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CH -ED. GUILLAUME — LES LOIS DU RAYONNEMENT 



partiellement transparent, le pouvoir émissif est 

 égal au pouvoir absorbant pour chaque radiation 

 particulière. 



Un corps infiniment mince absorbe une quanti lé 

 infiniment faible de toute radiation. Un corps infi- 

 niment épais absorbe complètement toutes les 

 radiations. Entre ces deux extrêmes, un corps sera 

 considéré comme absorbant ou transparent suivant 

 la délicatesse des moyens d'investigation que nous 

 emploierons pour déterminer la proportion de 

 l'énergie qui le traverse. Nos notions vulgaires sur 

 la transparence sont tirées de l'examen d'une 

 lumière traversant un corps sous les épaisseurs 

 sous lesquelles il se présente habituellement. Nous 

 sommes peu habitués à considérer les corps sous 

 des épaisseurs d'un micron ou d'un kilomètre. 

 Sous la première, l'or et l'argent sont nettement 

 transparents pour la lumière ordinaire et pour 

 notre œil, comme moyen d'investigation; sous la 

 deuxième, l'eau est absolument opaque. 



La distinction d'un corps opaque ou transparent 

 n'a donc aucune signification, si l'épaisseur n'est 

 pas précisée, et tout l'exposé qui précède pouvait 

 être limité au cas général de la radiation rétléchie 

 et de la radiation partiellement transmise. 



Les résultats énoncés ci-dessus, fondés sur l'idée 

 d'un équilibre thermique final, sont généraux, 

 lorsque la seule énergie que possède un corps est 

 thermique et immédiatement transformable en 

 radiations. Dans certains cas, il est vrai, on pourrait 

 hésiter sur la vraie nature de l'échange d'énergie 

 entre plusieurs corps en présence. Considérons, 

 par exemple, deux corps complètement réflé- 

 chissants dans tout le spectre, à l'exception d'une 

 bande étroite, la même pour les deux corps. Sup- 

 posons que leur pouvoir émissif soit différent, et 

 plaçons-les dans une enceinte réfléchissante pour 

 toutes les radiations. Le corps A aura un pouvoir 

 émissif a, le corps B un pouvoir émissif b, et nous 

 supposerons a plus grand que b. 



Nous pouvons amener ces deux corps à deux 

 températures telles que leur émission ail la même 

 valeur, A étant plus froid que B. Ils émettront l'un 

 vers l'autre la même énergie, et on pourrait penser 

 que leur différence de température se maintiendra 

 indéfiniment. Mais, d'après l'égalité des pouvoirs 

 émissifs et absorbants, nous savons que A émet 

 autant que B, parce que son pouvoir émissif est 

 plus considérable; il absorbera donc une plus forte 

 proportion de l'énergie ambiante aussi longtemps 

 que les températures ne seront pas arrivées à 

 l'égalité. A ce moment seulement, son émission et 

 son absorption deviendront identiques. 



Mais toute émission de radiations n'est pas due 

 à un phénomène thermique. La phosphorescence 

 nous donne un exemple de radiations émises par 



des corps froids et de même nature que celles que 

 peuvent donner des corps portés à une vive incan- 

 descence. Un corps de cette nature, placé dans une 

 enceinte fermée, détruit l'équilibre correspondant 

 au corps noir; mais, dans ce cas, on constate tou- 

 jours une modification de nature chimique dans le 

 corps en question, ce qui l'exclut des raisonnement! 

 précédents, fondés sur le principe de Carnot '. 



On ne saurait trop insister, dès le début, sur ce 

 point que, dans une enceinte fermée en équilibre, la 

 radiation est celle d'un corps noir, et possède par 

 conséquent la valeur la plus élevée correspondant 

 •à chacune des radiations de l'énergie rayonnante 

 de chaque longueur d'onde que puisse donner un 

 corps .simplement incandescent à la même tempé- 

 rature. 



On attribue arbitrairement au corps noir le 

 pouvoir émissif égal à l'unité pour toutes les radia- 

 tions. Nous conserverons provisoirement cette dé- 

 finition, mais nous montrerons qu'elle peut faire 

 place à une autre définition rigoureuse du pouvoir 

 émissif. 



II. 



Le corps noir. 



Les résultats qui viennent d'être énoncés ne sont 

 qu'une série de conséquences nécessaires du 

 second principe de la Thermodynamique. Si élé- 

 mentaires que semblent les raisonnements, il n'a 

 pas fallu moins que le génie de Poisson et la 

 grande perspicacité de Kirchhoff pour montrer 

 toute la généralité de ces résultats. On eût pu les 

 lire en entier dans les idées de Prévost, si l'on 

 avait su les interpréter. Rien peut-être mieux que 

 l'histoire de ces quelques principes ne montre 

 qu'une idée ne peut germer qu'à son heure, lorsque 

 le terrain est préparé à la recevoir. Banale dans la 

 suite, elle es! stérile jusqu'alors. 



Dans les innombrables recherches faites en vue 

 d'élucider les questions qui se posent au sujet des 

 radiations, on a combattu sans cesse contre deux 

 ordres divers de complications. D'une part, les 

 actions spécifiques des radiations sur des récepteurs 

 particuliers, tels que l'œil ou la plaque photogra- 

 phique, ont trompé sur leur véritable énergie; et, 

 même dans l'emploi de la pile ou du bolomètre, on 

 a trop facilement admis que le récepteur, noir dans 

 le spectre visible, l'était pour toutes les radiations. 

 D'autre part, on a pris comme source des radiations 

 des surfaces qui n'étaient jamais complètement 

 noires ni même grises, mais qui étaient toujours 

 des corps colorés, suivant la définition que nous 

 en avons donnée. 



' Nous faisons abstraction des radiations d'origine encore 

 inconnue émises par les corps radio-actifs; jusqu'ici, il a 

 été impossible de trouver la source de ces radiations, sans 

 admettre que le principe de Carnot souffre des exceptions. 



