CH.-ED. GUILLAUME — LES LOIS DU RAYONNEMENT 



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et aux températures basses, il est tombé à 4 %• 

 En d'autres termes, pour les radiations dont il 

 s'agit ici. le pouvoir réfléchissant du platine est 

 voisin de 96 %, et descend à 82 °/ pour les radia- 

 tions moyennes correspondant à la température 

 dé 1.761° abs. ou 1.500° C. environ. 



Dans des mesures ultérieures, MM. Lummer et 



Tableau V. — Puissance totale du rayonnement du 

 corps noir, de l'oxyde de fer et du platine poli. 



130- 



120- 





Pringsheim étudièrent toute la répartition de 

 l'énergie dans le spectre du platine poli entre 

 802° et 1.845° abs. Le radiateur était constitué par 

 une caissette rectangulaire de platine laminé, à 

 l'intérieur de laquelle se trouvai! l'élément khermo- 

 élec trique Le Chatelier, et que l'on chauffait par 

 un courant intense. 



Le tableau VI résume ces mesures. 



Ce tableau contient les valeurs de la tempéra- 

 ture absolue observée, de la longueur d'onde cor- 

 respondant au maximum, et de la puissance 



Tableau VI. — Valeurs des constantes caractéris- 

 tiques de la radiation du platine poli, d'après 

 MM. Lummer et Pringsheim. 



maxima, puis de leur produit, qui est constant 



comme pour le corps noir. Les autres colonnes 



montrent que la loi P„, = const. 0° est sensiblement 



vérifiée; d'une part, en effet, la quantité B est à peu 



près la même à toutes les températures, et, d'autre 



part, si l'on adopte la valeur moyenne de li. on 



peut recalculer par la sixième racine du quo- 



p 

 lient Llï. 

 B 



Il semblerait donc à première vue que la formule : 



e.» 



).© 



dût représenter convenablement la puissance de la 

 radiation du platine en fonction de la longueur 

 d'onde et de la température. Mais, si l'on s'éloigne 

 des conditions données par le voisinage du 

 maximum, on voit que la formule fournit des 

 valeurs plus basses que les quantités mesurées, 

 ainsi que le montre la figure 1, où 

 les courbes pleines passent par des 

 points observés, tandis que les cour- 

 bes pointillées sonl calculées par 

 la formule. 



M. Paschen avait déjà trouvé, 

 ainsi que nous l'avons fait obser- 

 ver, que. si l'on détermine l'ex- 

 il de '/ en prenant l'ensemble 

 d'une courbe fournie par le pla- 

 tine, cet exposant est d'une 

 unité environ plus petit que lors- 

 qu'on le déduit des luaxiina. De 

 même MM. Lummer et Prings- 

 heim trouvent qu'en rempla- 

 çant le facteur \~' par le fac- 

 teur a -5 dans la formule géné- 

 ale.el en attribuant au platine 

 ur >.„,<-> égal 

 fourni pour 

 Ï0 au lieu de 

 température 

 de la rela- 



> on arrive. 



gement d'é- 



quer parfai- 



isotherme 



sur une iso- 



100 



90 



80. 



30- 



u corps noir. 

 très termes, 

 ation d'une 

 rface déter- 

 minée de 

 platine à la 

 tempéra - 

 fure est 

 identique 



3 * 5 r à celle d'un 



Fig. I. — Courbes de radiation du platine poli, corps noir, 



dontlatem- 



2.940 



pérature est ^ ...,„ = 1,120, mais dont la super- 

 ficie est sensiblement moindre, le facteur de réduc- 

 tion de la surface variant avec la température. 



Les résultats qui précèdent ont été établis en 

 partant d'une formule qui, comme nous l'avons 

 vu, est loin d'être exacte pour les très grandes 

 longueurs d'onde, mais qui est suffisante pour la 

 région peu étendue qui nous intéresse actuelle- 



