ACADEMIES ET SOCIETES SAVANTES 



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Les tlivergeiiics (|ui existent entre ces valeurs et 

 celles lie Jewitl s'expliquent ]iar le fait que les expé- 

 riences de ce deriiiei' ont été faites dans des vases de 

 verre fortement altérés. — M. W. Matthies présente 

 un Mémoire sur ieseflluves éleclriques dans les vapeurs 

 des composés HgCI', HgBr-.Hyl' ; les recherches Jus- 

 qu'ici faites sur Ieseflluves, dans les tulies de Geissler, 

 se bornaient presque exclusivi-nient aux gaz élémen- 

 taires, nolamment l'azote. L'auteur constate de grandes 

 analogies dans la structure des effluves à électro-lumi- 

 ni'scence brillante des vapeurs précitées d'une part, 

 et des gaz élémentaires de l'autre. Il viirilie encore 

 l'observation due à M.VI. E. Wiedeniann el .l.-C. Sehmidt, 

 à savoir ijue, dans les vapeurs en question, on ne pio- 

 duit pas de décomposition appréciable par le courant 

 en se servant d'électrodes de platine et de courant* 

 d'une intensité appropriée. Les chutes de potentiel à 

 la cathode et à l'anode sont d'une grandeur remar- 

 quable en comparaison de celles qu'on observe dans le 

 cas de l'azote. Au lieu d'être constant dans la colonne 

 positive, le gradient s'accroît de la cathode à l'anode. 

 Dans l'espace (djscur, les gradients sont bien plus petits 

 que dans la colonne positive; d'autre part, ils s'ac- 

 croissent à pression croissante. Leur rapport avec l'in- 

 tensité du courant est fort compliqué et dillere pour 

 di's pressions différentes. Li'S chutes cathodiques nor- 

 males s'accroissent sensiblement eu raison directe du 

 jioids moléculaire des composés. 



Séiiiiac du :i Mai lOO.'i. 



M. I. Traube présente un Mémoire sur les espaces 

 atomiques. Mémoire où il revendique la priorité vis-à- 

 vis de M. Hichards du théorème fondamental suivant : 

 •■ L'espace atomique diflère d'un corps à l'autre, étant 

 diutant [dus petit que l'aflinité pour les atomes voi- 

 Miis est plus grande. » Dans ce théorème, on se fait 

 di's atomes l'idée de liilles compressibles, la contraction 

 b' l'alome étant une mesure de l'aflinité chimique. 

 us volumes propres des atomes à l'état liquide sont 

 Souvent consiilérablementplus petits qu'à l'Hat gazeux, 

 l'ii raison de la pression interne qui exerce un effet 

 analogue àcelui de la pression d'aflinité. En supposant 

 b-s particules gazeuses (ou ijanons) plus grandes que 

 r.-lies des liquides (ou Ihiiiloiis], on fait disparaître, 

 par exemple, les diflicultés que présente la théorie de 

 Van der Waals pour réaliser le troisième volume des 

 isothermes. En déterminant l'espace occupé par les 

 atonies, on peut tirer des conclusions aussi au point 

 cb' vue de la constitution. D'autre part, il doit exister 

 il's rap|iorls étroits entre le volume moléculaire et les 

 constantes thermochimiques; la chaleur de réaction 

 est, par exemple, en fireuiière approximation, le pro- 

 duit des travaux mécaniques se manifestant par la 

 contraction des atomes. Il s'ensuit que l'énergie élec- 

 trique d'un élément est à son tour due au travail 

 mécanique de la contraction des atomes. Les co-vo- 

 lunies (c-/)) donnent lieu à des conclusions non moins 

 importantes. Les co-volumes des corps solides sont 

 rarement supérieurs à la moitié des co-volumes molé- 

 culaires des liquides homogènes. 11 parait que la divi- 

 sion en deux parties égales du co-volume au passage 

 de l'état liquide à l'état solide est due à un redouble- 

 ment du poids moléculaire. On baserait sur ce fait la 

 seule méthode sûre pour déterminer les [loids molécu- 

 laires des corps solides homogènes. Quant à l'influence 

 de la température sur le co-volume, la loi di> (jay- 

 Lussac est valable pour les trois états physic[ues. Les 

 pressions inteines des métaux varient paiallèlenient 

 aux duretés et aux coeflicients d'édasticité et de frotte- 

 ment. En rangeant les éb'inents suivant l'ordre de 

 leurs poids afomiqurs, on trouve fréquemment, à des 

 distances |iériodiques, des éléments dont les espaces 

 atomiques présentent des rapports numérii(ues simples. 

 C'est alors, et alors seulement, que les ('■léments sont 

 afiins au point de vue du reste de leurs propriétés. 



AlFKED (jKADENWITZ. I 



ACADEMIE DES SCIENCES D'AMSTERDAM 



Sfhtnce du 23 Mars lOO.'i. 



