CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



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querait aussi la facilité que possède Toiseau de vaincre 

 la résistance du vent, et la résistance moindre que 

 présentent aux courants d'air les corps à téta sphéroï- 

 <lale et à queue conique comparativement aux corps à 

 tète conique. 



§ 3. 



Physique 



Dilatalîou et tcnipératiire de fusion des 

 métaux. — Une Note publiée récemment dans les 

 Aiiunlen (1er Phy^ik, par M. de Panayef, appelle l'at- 

 tention sur une curieuse relation, enseignée par la 

 statistique, entre les températures de fusion des métaux 

 et leur coefficient de dilatalion. Les métaux purs 

 peuvent, en ell'et, être rangés sur une courbe dont les 

 abscisses sont les températures de fusion, les ordonnées 

 les dilatations, et dont l'aspect est très analogue à celui 

 d'une hyjierbole équilalère. L'auteur se borne à cette 

 constatation. Mais, en y regardant de près, on peut 

 pousser un peu plus loin les conclusions. Si, au lieu de 

 considérer les températures de fusion dans le système 

 centigrade ordinaire, on les compte à partir du zéro 

 absolu, on peut établir que le produit de la tempé- 

 rature de fusion par le coeflicient de dilatation est une 

 constante, approximativement égale à 0,02; en d'autres 

 termes, les métaux entrent en fusion lorsque, à partir 

 <\\x zéro absolu, la distance moyenne de leurs molécules 

 •a éprouvé une augmentation de 2 °/o. 



Cette loi, qui semble être suivie au moinsaussi bien que 

 celle deUulong et Petit, est intéressante, mais elle n'est 

 pas nouvelle. Lorsque, en 1885, je commençai à m'occuper 

 démesures de dilatation, elle m'avait frappé, également 

 •comme une loi statistique, et je n'avais attendu, pour 

 la publier, que de pouvoir compléter les données numé- 

 riques dont je disposais alors par des valeurs plus cer- 

 taines, comme aussi de rechercher s'il ne serait pas 

 possible d'étendre la loi aux déformations mécani- 

 ques. 11 serait très curieux, en elTet, de voir les métaux 

 perdre leur cohésion lorsque la distance moyenne de 

 leurs molécules a été accrue soit par l'elfet de la 

 température, soit par l'efl'et d'une force, de la même 

 quantité. Cette recherche fut peu fructueuse et donna 

 des résultats très indécis, en raison de la déformation 

 ■avec striction qui précède presque toujours la rupture 

 ■des métaux. Tout au plus cette idée se vérilie-t-elle 

 ■approximativement pour certains aciers à rupture 

 brusque sans déformation non élastitjue préalable. 



Sur ces entrefaites, et tandis que je continuais à 

 rassembler des données pour une publication, je trouvai, 

 sur cette question, une Note publiée bien antérieure- 

 ment par M. Raoul Pictet tlans les Comptes rendus de 

 l'Académie des Sciences ', et dans laquelle il fonde sur 

 l'idée cjue « les lois de l'attraction de la matière pour 

 la matière sont absolument générales et universelles » 

 les deux corrollaires suivants : 



1° Plus le point de fusion d'un solide est élevé, plus 

 les oscillations moléculaires doivent être courtes; 



■2" Les températures de fusion des solides correspon- 

 dant à des longueurs d'oscillation égales, le produit des 

 longueurs il'osciUation par les températures de fusion 

 doit être un nombre constant pour tous les solides. 



Les conclusions de .M. Pictet sont certainement trop 

 vastes. Mais, réduites aux métaux, elles sont en bon 

 accord avec l'expérience, comme il le montre dans sa 

 -Note par un certain nombre d'exemples allant du plomb 

 au platine, avec adjonction du sélénium comme mi>- 

 talloide. 



La même loi a été retrouvée beaucoup plus tard par 

 M. Lémeray, et présentée également à 1. académie des 

 Sciences le 31 décembre 1900. M. Lémeray est parti, 

 comme M. Pictet, de considérations théoriques dont il 

 réserve l'indication à une publication ultérieure, et se 

 borne à énoncer, sous une forme très riaire, et avec 

 une entente parfaite des conditions métrologiques du 



' T. LX.X.VVIU, p. 836, 28 avril 18-!9. 



problème statistique, le fait sous la forme que j'ai pré- 

 cédemment indiquée. 



