CH.-ED. GUILLAUME — LES LOIS DU RAYONNEMENT 



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•causes du phénomène le fait que le fil, aussi 

 longtemps qu'il est très mince, rencontre par 

 Instants des lilets gazeux beaucoup plus chauds 

 que l'ensemble du courant ambiant, tandis que, 

 lorsque la sphère en fusion atteint des dimensions 

 notables, elle prend automatiquement la moyenne, 

 dans le temps et dans l'espace, des températures 

 qui l'entourent, et qui est sensiblement inférieure 

 aux températures maxima atteintes par certaines 

 régions très limitées de la llamme. 



§ 1. — Méthodes nouvelles. 



Les observations qui viennent d'être mention- 

 nées et leur discussion nous montrent déjà que les 

 ■valeurs données pour la température des flammes 

 sont certainement trop basses, ou tout au moins 

 :se rapportent toujours à une moyenne prise sur 

 un intervalle de temps plus ou moins long, el 

 un espace plus ou moins étendu, el ne s'appliquent 

 bas au maximum atteint dans les flammes. Mais i! 

 •est une cause générale d'erreur (hms ces déter- 

 minations, à laquelle on n'a pas prêté, à beaucoup 

 près, l'attention qu'elle mérite : c'est le refroidis- 

 sement du til explorateur par le rayonnement. 



En réalité, la température prise par le lil résulte 

 d'un équilibre entre l'énergie soutirée a la llamme, 

 •et celle qui est rayonnée à l'extérieur. 



Or, l'une et, l'autre étant proportionnelles à la 

 surface du lil, au moins tant que celui-ci est. ;issr/, 

 fin pour ne pas dénaturer le régime de la flamme, 

 ['écart entre les deux températures, de la llamme et 

 du lil, est indépendant du diamètre de ce dernier. 

 11 n'est donc pas éliminé par une extrapolation, 

 mi par une combinaison quelconque des expérien- 

 ces, à moins que l'extrapolation se rapporte au 

 .pouvoir émissif du lil. 



Il est facile d'exprimer, par une équation dont 

 nous chercherons ensuite à déterminer les coeffi- 

 cients, l'erreur que l'on peut commettre dans la 

 mesure de la température d'une flamme par l'in- 

 candescence d'un (il. Soient <-) 3 , 3 et 0,, respec- 

 tivement les températures absolues du courant 

 gazeux, du lil et de l'enceinte, A et B deux coeffi- 

 cients à peu près constants. Si le fil est en platine 

 poli, l'équilibre s'établira lorsque <-\ satisfera à la 



■condition : 



A(f> a — s i = B^0, 3 — 0,»), 



suffisamment exacte dans un intervalle de tempé- 

 rature assez étendu. La température de la llamme 

 •sera donnée alors par : 



*le dernier terme corrigeant la température direc- 

 tement observée par le fil. Aux températures 

 .basses, ce terme est presque négligeable dans la 



REVUE GÉNÉRALE DES SCIENCES, 1901. 



majorité des cas. Cependant, les précautions que 

 prennent les météorologistes dans la mesure de la 

 température de l'air montrent que, même aux tem- 

 pératures ordinaires, on commettrait des erreurs 

 sensibles si l'on n'en tenait pas compte. < (r, la rapi- 

 dité de son ascension avec la température nous 

 montre que, dans le cas qui nous occupe, il peut 

 devenir extrêmement important. 



Je ne connais malheureusement pas d'expé- 

 riences propres à nous donner des valeurs du 



quotient -j- permettant d'évaluer avec quelque cer- 

 titude ce terme correctif. L'incertitude porte, 

 d'ailleurs, tout entièn sur le coefficient A, qui 

 devrait être déterminé dans les conditions de den- 

 sité, de composition chimiqueet d'agitation existant 

 dans la llamme. 



On peut, cependant, se faire une idée de l'ordre 

 de grandeur de ce rapport en partant de certaines 

 exp'ériences sur l'énergie dissipée à la fois par 

 rayonnement el par conduction, dans des gaz à des 

 pressions diverses. Ici, des expériences de MM. Ayr- 

 lon et Kilgour nous apprennent que l'émissivitc 

 d'un lil augmente à mesure que son diamètre 

 diminue ; el comme, pour des raisons dont l'exposé 

 nous entraînerait loin de notre sujet, cette pro- 

 priété devrait varier en sens inverse si l'on ne con- 

 sidérait que le rayonnement, on peut en conclure 

 que les échanges entre une surface métallique et le 

 gaz ambiant augmentent moins rapidement que les 

 dimensions de la surface. 



D'autre paît , des recherches Ires ('tendues, faiti s 

 par M. .I.-E. Petavel', ont fail connaître les quan- 

 tités d'énergie dissipées dans l'air, dans l'hydro- 

 gène et dans l'acide carbonique par une bande de 

 platine chauffée par le courant électrique. 



La ligure •"! représente une partie de se, résultais 

 sur les deux premiers gaz. Les abscisses sont les 

 températures, et les ordonnée- les émissivités, 

 c'est-à-dire, dans chaque cas, le coefficient qui, 

 multiplié par un centimètre carre et parla chute 

 de température en degrés, donne, en watts, l'éner- 

 gie dissipée. 



Pour chacun des cas étudiés, nous pourrons écrire 

 l'expression de la puissance dissipée sous la 



forme : 



P = A |0. — 0,) + B (G, 5 — (>r 



<-) étant à la fois ici la température du gaz et celle 

 de l'enceinte. L'émissivité totale sera donc : 



v + B 



O.'-O, 5 



S — 0, '" ' 0„— 0, 



Les courbes correspondant aux divers cas ne 



' J. E. Petavel : On the Heat dissipated by a platimmi 

 surface at high températures. Traas. Royal Soc, t. CXCI, 

 p. 501-524, 189S. 



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