1" .SciE.Nciîs MATHÉMATIQUES. — M. J.-A.-C. Oudemans ; 

 Suf la déU'nniiiation de la loui/iluilf de Sainl-Denis 

 (Ile de la fléunion). — M. J. dé 'Vries présente : L'n 

 groupe de rnmplexes de rayons algébriques. Soient a 

 les rayons d'un faisceau (A, a) et //' les courbes d'ordre 

 n d'un faisceau à ;;* points de base situé dans le plan {i 

 et supposons que les rayons et les courbes de ces deux 

 faisceaux se correspondent projectivement. Alors il 

 s'agit du complexe dont les rayons rencontrent deux 

 éléments correspondants de ces laisceaux. Ce complexe 

 est de l'ordre ;; -|- 1 . Lieu géométrique des sommets des 

 cônes de complexe admettant une arête double ou une 

 arèle de rebroussement. Surface singulière. — Ensuite 

 M. de 'Vries présente : Sur des réseaux de courbes 

 planes algébriques. Le réseau y,-Tl-{-yJj^-\- y^c^ = 0, 

 où y^, j-j, j'j sont les coordonnées homogènes d'un 

 point Y. La courbe ^Y) coi'respondant à laHessienne 

 du réseau est de l'ordre 3(/; — 1)', de la classe 3n(ii — i) 

 — 2h, h indiquant le nombre des points de base du 

 réseau, et du genre i(3u — 4)(3n — 5) — /). La courbe de 

 Zeuthende l'ordre .3(h-- 1)(2(; — 3). — M. P.-H. Schoute 

 présente au nom de M. R. Mehmke (Stuttgart; : Sur 

 les momeiUs d'inertie et les moments d'ordre supérieur 

 dans les es/iaces polydimensiojiau.x. 



2° Sciences physiques. — M. J.-D. van der 'Waals : 

 La transl'ormalion d'un pli latéral en un pli principal 

 et réciproquement. Si, dans le cas d'un mélange binaire, 

 la température T a été élevée au-dessus de la tempé- 

 rature critique Te d'une des composantes, la surface A 

 possède un pli qui n'occupe pas toute la largeur de 

 .v = à x=i (.v = proportion de l'une des deux com- 

 posantes), mais qui se ferme du céité de la composante 

 dont Te est inférieure à T. Dans les cas ordinaires, ce 

 pli, fermé-d'un côté, ne montre pas de particularités : 

 un plan tangent double [leut rouler du côté ouvert sur la 

 ligne binodale jusqu'au point de plissement. Cependant, 

 il y a des cas plus compliqués ; à côté du pli principal, 

 un second pli peut se présenter. Si l'existence simul- 

 tanée de deux plis se manifeste sur un intervalle de 

 température considérable, il y a lieu de parler d'un pli 

 transversal et d'un pli longitudinal et d'attribuer la 

 non-miscibilité dans la forme liquide au pli longitu- 

 dinal. Si, au contraire, ces deux plis ne s'étendent que 

 dans un intervalle de température restreint, il vaut 

 mieux se servir des expressions « pli principal » et 

 " pli latéral ». Le but principal de cette note est de 

 faire voir que, dans ce cas, il peut arriver qu'à une 

 température déterminée les deux plis inteivertissent 

 leurs rôles : le pli principal devient pli latéral et réci- 

 proquement. En premier lieu, l'auteur s'occupe des 

 transformations que doit subir la surface <!/, si T varie, 

 pour rendie compte des résultats des observations de 

 M. Kuenen se rapportant aux phénomènes critiques de 

 mélanges d'i'dhane et de quelques alcools. — M. H. -A. 

 Lorentz : Le mouvement des électrons dans les métaux. 

 Troisième partie (pour les parties précédentes, voir Hov. 

 génér. des Se, t. XVI, p. 139 et p. 240). 16. Consé- 

 quences de la supposition qu'il y a deux espèces 

 d'électrons libres, des électrons positifs et négatifs de 

 charges e, et e^_^ — r,. Les pouvoirs de conduction 

 partiels 17. Sur une difficulté par rapport à l'état sta- 

 tionnaire. IS. Introduction des intensités ./, et ,/, 

 qu'admettraient les courants partiels, s'ils étaient pro- 

 portionnels aux pouvoirs de conduction partiels. 19. 

 Etude du cas d'une chaîne ouverte, cimiposée de 

 plusieurs métaux maintenus à la même température. 20. 

 La théorie la plus simple d'une chaîne thermo-élec- 

 trique à deux espèces d'électrons libres dans un cas 

 très invraisemblable. 2t. Conséquences. 22. Phéno- 

 mènes calorifiques de la chaîne thermo-électrique. — 

 M. H.-\V. Bakhuis Roozeboom présente au nom de 

 M. J.-J. van Laar : Sur les diUérentes formes de 

 transition des courbes limitantes dans le cas d'une 



