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CH.-ED. GUILLAUME — LES LOIS DU RAYONNEMENT 



relier complètement, et encore inoins de prévoir, 

 nous ont montré que, dans certains cas, une sim- 

 plicité analogue à celle que l'on rencontre dans 

 l'étude du corps noir, conduit à des relations em- 

 piriques différant seulement par la valeur des 

 coefficients numériques, de celles qui régissent le 

 cas théorique le plus simple. Mais la règle semble 

 être la complexité. Parmi les corps que l'impor- 

 tance d'un problème industriel a conduit à exami- 

 ner de [ilns près, il n'en est pas un qui ne s'écarte 

 sensiblement d'une loi simple, pas un qui ne pré- 

 sente ce que l'on considérait, il y a peu de temps 

 encore, comme une singulière anomalie. 



Nous savons parfaitement aujourd'hui qu'aucune 

 irrégularité du rayonnement n'est en opposition 

 avec les lois de Kirchhoff, c'est-à-dire avec Le prin- 

 cipe de Carnot, appliqué à des phénomènes uni- 

 quement thermiques, à la seule condition que, 

 pour aucune radiation émanée d'un corps ne subis- 

 sant pas de transformation chimique, le pouvoir 

 émissif ne soit supérieur à celui du corps noir. 



Mais il n'existe aucune relation apparente entre 

 les pouvoirs émissifs en divers endroits du spectre, 

 sauf, cependant, autant que l'on en peut juger, 

 une certaine relation de continuité entre les coeffi- 

 cient relatifs à des points conligus du spectre. 

 Sous cette seule restriction, le pouvoir émissif en 

 une région quelconque peut s'abaisser sinon jus- 

 qu'à zéro, du moinsjusqu'à des quantités si faibles 

 qu'un corps, en couche peu épaisse, n'émettra, en 

 ces points, aucune énergie mesurable. Tel est le 

 cas pour des corps dits transparents, comme le 

 quartz, dans tout le spectre visible, et jusqu'à des 

 températures très élevées. 



Certains corps, transparents dans le spectre 

 visible, le sont dans une grande étendue en dehors 

 de cette région restreinte : mais aussi, des corps 

 à pouvoir émissif visible élevé peuvent être très 

 transparents dans l'infra-rouge, et comme, aux 

 températures qu'il est possible d'atteindre par les 

 moyens ordinaires de l'industrie, le maximum de 

 la puissance rayonnante se trouve dans cette partie 

 du spectre, l'énergie totale émanée de ces corps 

 subira un gros déficit. Si, do plus, leur pouvoir 

 émissif va en croissant progressivement vers les 

 courtes longueurs d'onde, de tels corps pourront, 

 à une température donnée, avantager les radia- 

 tions bleues au détriment des rouges, et posséder 

 une coloration blanche ou même bleuâtre, à des 

 températures où le corps de rayonnement maxi- 

 mum aurait une teinte encore nettement rouge. 



Ce dernier aura, il est vrai, un éclat supérieur 

 à celui de la substance à laquelle nous attribuons 

 ces propriétés particulières; mais il pourra rayon- 

 ner incomparablement plus dans les régions de 

 plus grande longueur d'onde. 



Sans doute, l'éclat des manchons conduit à sup- 

 poser leur température exceptionnellement élevée. 

 Mais nous avons vu, d'une part, que les tempéra- 

 tures ordinairement attribuées aux flammes sont 

 beaucoup trop basses ; d'autre part, que la tempé- 

 ture qu'indiquent pour les manchons les expé- 

 riences de MM. Lummer et Kurlbaum sont très 

 probablement erronées par excès, par le l'ait que, 

 si l'on part des propriétés du corps noir pour 

 s'avancer vers celles des manchons, on rencontre 

 certainement celles du platine, que les auteurs 

 avaient considéré comme un cas extrême, per- 

 mettant de calculer avec sécurité une valeur infé- 

 rieure de la température des manchons, celle de la 

 limite supérieure étant donnée par la comparaison 

 avec le corps noir. En revanche, les températures 

 indiquées par MM. Le Chatelier et Boudouard sont, 

 sans doute, smis-évaluées. Mais, entre les limites 

 qui paraissent aujourd'hui le plus vraisemblables, 

 on se trouve encore dans les températures des 

 parties chaudes des llammes, brûlant dans de 

 bonnes conditions, sans qu'il soit nécessaire d'in- 

 voquer une cause spéciale de surélévation. 



Le dernier facteur essentiel de la grande inten- 

 sité des manchons incandescents, comparée à celle 

 de flammes carburées de même superficie appa- 

 rente, réside dans la densité superficielle beaucoup 

 plus grande de la matière participant au rayonne- 

 ment. Cependant, celte densité est encore assez 

 faillie pour que la circulation du gaz autour des 

 filaments soit facile; elle est certainement infé- 

 rieure à 1/4 pour la totalité des deux côtés du man- 

 chon, et ce n'est que tout près du bord que l'opa- 

 cité est à peu près complète. 



Aucune élude complète de la répartition de la 

 puissance rayonnée par les oxydes isolés ou les 

 manchons n'a encore été faite pour une région du 

 spectre s'étendanl au loin dans l'infra-rouge; et, 

 d'ailleurs, sur le rayonnement des corps, à l'excep- 

 tion d'une demi-douzaine au plus, notre ignorance 

 esl à peu près complète. Les substances utilisées 

 par M. Auer von Welsbach présentent cet intérêt 

 particulier de posséder, dans leur spectre d'émis- 

 sion, des lacunes étendues dans une région facile à 

 explorer; elles donneraient, avec relativement peu 

 de peine, des résultats très éloignés de ceux qu'a 

 fournis jusqu'ici l'étude des corps à rayonnement 

 à peu prés régulier. 



Sa brillante découverte, après avoir, par son 

 étrangeté, dérouté pour quelque temps les physi- 

 ciens, leur a donné une précieuse pierre de louche 

 pour éprouver des théories d'une immense impor- 

 tance, qu'elle a d'abord semblé ébranler, puis défi- 

 nitivement raffermies. 



Ch.-Ed. Guillaume, 



Physicien au Bureau international 

 île» Poids i't Mesures. 



