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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 





<( L'un des premiers, il a compris que, pour prendre 

 toute la valeur scientifique qu'elle comporte, la classi- 

 (ication des plantes doit être fondée aussi bien sur les 

 caractères de leur structure que sur ceux de la forme 

 extérieure. Enoncée déjà par Mirbel au commencement 

 du siècle dernier, celte vérité n'est plus aujourd'hui 

 contestée ; elle est pour ainsi dire devenue banale. Elle 

 ne l'était pas, tant s'en faut, en 1839, lorsque Chatin 

 choisil ce sujet pour sa thèse de Doctorat es Sciences. 

 Depuis, dans les Mémoires que je viens de citer et dans 

 d'autres encore, il a développé tous les résultats acquis 

 successivement par lui dans cette voie. Aujourd'hui 

 que l'étroit sentier d'autrefois est devenu une large 

 grand'route, il est juste de rendre hommage à ceux 

 qui y ont planté les premiers jalons. 



« On doit encore à Adolphe Chatin un important 

 Mémoire sur l'anthère, qui a provoqué aussi de nom- 

 breux travaux sur la constitution et la déhiscence de 

 l'étamine. Dans ces derniers temps, le savant botaniste 

 a fait paraître une série de recherches sur les Champi- 

 gnons du groupe des Tubéracées, notamment des 

 Truffes, des Terfézées et des Tirmaniées. Ces recherches 

 ont été réunies en un volume qui a paru en 1892. » 



§ 2. — Physique 



la loi de Cailletet et Mathias et la den- 

 sité critique. — En 1886, MM. Cailletet et Mathias 

 ont formulé la loi suivante : Les moyennes des densités 

 d'un liquide et de sa vapeur saturée, pour toute sub- 

 stance stable, sont une fonction rectilinéaire de la tem- 

 pérature : 



D t = D„ + a/. 



Bien que cette loi ail été véritîée pour un assez 

 grand nombre de substances entre le point d'ébulli- 

 tion et le point critique, M. Sydney Young vient de se 

 livrer à un nouveau travail qui a porté sur une tren- 

 taine de corps, et il a constaté que, pour la plupart 

 d'entre eux, l'écart entre la théorie et l'expérience 

 augmentait rapidement au-dessous du point d'ébulli- 

 lion. Le pentane normal est le seul qui obéisse rigou- 

 reusement à la loi; l'hexaméthylène, le benzène, l'hep- 

 lane normal, etc., semblent suivre une loi qui serait 

 représentée par la formule plus complexe : 



Dt = £>„ + a<+ ?/ : : 



pour les alcools, il y aurait même lieu d'introduire un 

 quatrième terme. X( 3 . 



M. Sydney Young a calculé, d'après les densités obser- 

 vées, les valeurs de ces trois constantes pour tous les 

 corps étudiés et pour toute la série de températures 

 utilisées. Dans ce cas, les résultats de l'expérience 

 concordent bien avec ceux de la théorie. 



Doit-on donc rejeter la formule simple Df=Do-|-ai? 

 M. Sydney Young pense que non, et il montre qu'elle 

 donne des résultats suffisamment exacts si l'on restreint 

 son emploi pour les températures situées entre le point 

 d'ébullition et le point critique. Dans ce cas, en effet, 

 les valeurs obtenues par les deux foi-mules ne pré- 

 sentent qu'une légère différence. 



M. Young conclut, en somme, de ses recherches que 

 la loi de Cailletet et de Mathias est presque, mais non 

 absolument exacte; elle ne parait se vérifier complète- 

 ment que lorsque le rapport de la densité actuelle à la 



densité théorique au point critique ~ possède la va- 

 leur normale 3,77. 



Mais les écarts sont généralement si faibles que la 

 densité critique peu! être calculée au moyen des den- 

 sités moyennes du liquide et de la vapeur saturée à 

 des températures situées entre le point d'ébullition et 

 quelques degrés du point critique) en se servant de la 

 formule simple Di— D„-|-:>:/, avec une erreur maximum 

 de 0,2:; " „el dépassant rarement 0,1 °/ . 



La lampe à incandescence et le courant 



alternatif. — On sait que l'inertie de nos impres- 

 sions visuelles les étale sur une durée d'un dixième de 

 seconde environ, c'est-à-dire qu'une action extrême- 

 ment courte sur notre œil est ressentie comme si la 

 même lumière totale lui arrivait en un dixième de 

 seconde. 



Il en résulte qu'un objet immobile, vu à une lumière 

 discontinue, dont les éclats se succèdent avec une 

 période inférieure à un dixième de seconde, semble 

 éclairé d'une façon uniforme. Mais il n'en est plus de 

 même si l'objet est en mouvement, et les éclats doivent 

 alors se répéter avec une fréquence beaucoup plus 

 glande pour donner l'impression d'un déplacement 

 continu. Ainsi un arc alternatif, dont l'éclat s'abaisse 

 très rapidement après que l'intensité du courant a 

 franchi le maximum, donne l'impression d'un mouve- 

 ment saccadé ou de la multiplicité d'un objet brillant 

 qu'il éclaire, au moins pour les fréquences de 40 à 50, 

 les plus ordinaires actuellement. Les joueurs de bil- 

 lard, par exemple, s'accordent à trouver extrêmement 

 désagréable, presque intolérable même, l'apparition 

 d'un chapelet de billes sous une lampe à arc alternatif. 



Jusqu'ici on avait admis, en général, que les varia- 

 lions d'intensité des lampes à incandescence dans les 

 circuits alternatifs ordinaires étaient trop faibles pour 

 être observées; au moins, les objets que l'on déplace 

 dans le voisinage d'une lampe à incandescence ali- 



Fig. 1. — Représentations du courant et de la chaleur déga- 

 gée d'une lampe h incandescence. — ABCDK, courant sinu- 

 soïdal; AB'CD'E, développement de chaleur produite par 

 le courant précédent: abedefgb, développement de chaleur 

 figuré. 



menlée par un courant de 40 à ^0 alternances sem- 

 blent-ils se mouvoir avec une vitesse parfaitement 

 uniforme. 



L'n calcul approximatif montre, cependant, que les 

 variations de température, et, par conséquent, d'éclat 

 du filament, sont loin d'être négligeables. Considérons 

 une lampe alimentée par un courant purement sinu- 

 soïdal ABCDE (iig. 1). La chaleur dégagée en chaque 

 instant sera proportionnelle au sinus carré et sera 

 donnée par une courbe telle que AB'CD'E. L'aspect 

 des courbes montre que l'on pourra, comme grossière 

 approximation, supposer la lampe alimentée par un 

 courant discontinu abcdefgh, dont les interruptions 

 sont de l'ordre de la moitié de l'alternance. Supposons 

 que la période de repos du courant soit d'un centième 

 de seconde. Pendant ce temps très court, on la lampe 

 ne reçoit aucun apport de chaleur, elle devra se refroi- 

 dir d'un nombre de degrés donné par le quotient de 

 l'énergie rayonnée par la capacité calorifique du 

 filament. 



On peut admettre 10 kilowatts par gramme pour 

 valeur de la puissance rayonnée par un filament 

 poussé, et, comme chaleur spécifique du charbon aux 

 températures dont il s'agit ici, 0,S par rapporl à l'eau 

 ou 2,1 en valeur absolue. L'abaissement de la tempé- 

 rature en un centième de seconde, en supposant que 

 l'épaisseur entière du Blâment y participe, sera donc 

 de 50 degrés environ. La température au moment 

 initial étant au voisinage de 2.000° absolus, la diminu- 

 tion de la puissance rayonnée, régie à peu près par la 



