magnéto- 

 cathodiques entièrement distincts, ciui diffèrent bien 

 des premiers par leur nature, au lieu de subir une 



Fig. i. — Bayons cathodiques dans un champ non uniforme. 

 — La spirale, après s'être éloignée de la cathode, s'en 

 rapproche. Les traînées rectilignes sont les rayons ma- 

 gnéto-cathodiques non déviés. 



action secondaire qui leur communiquerait seulement 

 en apparence des propriétés nouvelles. 



