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CH.-ED. GUILLAUME 



LES LOIS DU RAYONNEMENT 



en plus, on tend aujourd'hui ;'i considérer comme 

 suffisamment rigoureuses les démonstrations don- 

 nées par M. Boltzmann, puis par M. W. Wien, 

 indépendamment de toute théorie sur la nature de 

 la radiation. 



M. 'Wien a incorporé la loi de la quatrième puis- 

 sance comme loi intégrale dans une relation qu'il 

 a indiquée, et qui contient à la fois les relations 

 entre la température, la longueur d'onde et la puis- 

 sance de la radiation. 



Cette loi, dont l'expression est : 



P = cx 



ex> 



a été, dans ces derniers temps, le point de départ 

 d'assez vives discussions, notamment au sujet des 

 résultats qu'elle fournit pour les très grandes lon- 

 gueurs d'onde'. Il est cependant trois de ses con- 

 séquences qui sont généralement admises : ce sont 

 d'altord la loi intégrale de la quatrième puissance, 

 puis la loi dérivée donnant la position du maxi- 

 mum de la puissance rayonnante en fonction de 

 la température de la source. Celte relation, dési- 

 gnée sous le nom de loi du déplacement, est con- 

 tenue dans la formule : 



>,„,0 = const. = A. 



Enfin, on peut poser une troisième relation entre 

 la température et la valeur du maximum de la puis- 

 sance. Cette relation s'écrit : 



l\„H 



cmi-l. 



B. 



Nous n'insisterons pas sur les nombreuses études 

 préliminaires qui ont conduit M. Lummer et ses 

 collaborateurs à perfectionner peu à peu leurs 

 appareils qui, aujourd'hui, ne laissent plus rien 

 à désirer. Ce travail, long, patient, et où se révèle 

 à chaque pas une grande ingéniosité, en même 

 temps que l'emploi de moyens considérables, est 

 marqué, dans ses diverses étapes, par une série 

 de publications qui s'étendent déjà sur un inter- 

 valle de cinq ou six ans; il est plus intéressant de 

 nous limiter ici aux résultats les plus récents, 

 obtenus avec les derniers appareils, et en prenant 

 des soins méticuleux, tels que de dessécher parfai- 

 tement l'air entre la source et le bolomètre, et à le 

 dépouiller de son acide carbonique qui, avec la 

 vapeur d'eau, absorbe de larges bandes dans l'infra- 

 rouge. 



La première vérification est celle de la loi inté- 

 grale qui est donnée de la manière suivante : La 

 puissance totale de la radiation réciproque entre 

 une source à La température 0. et le bolomètre à 



1 D'autres lois ont été proposées récemment par Lord 

 Rayleigh, M. Tliiesen, M. Planck; nous y reviendrons tout a 

 l'heure. 



la température ordinaire 0, étant mesurée, on 

 forme le quotient : 



P _ 



dans lequel 0,* n'intervient, pour les températures 

 très élevées, que comme un terme correctif presque 

 négligeable. Si ce quotient est sensiblement cons- 

 tant, la loi de Stefan se trouve vérifiée. 



Mais on peut aussi la donner sous une autre forme, 

 qui consiste à calculer, par la loi de la quatrième 

 puissance, la température qu'il faudrait attribuer 

 •au corps rayonnant, pour que cette loi se trouvât 

 vérifiée. C'est ce dernier calcul qui se trouve 

 effectué dans le tableau I, reproduit d'après les 

 publications de M. Lummer, en éliminant seule- 



Tableau I. — Vérification de la loi de Stefan, 

 d'après M. Lummer. 



ment trois expériences qu'il considère comme peu 

 sûres. 



La première colonne contient les températures 

 absolues, mesurées au moyen d'un couple Le Cha- 

 telier étalonné par MM. Holborn et Day ; la seconde, 

 les déviations du galvanomètre, ou plutôt celles 

 qui auraient été observées, si elles n'avaient pas 

 été réduites par des dérivations. La troisième donne 

 les valeurs de 0, d'après la relation : 



P = o(0 3 ' — 290»), 



le récepteur ayant été constamment maintenu à la 

 température de 290" absolus, ou 17° C. La colonne 

 suivante donne les températures recalculées par 

 celte formule, dans laquelle on introduit la valeur 

 moyenne de g; enfin, la dernière, les différences 

 entre les températures observées et calculées. 



Comme on le voit, les écarts entre les tempéra- 

 tures observées et calculées sont extrêmement 

 faibles, et sont entièrement contenus dans les 

 limites d'incertitude d'observations excellentes soit 

 de la température, dans des régions d'un accès dif- 

 ficile, soit de la puissance de radiations variant 

 dans le rapport de 1 à 430; on peut donc consi- 



