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(le la clialcur l'st nécessaire pour donner aux molé- 

 cules la liberté de mouvement suflisanle pour les 

 rendre capables de retourner à leurs positions cristal- 

 lines. Le déi;ré linal de fatigue permanente ou de sur- 

 tension dans le sel correspond à la condition amorphe 

 résultant d'un écoulement produit mécaniquement, 

 l/inslabililé comparative de la structure cristalline de 

 ce sel a permis de diriger l'attention sur la part qui 

 peut èlre jouée par la structure physique dans la phos- 

 phorescence. Mais la persistance de la phosphores- 

 cence, même dans l'état amorphe, indique clairement 

 qu'il est nécessaire de donner une explication plus 

 générale de ces phénomènes. Cette nouvelle explication 

 a été obtenue par l'étude de l'action des rayons ji et y 

 sur le quartz, le verre, le spath calcaire et les sels 

 haloïdes de potassium. Dans ces substances, en plus 

 d'une phosphorescence primitive, les rayons produisent 

 ceitains elVets de coloration bien distincts : le quartz 

 devient brun, le spath calcaire jaune pâle, le verre rouge 

 ou brun, le chlorui-e de potassium rouge-violet et le 

 bromure et l'iodure bleus à verts. De plus, que la colo- 

 ration dure pendant des mois, ou seulement pendant 

 quelques instants, on découvre que la phosphorescence 

 est ravivée lors(|u'on chaufl'e la substance, tandis que la 

 couleur pâlit ou disparait. Dans le quartz, le verre et le 

 spath calcaire, il est facile de localiser le siège de la 

 phosphorescence dans les couches qui ont été pénétrées 

 et colorées par les rayons. Cette pénétration peut 

 atteindre la [irofondeur de plusieurs millimètres, et, 

 dans les substances comme le quartz, le verre ou le 

 .spath calcaire, il est certain que, quels que soient les 

 changements qui se produisent dans ces couches, ils 

 doivent être de nature chimique et tout à fait soustraits 

 aux influences atmosphériques. Toutefois, l'hyiiothèse 

 qui consiste à croire que la coloration est due à la 

 réduction de l'un des éléments de la substance, le potas- 

 sium dans le verre, par exemple, apporte seulement 

 une explication partielle du phénomène. 11 est néces- 

 saire de supposer que la séparation et la rétention des 

 ions métalliques doivent également comprendre la 

 séparation et la rétention des ions du radical acide 

 avec lequel le métal était combiné. De plus, pour que 

 les diffi'rents ions puissent être maintenus séparés, les 

 molécules non altérées doivent agir comme des bar- 

 rières ou des isolateurs pour prévenir leur recombi- 

 naison. Mais les molécules ne sont pas toujours des 

 barrières immuables, car, lorsque la température est 

 élç\ée, leui' mobilité s'accroit, et leur pouvoir isolant 

 diminue d'une façon correspondante. Des expériences 

 ont été faites sur la conservation du pouvoir phospho- 

 l'escent latent à toutes les températures entre — 100° et 

 -f-.^OO". Tandis que, pour chaque substance, il y a un 

 dpgré de température au-dessous duquel sa capacité de 

 conservation est au maximum, l'intervalle dans lequel 

 la conservation peut se produire est quelquefois très 

 étendu. Pour le spath calcaire, la conservation se pro- 

 duit sur toute l'étendue de température étudiée, tan- 

 dis que, )iour le platinocyanure de baryum cristallisé, 

 elle est seulement observée entre les lemiiératures de 

 —100° et — !iO». 



Séance du 16 Février l'JOli. 



M. B. Hopkinson : Les eflets des tensions momen- 

 fiinées rJniK /es métaux. Si l'on suspend un lit métal- 

 lique à un support solide et massif, et si un poids en 

 tombant le frappe en un point de son extrémité infé- 

 rieure, avec une vitesse V, on calcule facilement la 

 tension en un point quelconque du lil et à n'inq)orte 

 quel moment subséquent, si le lil était parfaitement 

 élastique. Lorsque le poids frappe, une vague d'exten- 

 sion s 'élèv e dans le lil et avance avec une rapidité 

 a=\/R'p, représentant le module de Young, et /j la 

 densité. Pour l'acier, a est d'environ 17.000 pieds par 

 seconde. Lorsque l'ondulation atteint l'extrémité supé- 

 rieure, elle se rélléchit le long du fil. Voici ce qui se 

 passe en un point du lîl : lorsque l'ondulation l'atteint, 



< la di'formation, qui était nulle, devient subitement V .v; 

