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G millimètres île longueur et 2 millimètres île diamètre; 

 ils peuvent se déplacer clans l'axe des bobines lîlf, de 

 6 millimètres de longueur, et dont le noyau, en cuivre 

 roiif;e, présente une ouverture cylindrique de V milli- 

 mètres de diamètre. Ces bobines portent chacune 

 30.000 fours de fil, présentant une résislance de 

 15.000 ohms par bobine. On règle l'appareil de façon 

 que le pôle inférieur des aimants soit un peu au-dessus 

 du centre des bobines. L'appareil est susceptible d'une 

 sensibilité considérable. Pour une période d'oscillation 

 de 8 secondes, il donne à 1 mèire de distance une 

 déviation de 12 mm. pour un courant de 10 9 ampères, 

 circulant dans les bobines, ce qui correspond à une 

 sensibilité de 3,7 y 10 8 (Kohlrausch). L'appareil, par 

 suite de ses dispositions, esL à la fois très amorti et 

 parfaitement asiatique. Si l'on remplace les aimants 

 NS par des bobines de mêmes dimensions, auxquelles 

 le fil de suspension peut facilement amener le courant, 

 on a, sans autre changement, un électrodynamomètre 

 sensible. Enfin, en remplaçant l'un des aimants par un 

 plateau circulaire placé dans un anneau de garde 

 au-dessus d'un plateau fixe, et disposant l'autre aimant 

 en N'S' de façon que l'action électromagnétique soit 

 répulsive, on réalise les conditions de l'^lectromètre 



|m 



L 



p 



i 



Fipr. 2. — Schéma 'A' l'appareil de la Ogure 1 vu de face. — 

 TYT, tub» d'aluminium; E. écrou mobile: M, miroir: 

 11. I!, électro-aimants ; NS, N'S', aimants. 



absolu de lord Kelvin. On étalonne l'appareil à l'aide 

 de poids marqués placés sur le plateau, qu'on équi- 

 libre avec des courants d'intensité connue envoyés 

 dans la bobine. — M. H. Pellat présente une expé- 

 rience dont le résultat parait paradoxal au premier 

 abord, mais qui s'explique très facilement par les oscil- 

 lations électriques. Deux condensateurs de capacité 

 très inégale (une batterie de six grandes jarres et une 

 petite bouteille de Leyde, par exemple), ont leurs 

 armatures respectivement en communication par un 

 inverseur qui permet d'alterner les communications. 

 Celui-ci est monté sur colonnes d'ébonite de façon à 

 pouvoir opérer avec des potentiels élevés. Toutes les 

 armatures des condensateurs, ou trois d'entre elles, au 

 moins, sont isolées. Deux tiges de décharges sont 

 placées près du petit condensateur et permettent à 

 l'étincelle d'éclater quand la différence de potentiel 

 des armatures devient suffisante. Si l'on vient à charger 

 les condensateurs de façon à leur donner la moitié 

 seulement de la charge nécessaire à la production de 

 l'étincelle, ou même un peu moins, et qu'on vienne 

 ensuite à intervertir les communications des armatures 

 en faisant jouer l'inverseur, l'étincelle éclate entre les 

 tiges de décharges. Or, on peut remarquer que, si 

 l'étincelle n'éclatait pas, après l'inversion et l'étal 

 d'équilibre atteint, la différence du potentiel des arma- 

 tures aurait diminué, puisque l'inversion fait commu- 

 niquer l'armature positive île l'un des condensateurs 

 avec l'armature négative de l'autre et vice versa. Mal- 

 gré cela, la différence de potentiel des armatures du 



| petit condensateur a plus que doublé à un certain mo- 

 ment, par suite des oscillations électriques, puisque 

 l'étincelle éclate. La théorie classique des oscillations 

 électriques rend compte parfaitement de toutes les 

 particularités du phénomène. Les calculs sont plus 

 compliqués que dan- la décharge d'un condensateur, 

 mais n'offrent pas de difficultés. On trouve ainsi pour 

 la différence de potentiel maximum V,„ pendant l'oscil- 

 lation, en appelant Y„ la différence du potentiel avant 

 l'inversion et. C et e les capacités du grand et du petit 

 condensateur, la relation très simple : 



