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CH.-ED. GUILLAUME — LES LOIS DU RAYONNEMENT 



dans une flamme s'additionne sans affaiblissement 

 sensible pour d'assez grandes épaisseurs. Ainsi, 

 l'intensité d'un bec papillon vu par la tranche ou 

 par le plat est à peu près la même. 



D'après M. Féry ', l'éclat maximum dans le sens 

 du plat est égal à 0,35 de l'éclat moyen de la flamme 

 du carcel, tandis que, dans la portion la plus bril- 

 lante de la tranche, il est égal à 7,2 de la même 

 unité. Pour une mèche plate à pétrole, la différence 

 est moindre, ce qui tient en majeure partie à ce 

 que les dimensions dans les deux sens sont dans 

 un rapport plus voisin de l'unité que dans le bec 

 papillon. 



Dans la flamme de l'acétylène, dans laquelle la 

 densité du carbone est beaucoup plus grande que 

 dans celle du gaz d'éclairage ordinaire, M. Féry a 

 trouvé encore un éclat de 7,2 à plat, et de 33 par la 

 tranche, pour une flamme de 3 centimètres de lar- 

 geur. On voit donc que, même pour celte flamme 

 relativement opaque, les actions s'additionnent sur 

 d'assez grandes épaisseurs. 



Une expérience facile à faire donnerait une 

 valeur assez exacte de la densité du carbone dans 

 les flammes; il suffirait, pour cela, de comparer 

 l'intensité lumineuse de chaque flamme à celle 

 d'une lampe incandescente de même teinte, en 

 tenant compte du rapport des superficies appa- 

 rentes de la flamme et du filament. Les nombres 

 que l'on trouverait ainsi pour les flammes ordi- 

 naires seraient de l'ordre de quelques centièmes 

 au maximum*. 



1 C. Fkhy : Photométrie de l'acétylène. Association fran- 

 çaise, Congrès de Carthage, 1896. 



* On pourrait aussi déterminer la densilé superficielle des 

 parcelles lumineuses par un procédé d'addition consistant 

 à mesurer l'éclat de plusieurs flammes superposas. 



Soit // cette densité pour une llamuie donnée; la portion 

 libre scia 1—/', et, pour m flammes superposées, elle sera 

 réduite à (1— /))■». Soit kp l'éclat de l'ensemble des flammes 

 par rapport à l'éclat d'une flamme isolée, k étant forcément 

 plus petit que m. Nous aurons, pour déterminer/), l'équation : 



1 -(1— //;»> = kp. 



Les deux équations : 

 m- 



et 



m lui — 1 ) 



— rr~ i' = k 



m(m — \) »?()»— 11.;» — 2' 



--^1—" + 



1.2.3 



/,■ = A 



donneront deux valeurs de /) approchées respectiTement 

 par excès et par défaut. 

 Soit, par exemple : m = 10, A- = 9: la première équation 



donnera : i) = tt, et la seconde : /) — 77; • La racine sera 



1 1 



certainement comprise entre 7= et . — , la deuxième valeur 



étant beaucoup plus approchée que la première. Donc, si 

 .lis lumières superposées ont une intensité neuT fois plus 

 grande qu'une seule lumière, la densité des particules lumi- 

 neuses dans- la direction considérée sera de 0,1121. 



111. — L'incandescence des oxydes et les 

 manchons incandescents. 



Jusqu'à ces dernières années, on pensait que la 

 plupart des oxydes suivaient, au point de vue de 

 leur émission lumineuse, des lois particulières, 

 indépendantes de l'incandescence proprement dite, 

 et il n'est pas rare, aujourd'hui encore, d'entendre 

 des physiciens, n'ayant pas suivi de très près les 

 travaux récents dans cette direction, parler de 

 phosphorescence, de fluorescence, plus généra- 

 lement de luminescence, pour expliquer l'éclat 

 lumineux apparemment a normal de certains oxydes. 



Ce mot de luminescence, assez vague pour per- 

 mettre de cacher l'imprécision de la pensée, est 

 opposé ici à l'idée de l'incandescence régulière, 

 soumise à la loi de Kirchhoff, c'est-à-dire, en réa- 

 lité, au principe de Carnot limité à des phéno- ; 

 mènes thermiques et des radiations. Tout rayon- 

 nement soumis à ce principe admet l'égalité du 

 pouvoir émissif et du pouvoir absorbant de la 

 source, inférieur ou, au plus, égal à celui du corps 

 noir; et, si une radiation quelconque, émanée d'une 

 source donnée, possède une puissance plus grande 

 que celle de la radiation émise par la même super- 

 ficie du corps noir à la même température, on peut 

 affirmer que la genèse de celte radiation est dans 

 un phénomène différent de l'incandescence, phé- 

 nomène modifiant la nalure physique de la source, 

 d'une manière brusque ou lente, mais tendant, 

 nécessairement vers une limite. Tel est le cas d'une 

 oxydation, ou d'une variation dans l'étal de com- 

 binaison. Oue la lumière se produise à une tem- 

 pérature élevée ou basse, qu'elle soit phosphores- 

 cente à la manière ordinaire, après insolation, ou 

 qu'une forte élévation de température soit nécesl 

 saire pour la provoquer, — phénomènes Lherm&J 

 luminescents, — elle ira en diminuant en même 

 temps que l'activité de la transformation qui lui 

 donne naissance, et s'éteindra lorsque celle-ci .sera 

 complète. Si donc on peut invoquer les phéno- 

 mènes de luminescence pour expliquer une brève 

 surproduction de lumière dans la chauffe d'un oxyde 

 fraîchement préparé et susceptible de subir encore 

 une transformation, on sera contraint d'abandon- 

 ner cette explication si un corps, porté à une 

 température élevée, est susceptible de fournir indé- 

 finiment la même lumière par simple élévation de 

 la température, sans qu'intervienne aucune source 

 étrangère d'énergie. 



On devra donc, dès l'abord, abandonner toute 

 explication de l'éclat remarquable des manchons 

 incandescents fondée sur la luminescence, car il 

 faudrait admettre en même temps la transforma- 

 tion assez rapide de ces oxydes, étant donnée la 

 différence considérable entre l'éclat normal des 



