ACADEMIES ET SOCIETES SAVANTES 



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financiers Je l'Expédition, la composition de l'Expédi- 

 tion (MM. Nyland et Willerdink, astronomes; MM. Mill- 

 ier et Waeker, ^'éodésiens ; Julius, physicien; MM. Figée 

 et van Bemmelen. météorologistes!, les caractères des 

 observations el des instruments (images photographi- 

 ques de la couronne, observations spectroscopiques de 

 l.i couronne et de la photosphère, polarisation des par- 

 lies diverses de la couronne, radiation calorifique et 

 intensité lumineuse de la couronne, observations des 

 bandes d'ombre, état électrique de l'atmosphère pen- 

 dant l'éclipsé, observations sur le magnétisme ter- 

 restre, li température, la pression et la force du vent, — 

 descriptions des instruments donl se servira l'expédi- 

 tion , choix du lieu d'observation (un point dans les 

 environs de Painan, à la côte occidentale de Sumatra), 

 Informations pour les observateurs des autres pays 

 (onze expéditions, parmi lesquelles sont représentées 

 la France, l'Angleterre, la Itussie, l'Amérique). 



1. Sciences physiques. - M. H. A. Lorentz : Les lois 

 Se UulUmann et de Wien, relatives au rayonnement. 

 Pour arriver à ces lois (tioltzman : Ann.de Wiede- 

 mniiii. t. Wll, p. 291, 1884; Wien : Sitzungsber. der 

 Berlin. AkmL, 1803, p. lio), il n'est pas nécessaire de 

 lécomposer l'état vibratoire de l'éther en une infinité de 



U = 



!-W + — »i : . 



Stï 



les traits horizontaux indiquant qu'il s'agit de valeurs 

 moyennes, par rapport a l'espace et au temps, et V 

 représentant la vitesse de la lumière. D'un autre côté, 

 la pression peut être représentée par : 



l7i\- 2t ■- 



r; WH 



Comme l'état de l'éthei es! isotrope, on peut substitue) 

 dans cette expression : 



V? = U 



6*. 



: 



Ainsi l'on trouve 



IU = T 



dV 



(17 ' 



l' = CT\ 



ce qui est l'expression de la loi de Bdltzmann. :i. Enle- 

 vons maintenant le corps M el augmentons le volu i . 



L'énergie par unité de volume diminuera et, si le chan- 

 gement du volume est suffisamment lent, les différents 



"&2S 



I '- 







• •'■"••• 



Fig. 1. — Déviations du lil à plomb à Java mesurées dans la direction du méridien. 



rayons qui s'entrecroisent dans tous les sens; on peut 

 se baser directement sur- les équations fondamentales 

 du champ électromagnétique. 1. Supposons qu'un 

 Espace, entouré d'une enceinte à parois parfaitemenl 

 félléchissantes, soit occupé en partie par un corps 

 pondérable M. L'éther qui environne ce corps sera 

 alors le siège de mouvements électromagnétiques, donl 

 la nature et l'intensité sont déterminées par la tempé- 

 rature T du corps M, et en vertu desquels l'éther exerce 

 une certaine pression p. En déplaçant les parois, on 

 peut augmenter ou diminuer le volume v; de plus, on 

 supposera qu'on puisse introduire à volonté de la cha- 

 leur dans le corps M. La quantité de chaleur- requise 

 pour un changement infinimenl petit déterminé par 

 dl' et dv est donnée par la formule : 



d Q=i dT +©+'}"' 



et la seconde loi de la Thermodynamique conduit à la 

 relation 



dv 



+ P = T 



dp 



Ici, le premier terme n'est autre chose que l'énergie U 

 de l'éther par unité de volume. Comme p est indépen- 

 dant de r, on aura : 



2. Soient b, aux composantes b., t,,, b : , le déplacement 

 diélectrique, et Q, aux composantes £.,, Q y , §-., la force 

 magnétique. Alors on a : 



('•fats de l'éther qui se succèdent sont précisémenl i eux 

 qui pourraient être en équilibre avec des corps pondé- 

 rables, ayant des températures de plus en plus liasses: 

 c'est ce que Wien a démontré par des considérations 



tbeii lynamiques. Si l'on veut étudier la dépendance 



qu'il y a entre l'état de l'éther et la température d'un 

 corps pondérable, il suffira donc d'examiner l'effet du 

 rayonnement des parois. Si, dans un temps infinimenl 

 petit d/, les dimensions augmentent dans le rapport de 

 l-j-arft, a étant une constante, le problème peut être 

 résolu par l'introduction d'un nouveau système de 

 variables dans les équations «lu champ. Prenons 

 comme nouvelles variables indépendantes : 



v' = vr--<". 



ï' = ye 





z' = /f •■', 



/' = - l — e-«<)— 2v" s -\- + r-;-z 2 )'' '"• 



et comme nouvelles variables dépendantes, les quantités 

 b'.,, b'.,, b'., $',, ■'?',. ■>?'■., qui sont déterminées parles équa 

 lions : 



x=e— soit', — „ v& — /C\, , etc. • 



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,,;, -- e --2atS}'. e + ir.a{yt_ — zb„), etc. 



Négligeons enfin les termes qui contiennenl a ! , ce qui 

 sera permis tant que la vitesse des parois est très 

 petite par rapport à celle de la lumière. Alors, ^ on 

 trouve que la forme des équations différentielles n est 

 pas changée par la substitution. Il faut remarquer qu'un 

 point déterminé de la paroi est toujours caractérisé 



