CH.-ED. GUILLAUME 



LES LOIS ]>U RAYONNEMENT 



1-27 



Les résultats donnés par MM. Lummer cl Prings- 

 heim, pour la bougie ou le brûleur Argand, 

 déduits d'expériences sur la radiation, peuvent 

 pire affectés de la même erreur, en tant du moins 

 qu'il s'agit de la température des gaz de la flamme. 



Le calcul qui précède nous a seulement ren- 

 seignés sur l'ordre de grandeur de l'écart qui 

 peut exister entre la température d'une flamme et 

 celle du fil servant à la mesurer. Appliqué à des 

 expériences faites spécialement en vue de déter- 

 miner le rapport des coefficients A et B, il pourrait 

 sans doute fournir des résultats assez approchés. 

 Mais ou pourrait imaginer d'autres procèdes per- 

 mettant de déterminer avec exactitude la tempe- 

 ra turc des llammes. 



On pourrait d'abord opérer par extrapolation, 

 en déterminant la température que prennent une 

 série de lils dont le pouvoir émissif irait en 

 décroissant. Si l'on réussissait à maintenir, dans la 

 tlamme, un lil de platine noirci, on observerait 

 sans doute un écart considérable entre sa tempé- 

 rature et celle d'un lil poli '. 



En second lieu, on pourrait opérer dans un 

 cylindre assez long, et aussi parfaitement réflé- 

 chissant que possible, atténuant dans une large 

 mesure les effets du rayonnement. Si le pouvoir 

 réfléchissant du cylindre était en outre déterminé, 

 on n'aurait plus qu'une petite correction à appli- 

 quer au résultat trouvé directement. 



Dans le même ordre d'idées, on pourrait me- 

 surer l'éclat que prend un lil chauffé à la fois 

 par la tlamme et au moyen d'un courant dont on 

 connaîtrait l'intensité. Comparant cet éclat, par 

 l'intermédiaire d'un étalon, à celui du même lil 

 chauffé dans le vide par un courant, on trouverait 

 une valeur plus forte dans le premier cas, aussi 

 longtemps que le lil serait moins chaud que la 

 flamme, et plus faible lorsqu'il aurait dépassé sa 

 tempérai nie. 



La difficulté d'emploi de ces deux procédés con- 

 sisterait surtout dans le fait que, dans les flammes 

 chaudes, tous les fils métalliques atteindraient sans 

 doute leur température de fusion. On en serait 

 donc réduit soit à n'étudier que les flammes les 

 moins chaudes, et à en déduire une correction poul- 

 ies autres, soit à employer des fils non métalliques, 

 ce qui, depuis les travaux d'Auer et de Nernst sur 

 les terres rares, ne présenterait peut-être pas de 

 trop grandes difficultés. 



Enfin, dans une toute autre direction, on pour- 

 rait déterminer l'indice de réfraction des flammes, 



'Nous verrons plus loin qu'en effet un fil de platine re- 

 couvert de substances diverses et chauffé en un mên e 

 point d'une flamme, peut prendre des températures qui, 

 déjà au voisinage de 1200", diffèrent de plusieurs centaines 

 de degrés. 



par les procédés interférentiels employés déjà par 

 M. Macli, el par M. Daniel Berthelot, et, de la con- 

 naissance de leur composition chimique, leur tem- 

 pérature se déduirait immédiatement. 



Lu attendant que l'emploi d'une des méthodes 

 qui viennent d'être décrites, nu de telle autre que 

 l'on pourra imaginer, ait permis de déterminer en 

 toute ligueur la température des flammes, nous 

 pouvons admettre avec beaucoup de vraisemblance 

 que les parties les plus chaudes de la flamme du 

 bec Bunsen dépassent 2.000°, el atteignent peut-être 

 2.200». 



Dans tout ce qui précède, nous n'avons considéré 

 que des flammes ■ .i<l i nair.-s, brûlant sans aucun 

 artifice destiné à en élever la température. Mais on 

 peut, soil par un mélange convenablement effectué 

 île l'air et du gaz combustible Système Chemin 

 ou Bandsept), soit en élevant la pression, augmen- 

 ter a la fois b' rendement de la combustion et la 

 température de la flamme. Mais cette question est 

 fort complexe, et nous entraînerait loin de notre 

 sujeJ. 



s t. — Éclat propre des flammes lumineuses. 



L'éclat d'une flamme dépend à la fois de -a tem- 

 péralure el de la densité îles pai Meules de charbon 

 portées à l'incandescence par la combustion des 



parties gazeuzes, cette densité liant prise pour 

 toute l'épaisseur de la partie considérée de la 

 flamme, mais rapportée à la surface visible. Elle 

 peul être exprimée par le rapport de la superficie 

 formée par la somme des projections des particules 

 dans une direction déterminée à la superficie totale 

 de la portion de flamme que l'on considère, vue 

 dans la même direction. 



Dans la plupart des llammes éclairantes, celle 

 densité est extrêmemenl faible, comme on peut 

 s'en convaincre par diverses expériences dont nous 

 ne citerons que les plus typiques : 



1" Il est d'observation courante que la tlamme 

 d'une bougie, exposée aux rayons solaires, ne pro- 

 jette aucune ombre perceptible, ce qui. au degré de 

 sensibilité de l'observation, certainement troublée 

 par la réfraction dans les gaz chauds, nous montre 

 que la densité superficielle des particules de char- 

 bon dans la flamme de la bougie est négligeable. 



2° Comme complément, si l'on observe le filament 

 d'une lampe à incandescence en partie à travers l«i 

 tlamme d'une bougie, d'un bec papillon ou d'un 

 brûleur Argand, en ayant soin de diaphragmer 

 l'œil très fortement, on aperçoit non seulement 

 très distinctement le filament derrière la flamme, 

 mais encore on ne constate qu'une différence 

 minime entre les parties vues directement ou à 

 travers la flamme. 



3° L'action lumineuse des particules disséminées 



