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L'-COLONEL G. ESPITALLIER — LE MATÉRIEL AÉROSTATIQUE 



coniraii-e, le gu/. se contracte, par exemple à la des- 

 cente, la manche s'aplatit automatiquement et se 

 ferme sous la pression de l'air qui prédomine alors, 

 empêchant ainsi toute rentrée d'air dans le bal- 

 lon. On a là le clapet le plus simple et le plus 

 sûr. 



Les ballons militaires français n'en ont point 

 d'autres et s'en sont toujours bien trouvés; on se 

 contente de changer la longueur de la manche sui- 

 vant les cas. C'est ainsi que le ballon normal de 

 540 mètres cubes est muni d'une manche de 3 mè- 

 tres pour l'emploi ù l'étal captif, et de l'^,oO pour les 

 ascensions libres. Au contraire, dans la pratique 

 civile de l'aérostation, on a coutume d'employer 

 une manche assez courte et de la fermer au mojen 

 d'un véritable clapet de sûreté, dont le volet très 

 léger est maintenu sur son siège par des ressorts. 

 Ces ressorts ne cèdent et le volet ne s'ouvre que 

 lorsque la pression intérieure atteint la limite 

 qu'on ne veut pas dépasser ; c'est ordinairement 

 la pression d'une colonne d'eau de 2 centimètres. 



Dans le cas oii le gaz contracté remplit insuffi- 

 samment l'enveloppe, toute la masse gazeuse se 

 portant vers le zénith, la partie inférieure du bal- 

 lon est flasque. Le plan HH', où la pression est la 

 même àl'inti'rieuretà l'extérieur, n'est plus à l'ori- 

 iice de la manche, et, pour toute la région située 

 en dessous de ce plan, la pression du gaz étant plus 



Fis. 3. 



faible que celle de l'air, celle-ci refoule l'étofTe 

 qui, elle, se soulève d'une façon caractéristique 

 (fig. 3). 



S ^^• 



Résistance de l'étoffe. 



La connaissance de la pression apparente qui 

 s'exerce normalement en un point de l'enveloppe, 

 et que nous venons d'apprendre à déterminer, per- 

 met également de calculer l'effort auquel l'étoffe 

 doit résister. Supposons, pour un calcul approché, 

 que la tiuision du gaz soit partout égale à sa valeur 



maxiinumy; = AH (^qu'elle n'atteint, en réalité, qu'au 

 zénith), et considérons l'effort qui tend à séparer les 

 deux hémisphères suivant le grand cercle hori- 

 zontal MM' (fig. il- 

 L'effort total est 

 le même sur la 

 calotte hémisphé- 

 rique que sur le 

 grand cercle ; il 

 est donné par l'ex- 

 pression T:li'p, si 

 li est le rayon de 

 la sphère; l'étolfe 

 résiste sur une 

 longueur égale au 

 pourtour 2xR du 

 grand cercle ; et Fig. 4. 



l'on voit que l'é- 

 tofTe supportera en définitive, par mètre courant, 

 un effort de traction (/) : 



et, en donnant à la pression p sa valeur maximum 

 AH : 



i = iltAII. 



Si l'on désigne par t la charge de rupture de 

 l'étoffe que l'on veut employer et par a un coeffi- 

 cient de sécurité, il convient que l'efTort demandé 



à l'étoffe ne dépasse pas la valeur - et l'on aura : 



T 



Dans le cas d'un ballon (fig. 4) dont le diamètre- 

 est 2R = 10 mètres, muni d'une manche d'appen- 

 dice de 3 mètres, ce qui donne une hauteur totale 

 H^ 13 mètres, en adoptant d'autre part pour la 

 force ascensionnelle en kilogs : 



l'ùur le gaz d'éclairage A, = kg li.'.Û 



l'uur riiydrogène A^ = 1 kg 100, 



on déduit les valeurs de la tension de l'étoffe : 



( avec le gaz d'éclairage 28 kgs 



l avec l'hydrogène 36 kgs 



Pour une étoffe de ponghé de force moyenne, lai 

 charge de rupture n'est pas inférieure à 7()0 kilogs- 

 par mètre courant, ce qui donne pour le coefflcieut 

 de sécurité dans ce cas : 



( ,•• , • ^'"' -, 



k gaz d éclairage rjT^ ■' 



° 1 , , ■ '^'^ -M 



f livdrogene TT7r=-i- 



^ ■ ou 



On remarque que le taux auquel travaille l'étoffe- 

 est d'autant plus élevé que le gaz est plus léger, ce- 

 qui était à prévoir. En outre, même pour l'hydro- 



