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CH.-ED. GUILLAUME — LES LOIS DU RAYONNEMENT 



cher, dans la température très élevée que peuvent 

 prendre les manchons, la raison de leur éclat. Or, 

 M. Bunte juge nécessaire de rechercher la cause 

 d'une température qu'il considère comme anor- 

 male dans le brûleur, et appuie son raisonnement 

 sur les faits suivants : Le manchon se compose 

 d'un mélange de thorium et de cérium contenant 

 1 à 2 centièmes de ce dernier corps; un manchon 

 au thorium, alimenté par un bec brillant 100 litres 

 à l'heure, donne 2 bougies, tandis qu'un manchon 

 au cérium en fournit 7 ou 8; en revanche, le man- 

 chon Auer arrive à 60 et même à 80 bougies. Le 

 mélange des deux oxydes est donc nécessaire pour 

 produire la température élevée à laquelle le grand 

 éclat du manchon est attribuable. 



Supposons donc, comme M. Killing l'a indiqué, 

 que le cérium exerce une action catalytiquo sur la 

 combinaison de l'hydrogène avec l'oxygène, ou, 

 plus généralement, sur la combustion. Sur chaque 

 granule de cérium, la combustion sera activée, 

 et, en ce point précis, la température sera forte- 

 ment exagérée. Cependant, pour que l'action cata- 

 lylique puisse produire une importante élévation 

 de la température, il est nécessaire que les grains 

 actifs soient très disséminés, et pour ainsi dire 

 isolés au point de vue thermique. Or, M. Bunte 

 attribue au thorium, formant le support du cérium, 

 ce rôle d'isolant, puisque, par la calcination de son 

 nitrate, il constitue une masse boursouflée et fila- 

 menteuse dans un extraordinaire état de division. 



« On sera tenté, dit M. Bunte, d'objecter tout 

 d'abord à celte explication que la masse de l'oxyde 

 de cérium, formant environ 1 °/„ du poids du 

 manchon, est bien faible. Mais il est aisé de voir 

 que le fait n'est pas du tout improbable, si on le 

 compare à ce qui se passe dans les flammes de 

 gaz ordinaires. 



« D'après Davy, l'éclat des flammes de gaz est 

 dû aux particules de charbon, qui, produites par la 

 décomposition du gaz, se trouvent portées à l'incan- 

 descence. Admettons que la totalité de charbon ren- 

 fermé dans la benzine, la moitié de celui renfermé 

 dans l'éthylène, qui constituent les portions éclai- 

 rantes de gaz, soient mises en liberté. Un litre de gaz 

 de bonne qualité fournira alors S milligrammes de 

 charbon environ. Le volume d'une flamme brûlanl 

 150 litres à l'heure et donnant un éclairement de 

 vingt bougies, est d'environ 2 centimètres cubes; 

 elle renferme donc quelque chose comme mg. I 

 de charbon, et cette quantité minime, portée au 

 blanc, suffit à produire l'éclairement. 



« Or, la quantité d'oxyde de cérium dans le man- 

 chon Auer est d'environ 4 milligrammes, soit qua- 

 rante fois plus grande que la quantité de charbon 

 à l'état libre dans une flamme du bec papillon... » 



La masse de charbon dans la flamme est même 



moindre que le suppose M. Bunte, qui ne tient pas 

 compte de la dilatation considérable due à la tem- .< 

 pérature, quintuplant environ le volume du gaz 

 dans la flamme. 



Cette théorie est fort ingénieuse, et extrêmement 

 séduisante; mais on peut se demander si elle est 

 nécessaire. Nous savons que la température vraie 

 de la flamme du brûleur Bunsen est beaucoup plus 

 élevée que ne semblent l'indiquer les expériences i 

 directes. Or la flamme, entourée par le manchon, 

 qui la protège de l'afflux latéral de l'air, est proba- j 

 blement plus chaude encore. Le rayonnement de 

 chaque brin, au lieu de se faire, comme dans le 

 cas d'une mesure par un fil, dans toutes les direc- 

 tions de l'espace, ne se produit que sur une demi- 

 sphère, les autres directions étant protégées par le 

 reste du manchon ; enfin, d'après ce que nous avons 

 vu au sujet des expériences de M. St. John, fait 

 qui deviendra encore plus probable dans celles de 

 M. Le Chatelier, on peut [admettre que le rayonne- } 

 ment dans l'infra-rouge est relativement faible, et, 

 par là même, le refroidissement par des radiations 

 inutiles beaucoup moins important que pour le 

 platine. Pour ces diverses raisons, il parait certain 

 que le manchon, sans exercer aucune action cata- 

 lytique sur la combustion, doit prendre une tem- 

 pérature beaucoup plus élevée qu'un fil de platine 

 exposé à la flamme: et, comme nous avons trouvé 

 un écart possible de plusieurs centaines de degrés 

 entre la température maxima des gaz et celle que 

 l'on mesure, on devra admettre, en partageant la . 

 différence, que le manchon peut arriver, dans une ' 

 flamme qui n'est nullement activée, à la tempéra- 

 ture de 2.000° environ que lui attribuentMM. Lum- 

 mer et Pringshcim, suivant la répartition de l'éner- 

 gie dans son spectre. 



Il se peut, d'ailleurs, que cette température, i 

 déduite des courbes d'énergie, soit encore un peu 

 exagérée; MM. Lummer et Pringsheim considè- 

 rent, en effet, le corps noir et le platine comme 

 deux extrêmes, comprenant entre eux le manchon 

 Auer. au point de vue de la répartition de l'énergie 

 et de la position du maximum. Mais, nous avons 

 vu que les oxydes s'écartent du corps noir plus 

 encore que le platine, d'où l'on conclut que leur 

 maximum est encore plus déplacé vers le j .s 

 longueurs d'onde. -Celte remarque rend encore ( 

 moins nécessaire l'action invoquée par M. Bunte. , 

 Les travaux dont je vais donner un court résumé la 

 rendent absolument inutile. 



MM. Le Chatelier et Boudouard, dans un travail 

 dont nous ne possédons malheureusement qu'une 

 relation sommaire', ont serré de beaucoup plus 



1 II. Le Chatelieh et O. Boudouard : Sur lu radiation des 

 manchons a incandescence. C. /?., t. CXXVI, p. 1801; 1898. 