 elle diminue ensuite, lorsque l'ondulation s'en éloigne, 

 d'après une loi exponentielle, jusqu'à ce que l'ondula- 

 lation réfléchie l'atteigne; à ce moment, elle augmente 

 encore jusqu'à Va. Par conséquent, chaque parcelle 

 du lil métallique est soumise à une tension qui croît 

 .subitement et diminue très rapidement ensuite. La 

 déformation maximum pour un moment ou un point 

 quelconque se produit à l'eslréniilé supéi'ieure du lil, 

 où elle est de 2V ,-/ au moment où l'ondulation arrive à 

 ce point. Pour une hauteur de chute de 10 pieds et un 

 lil de fer, 2V a est égal à 0,003, et la tension corres- 

 pondante est d'environ 42 tonnes par pouce carré, de 

 sorte que, de cette façon, on [leut produire dos déforma- 

 tions momentanées dépa.ssani largcmi'nl la limite élas- 

 tique. Dans les expériences décrites dans le Mémoire, 

 l'extension momentanée à 20 pouces de l'extrémité 

 supérieure du fil, produite par un coup, a été mesurée 

 électruiuement, et comparée à celle donnée par la 

 théorie élastique. Quand les deux valeurs s'accordent 

 et qu'il ne persiste qu'une faible extension permanente, 

 il s'ensuit que la théorie s'applique bien et que la 

 substance est essentiellement élastique jusqu'à la 

 déformation maximum ainsi calculée, si elle est appli- 

 quée pour le temps indiqué par la théorie. De cette 

 manière, on prouve qu'un lil mét;dlique supportera un 

 poids, supérieur momentanément à celui qui (supporté 

 d'une façon constante/ le briserait, avec seulement 

 une très petite extension permanente. Pour le cas du fil 

 de fer, la limite élastique est de 17,8 tonnes par pouce 

 carré, et la tension de rupture de 28, Ij tonnes, et on a 

 trouvé qu'un poids atteignant '3'i,"j tonnes et excédant 

 la limite élastique pendant i 1000 de seconde produit 

 une très faible extension permanente. Des résultats 

 semblables ont été obtenus avec les fils de cuivre. 

 — M. "W. Rosenhain indique une nouvelle niét/iode 

 pour étudier lu micro-structure des métaux. Pour 

 examiner directement une pièce de métal sur laquelle 

 on a produit des bandes de glissement, il faut s'adresser 

 à une section transversale, à condition que la section soit 

 produite avec une tranche absolument nette; mais on 

 n'obtient aucun résultat utile en coupant simplement 

 le spécimen et en polissant la section. Les bords des 

 spécimens préparés par les méthodes usuelles de polis- 

 sage sont généralement arrondis et il devient impo.s- 

 sible de mettre au point sur un bord délini avec les 

 lentilles de grande puissance. L'auteur a donc adopté 

 le principe de soutenir la surface qui, dans la section, 

 devient le bord, au moyen d'une couche adhérente de 

 matière dure; pour cela, il emploie un dép('it d'un autre 

 métal obtenu électrolytiquement. Les échantillons em- 

 ployés consistent en bandes d'acier doux sur lesquels 

 on applique un dépôt électrolytique de cuivre après 

 avoir produit les bandes de glissement. Puis les spéci- 

 mens sont coupés transversalement; pour obtenir un 

 poli satisfaisant, on a dû renoncer au rouge, qui 

 produit une rainure entre le fer et le cuivre, et adopter 

 l'oxyde calciné de magnésie. Après le dernier polissage, 

 on attaque légèrement à l'acide picrique. Les échan- 

 tillons ainsi traités, sur lesquels on a produit des bandes 

 de glissement par une déformation, montrent alors sur 

 la ligne de séparation des gradins ou dents de .scie bien 

 marqués, que l'auteur considère comme la section des 

 bandes de glissement. Quoique petits, ils sont très 

 distincts et possèdent un caractère géométrique; 

 M. Hosenhain conclut qu'ils sont causés par le glis- 

 sement sur des surfaces de clivage des cristaux^ — 

 M. Charles G. Barkla : La radiation llontgen poln- 

 risee. Des expériences sur la radiation secondaire des 

 gaz et des solides légers soumis aux rayons X ont con- 

 duit à la théorie que, pendant le passage de la radiation 

 Bontgen à travers de telles substances, chaque électron 

 a son mouvement accéléré par les champs électriques 

 intenses dans les pulsations primaires, et devient, par 

 conséquent, l'origine d'une radiation secondaire, qui 

 est plus intense dans la direction perpendiculaire à 

 celle de l'accélération de l'électron et disparait dans la 