1 



= V 



3C- 



C + c' 



Sur les deux fils parallèles qui réunissent les armatures, 

 il y a un nœud, c'est-à-dire qu'entre deux points parti- 

 culiers se faisant face la différence de potentiel reste 

 constante pendant l'oscillation, ses variations étant de 

 sens inverse au même moment de part et d'autre du 

 nœud. On a pour la position de celui-ci : 



(2) 



C-t-c 



Le rapport des coefficients de self-induction L' et L 

 étant sensiblement le même que celui des distances au 

 petit condensateur, on voit que, si les capacités sont 

 égales, le nœud est au milieu, mais qu'il est plus près 

 du grand condensateur si les capacités sont inégales. 

 La relation (1) montre que la différence de potentiel 

 maximum entre les armatures du petit condensateur 

 tend vers trois fois la différence de potentiel initiale, 

 quand le rapport des deux capacités tend vers zéro. 

 M. Pellat a vérifié expérimentalement l'exactitude de 

 la relation (1). Les différences de potentiel étaient me- 

 surées par un électromètre de MM. lîicbat et Blondlot; 

 on déterminait la différence de potentiel nécessaire 

 pour avoir la décharge sans inversion, puis la plus 

 petite des différences qui amenaient l'explosion après 

 inversion. Les tiges de décharges étaient placées aussi 

 près que possible des armatures du petit condensateur, 

 de façon à avoir sensiblement l'explosion correspon- 

 dant a la différence de potentiel de celui-ci. 11 a trouvé 



V„, 

 ainsi pour le rapport tt— le nombre 2,4 comme moyenne 



Vo 



des expériences, tandis que la relation (1) donnait, 

 d'après la connaissance des capacités, le nombre 2, s. 

 La concordance paraîtra très satisfaisante, si l'on songe 

 aux irrégularités des expériences où l'on mesure une 

 différence de potentiel explosive. La connaissance de 

 ce phénomène n'est pas sans intérêt pratique, car on 

 voit que l'inversion des communications peut amener 

 la rupture de l'isolant du petit condensateur, ou pro- 

 duire des différences de potentiel dangereuses. En 

 outre, cette expérience, facile à répéter dans un Coins, 

 est très propre à montrer la profonde différence qui 

 existe entre les effets de l'électricité au repos et ceux 

 de l'électricité en mouvement. — M. Daniel Berthelot 

 présente quelques réflexions sur une propriété </t j s gaz 

 monoatomiqves. Clausius a conclu de considérations 

 cinétiques que le rapport des chaleurs spécifiques d'un 

 gaz parfait, est égal à 1,67. Cette conclusion ne parut 

 pas d'abord conforme à l'expérience : mais on a expli- 

 qué le désaccord en remarquant que la théorie de Clau- 

 sius assimilait les molécules à des points matériels et 

 négligeait l'énergie correspondant aux mouvements 

 des atonies dans la molécule, ce qui n'est permis que 

 pour les gaz à molécules monoatomiques. Et, en effet, 

 pour la vapeur de mercure, qui est dans ce cas. d'après 

 les chimistes, l'expérience donne exactement le rap- 

 port de Clausius. MM. Rayleigh et Ramsay, ayant 

 retrouvé ce même rapport pour l'argon, en ont conclu 

 qu'il est monoatomique. D'autre part, en s'appuyant 

 également sur des hypothèses cinétiques, M. Van der 

 Waals a établi pour l'ensemble de l'état fluide l'équa- 

 tion !/'+•' : v*)(v — i) = RT. Cette formule, tout en 

 représentant bien les faits au point de vue qualitatif, 



