CH.-ED. GUILLAUME -- LES LOIS DU RAYONNEMENT 



365 



était absorbé, et que le quartz lumineux n'est 

 plus, au point de vue de rémission, le même corps 

 que le quarlz transparent. Cette transformation se 

 produit à une température fort élevée, qui coïncide 

 probablement avec le commencement de l'état 

 pâteux. Une baguette de quartz, préalablement 

 fondu afin de supporter la chaleur de la flamme, 

 reste, en etTet, complètement sombre dans un 

 brûleur Bunsen, et ne devient lumineuse que dans 

 le chalumeau oxhydrique '. 



Le verre possède des propriétés analogues, bien 

 que moins accentuées. Si l'on chauffe au chalumeau 

 un tube de verre contenant un fil de métal, on voit 

 ce dernier devenir sensiblement lumineux avant 

 que le verre lui-même émette la moindre trace de 

 lumière. 



Voici, à ce propos, une expérience que j'ai 

 réalisée récemment, et qui nie parait intéressante: 

 Ayant placé un morceau de verre à l'intérieur 

 d'un tube de fer chauffé assez uniformément à une 

 température un peu supérieure à 1.000", je com- 

 mençai par voir les parois du tube au travers du 

 verre sans affaiblissement appréciable de leur 

 éclat. Puis, au bout d'un moment, le verre se 

 détacha en formant une tache sombre sur son 

 entourage; enfin, la tache s'éclaircil peu à peu, et 

 tinil par se distinguer à peine des plages envi- 

 ronnantes. 



L'explication du phénomène est simple : Au 

 début, le verre froid était transparent. Puis, 

 arrivé à une certaine température, il devint opaque, 

 mais étant encore beaucoup moins chaud que les 

 parois du tube, il se comporta comme l'aurait l'ail 

 tout autre corps opaque à une température infé- 

 rieure à celle de l'enceinte. 



Il existe propablement des corps ne possédant 

 aucune transparence appréciable en aucune région 

 du spectre, et, pour ces corps, on devra s'attendre 

 à ce que les lois du rayonnement se présentent 

 sous une forme un peu moins complexe que pour 

 les corps partiellement transparents. Ces corps 

 fournissent un spectre parfaitement continu, et, 

 qui, tout en s'écartanl sensiblement de celui du 

 corps noir, peut avoir une allure qui le rappelle 

 d'assez près. 



Parmi les plus étudiés, je citerai le platine, qui 

 doit cette préférence au fait que sa surface reste 

 apparemment inaltérée jusqu'aux températures les 

 plus élevées auxquelles on puisse le soumettre. Ou 

 bien aussi, voulant se rapprocher du corps noir 

 avant que l'on eût pensé à le réaliser parfaitement, 

 on opéra avec des surfaces recouvertes d'oxyde de 

 fer, d'oxyde de cuivre ou de noir de fumée. 



M. A. Cotton a attiré récemment mon attention sur la 

 puissance démonstrative de cette expérience. 



REVUE GÉNÉRALE DBS SCIENCES, 1901. 



Cependant, l'emploi de ces surfaces présente 

 quelques difficultés. Les oxydes ou le noir de fumée 

 sont des corps grenus, qui, aux grandes longueurs 

 d'onde, laissent apercevoir la surface métallique 

 sous-jacente ; ils doivent donc donner une émission 

 moindre de rayons peu réfrangibles que le corps 

 noir à la même température. De plus, ces substances 

 sont mauvaises conductrices, et leur surface externe 

 est forcément plus froide que la bande de métal 

 sur laquelle ils sont portés, et que l'on amène', 

 généralement par un courant électrique, à la tem- 

 pérature de l'observation. Il est évidemment très 

 difficile de mesurer directement la température de 

 l'oxyde, et on en est réduit à adopter celle de la 

 bande, tout en la considérant comme fournissant 

 une limite supérieure du nombre cherché. 



Pendant longtemps, les résultats classiques 

 obtenus par M. Langley sur l'émission des corps à 

 diverses températures ne furent que peu dépassés, 

 et il faut attendre une quinzaine d'années pour 

 trouver, dans le vaste ensemble des recherches 

 exécutées par M. Paschen, une abondante moisson 

 de faits nouveaux et bien coordonnes. Ses mesures 

 se sont étendues au platine poli, à l'oxyde de cuivre, 

 au noir de fumée, et à diverses sortes de charbon, 

 nus ou enfermés dans une enveloppe de verre, et 

 ont été discutées en partant d'une formule ana- 

 logue à celle de W'ien, mais contenant des coelfi- 

 cients indéterminés. M. Paschen pose, en effet, 

 pour les corps surlesquels ont porté ses recherches : 



c,> 



).0 



',, c, et a étant des constantes inconnues. 



Celle formule admel la loi du déplacement : 

 ),,„©=: A comme une de ses conséquences. L'expo- 

 sant a sera celui de la température dans la fonction 

 exprimant l'ordonnée maxima de la courbe de 

 l'énergie (P m =B0"), et cet exposant, diminué de 

 l'unité, donnera l'exposant de la température dans 

 la fonction exprimant la puissance totale de la 

 radiation, donc : 



/ 



Pal = ce»- 1 



Pour conduire à la loi de Stefan, « devra donc 

 nécessairement être égal à 5. 



M. Paschen donne, pour le platine, des mesures 

 à un grand nombre de températures, comprises 

 entre 594° et 1.711° absolus. Entre ces limites, la 

 position du maximum recule de 3s 1 , 716 à lc,-i93, 

 el le produit, qui devrait être constant, passe de 

 2.207 à 2.555. Si donc le produit, par sa faible 

 variation, montre un écart des lois adoptées, au 

 moins peut-on dire que cet écart est très peu 

 marqué. Dans la suite, M. Paschen adopte la valeur 

 moyenne 2.336 pour le plaline. Pour les autres 