La loi dont nous nous occupons a donc été publiée 

 au moins trois fois, ce qui montre qu'elle est très peu 

 connue; elle est cependant importante, et probablement 

 plus exactement suivie que la loi de Dulong et Petit. 



On connut, dès le début, de notables exceptions à 

 cette dernière loi. Le bore, le silicium, le carbone 

 donnent, à la température ordinaire, des produits de 

 beaucoup inférieurs à ceux que fournissent la majorité 

 des éléments. Mais la variation de la chaleur spécifique 

 de ces corps en fonction de la température est rapide, 

 et le produit se rapproche de sa valeur normale à 

 mesure qu'on élève la température à laquelle on prend 

 la chaleur spécifique. 



Les exceptions ont pu être ainsi supprimées par une 

 extension des anciennes expériences; mais les res- 

 sources nouvelles que nous ont fournies les gaz liquéfiés 

 les ont fait reparaître aux basses températures. La 

 chaleur spécifique d'un grand nombre de corps di- 

 minue rapidement, en efi'et, lorsqu'on les refroidit. 

 Pour certains corps, on a déjà atteint une région de 

 températures auxquelles la chaleur spécifique est infé- 

 rieure au dixième de ce qu'elle est à la température 

 ordinaire. Et, comme le coefficient de variation diffère 

 d'un corps à l'autre, il en résulte de fortes inégalités 

 des produits caractéristiques de la loi de Dulong et 

 Petit, qui se présente dès lors comme une loi exacte 

 seulement dans un certain domaine de température. 



Quant à la loi dont nous nous occuiions, et qu'il est 

 naturel de nommer loi de Piclet, à moins (ju'on n'<'n 

 trouve l'indication nette avant l'année 1879, il est n('- 

 cessaire, si l'on veut la vérifier par la statistique, 

 d'établir la véritable valeur de la dilatation, par des 

 mesures faites sur un intervalle de températures très 

 étendu, et d'extrapoler le moins possible jusqu'au zéro 

 absolu d'une part, et jusqu'à la température de fusion 

 de l'autre côté. 11 ne suffit pas, en effet, de multiplier 

 la température absolue de fusion par la dilatation 

 moyenne aux températures ordinaires, car le terme 

 quadratique de la formule parabolique modifie nota- 

 blement la valeur de la dilatation sur un intervalle de 

 quelques centaines de degrés. Pour beaucoup de métaux, 

 il est vrai, et notamment pour les plus réfractaires, Ifr 

 deuxième coefficient est petit et varie dans le même 

 sens que le premier. Pour d'autres, au contraire, il est 

 relativement notable, de telle sorte que les rapports 

 des dilatabilités dans les diverses régions de l'échrlle 

 des températures diffèrent sensiblement entre eux. 

 C'est ainsi que la dilatabilité du fer, qui, aux temp('- 

 ratures ordinaires, est aiiproximativement les 5/4 île 

 celle du platine, est presque double à 800°. Puis il se 

 produit, dans la dilatation du fer, un brusque recul, 

 correspondant à sa transformation en un autre système 

 cristallin. L'extrapolation partant de températures peu 

 élevées ne signifierait donc pas grand'cbose pour le fer, 

 et c'est seulement en poussant les mesures jusqu'au 

 delà de 1.000" qu'on pourrait trouver les données sus- 

 ceptibles de vérifier la loi de Piclet. C'est donc seulement 

 par des expériences nouvelles et conduites le plus loin 

 possible qu'on pourra déterminer dans quelles limites 

 varie le produit que cette loi établit comme constant. 



Il est entendu aussi que, si l'on cherche à étendre la 

 loi à des composés, on devra seulement s'occuper des 

 fusions véritables et non des diminutions graduelles 

 de la viscosité, telles qu'elles se produisent dans les 

 corps amorphes, et notamment dans les verres. Le quartz 

 vitreux, dont la dilatation est presque nulle, semblerait, 

 par exemple, constituer une notable exception à la loi. 

 Mais il en est exclu d'avance, puisciu'il passe de l'état 

 |iarfaitement élastique à l'état parfaitement fluide sans 

 subir aucune transformation. 



Il m'a semblé utile d'attirer, dans ce qui précède, 

 l'attention sur la loi de Pictel, très utile comme règle 

 mnémoniiiue, si même elle n'a pas une signification 

 jilus profonde, d'une part dans l'idée iju'en en répandant 

 la connaissance on pourra éviter qu'elle soit redécou- 



