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CH.-ED. GUILLAUME — LES LOIS DU RAYONNEMENT 



numérique de cette formule, qui est celui d'une loi 

 naturelle, peut être logiquement défini comme pou- 

 voir émissifdu corps noir. Une définition analogue 

 pourra s'appliquer à d'autres corps ; mais, comme 

 nous le verrons, le problème perdra de sa sim- 

 plicité. 



Éclat visible du corps noir. — MM. Lummer et 

 Kurlbaum on t déterminé récemment le rapport entre 

 les variations de la température et celles de l'éclat 

 visible du corps noir. Leur méthode consistait à 

 équilibrer la radiation émanée de leur enceinte par 

 celle d'une source constante; puis, élevant d'une 

 petite quaûtité la température du corps noir, ils 

 affaiblissaient son rayonnement au moyen d'un 

 secteur tournant, jusqu'à ce que l'égalité fût réta- 

 blie. Leurs résultats ont été consignés dans un 

 tableau qui donne, pour des températures absolues 

 comprises entre 900° et 1.900°, la variation relative 

 de l'éclat en fonction de la variation relative de 

 la température absolue. A la plus basse de ces tem- 

 pératures, l'éclat varie trente fois plus rapidement 

 que la température ; à la limite supérieure, quatorze 



fois. 



Parlant de l'ensemble des résultats de MM. Lum- 

 mer et Kurlbaum, j'ai réussi à représenter la série 

 des rapports des radiations par un arc d'hyperbole 

 qui donne, par extrapolation, d'une part la tempé- 

 rature minima de la première émission lumineuse, 

 et d'autre part le rapport correspondant à une 

 température infinie, rapport qui est marqué par la 

 deuxième asymptote de l'hyperbole, dont l'ordon- 

 née est égale à 10. On en conclut qu'aux tempéra- 

 tures extrêmement élevées, une élévation de la 

 température de 1 °/ „ de sa valeur augmenterait 

 l'éclat visible de 1 °/ . 



Possédant l'équation de cette hyperbole, il est 

 facile de donner, pour l'intervalle exploré par 

 MM. Lummer et Kurlbaum, une expression analy- 

 tique de l'éclat du corps noir en fonction de la 

 température. Cette expression est 

 E = A.Q" - 650)' 



d'où l'on déduit immédiatement, pour l'expression 

 du rendement lumineux : 



R = BO-H© — 650)'. 



111. 



Le BATtONNEMENT DES SOLIDES. 



Par un hasard fréquent en science, l'étude du 

 rayonnement s'était attaquée d'abord aux cas les 

 plus complexes et 1rs plus inextricables, el c'avait 



absolues fait intervenir îles nombres peu maniables. <>n 

 rentrerait <lans les grandeurs ordinaires en exprimant, 

 comme je l'ai proposé au Congrès de Physique, les tempéra 

 tures en milliers de degrés. Le pouvoir émisait du cor] s 

 noir s. rait alors é^'al à 5,32. 



pu conduire qu'à des ébauches de lois, et à des 

 formules empiriques qui rassemblaient quelques 

 cas particuliers. Généralisant Lrop lût les consé- 

 quences d'observations encore peu nombreuses, 

 on avait émis l'opinion, longtemps en faveur, que 

 la plupart des corps solides ne sont que des corps 

 noirs en réduction, autrement dit, des corps gris, 

 et on avait pensé que, par un simple changement 

 d'échelle, on parviendrait à représenter les détails 

 du rayonnement du corps noir. On attribuait ainsi, 

 en bloc, à telle surface, un pouvoir émissif donné 

 par une fraction déterminée de l'unité, admettant 

 comme certain que la puissance de son rayonne- 

 ment, pour chaque longueur d'onde, élait, à celle 

 du corps noir à la môme température, dans le rap- 

 port indiqué par ce coefficient. Comme les lois 

 trouvées étaient complexes, on attribuait aussi une 

 forme compliquée à celles qui régissent le rayon- 

 nement du corps noir, et, lorsque, par hasard, on 

 pensait à un corps transparent, on se contentait 

 d'invoquer l'exception. 



Mais le progrès des recherches multiplia les 

 exceptions; bien plus, il conduisit à admettre que 

 tous les corps réels rentraient dans cette catégorie, 

 et qu'en réalité un examen minutieux des pro- 

 priétés de chaque corps, à chaque température et 

 pour chaque longueur d'onde, pourrait seul nous 

 renseigner complètement sur son émission. 



Considérons, par exemple, une lame peu épaisse 

 de quartz; elle est absolument transparente dans 

 le spectre visible, et sa transparence s'étend très 

 loin dans l'ulfra-violet ou l'infra-rouge: puis, en; 

 divers endroits de l'infra-rouge, elle réfléchit 

 une fraction très importante de la radiation inci- 

 dente, et absorbe le reste, n'en laissant pas passer 

 la moindre trace; la différence entre l'unité et 

 son pouvoir réfléchissant est égale à son pouvoir 

 émissif dans ces régions. 



Le quartz possède ainsi une émission limitée à 

 quelques portions étroites de l'infra-rouge et pro- 

 bablement de l'ul Ira-violet, et, tant qu'il n'éprouve 

 pas de transformation, n'émet aucune radiation 

 appréciable en dehors de ces bandes isolées. 



Mais les corps peuvent se modilier considéra- 

 blement avec la température, et ces modification! 

 ont, pendant longtemps, caché la vraie signilication 

 de la loi de Kirchhoff concernant le rapport des 

 pouvoirs émissif et absorbant. 



Eh quoi, se disait-on, le quartz est un corps 

 transparent à la lumière, el, cependant, amené à 

 une température élevée, il brille d'un éclat 1res 

 vif; que devient alors celle belle el simple relation 

 de Kirchhoff? La loi de Kirchhoff n'en esl pas moins 

 exacte el générale; mais, dans notre cas particulier, 

 si l'on avait tenté de faire tomber, sur du quartz 

 incandescent, un rayon de soleil, on aurait vu qu'il 



