670 ANDKÉ BLONDEL - L'INSCRIPTION DIRECTE DES COURANTS ÉLECTRIQUES VARIABLES 



exemples fort restreints, font ressortir déjà l'ex- 

 trême variété des résultats qu'on peut obtenir, et 

 qui varient non seulement avec la phase au mo- 

 ment de l'introduction, mais encore avec le temps 

 pendant la période variable. Elles ne constituent 

 que la première ébauche d'une étude plus complète 

 que l'auteur se propose de poursuivre en enregis- 

 trant toute la durée du régime variable. Ces régimes 

 variables peuvent seuls rendre compte de certaines 

 courbes anormales, comme celles de la fig. 44, où 

 l'on voit l'arc s'éteindre (I = 0) bien que la ten- 

 sion aux bornes aille en croissant à ce moment, et 

 dépasse la valeur qui suffit à l'entretenir après le 

 réallumage. Les effets sont encore plus complexes 

 avec les circuits inductifs, dont on ne s'occupera 

 pas ici. 



3. Influence de hi nature dos charbons. — Lorsque 

 la variation périodique de la force électromotrice 

 est assez importante pour annuler périodiquement 

 le courant, les courbes obtenues présentent la plus 

 grande analogie avec celles de l'arc à courants 

 alternatifs ordinaires. Leur tracé est continu ou 

 tremblé, suivant que l'arc est silencieux ou sifflant, 

 phénomène qui se produit de préférence avec les 

 charbons homogènes (fig. 37, 39, 43, 47). 



Les figures 38 et 39 sont tout à fait analogues à 

 celles des arcs alternatifs entre charbons homo- 

 gènes : pendant la durée du passage du courant, la 

 tension présente un palier limité par deux becs 

 brusques ; dans certains cas, si, par exemple, les 

 points de jaillissement de l'arc se déplacent sur le 

 cratère, on peut constater deux paliers dill'érents de 

 hauteur (fig. 38), voire même trois paliers (fig. 48). 

 Bien que ces formes caractérisent ordinairement, 

 les charbons homogènes, elles peuvent naturelle- 

 ment serencontrer aussi avec des charbons à mèche, 

 lorsque celle-ci est momentanément vidée (fig. 42). 



L'effet de la mèche des charbons à âme en fonc- 

 tionnement normal est caractérisé, comme avec les 

 courants simplement alternatifs, par l'arrondisse- 

 ment des courbes et la faible durée des zéros du 

 courant, comme le montrent par exemple les 

 figures 40, 41, 49. En outre, la tension aux bornes, 

 au lieu de paliers, présente des pentes notables 

 proportionnelles à celles de la courbe du courant. 



Les formes des courbes sont autres lorsque la 

 force életromotrice alternative ajoutée est très 

 faible (par exemple avec les forces électromolrices 

 de 4,4 volts des figures 47 à 49), mais elles pré- 

 sentent les mêmes signes distinctifs : constance 

 approximative de la tension aux bornes, ou faible 

 variation de sens contraire à celle du courant, s'il 

 s'agit de charbons homogènes (fig. 47 et 48), et, au 

 contraire, variations de même sens que celles du 

 courants'il s'agit de crayons à mèche (fig. 49 et 50). 



Cette distinction est naturellement moins nette 

 avec les arcs longs obtenus sous 72 volts, par suite 

 de la flamme considérable qui les entoure et forme 

 une atmosphère conductrice entre électrodes, pou- 

 vant jouer un rôle analogue à celui de l'atmo- 

 sphère due à l'âme (fig. 43 et 45) : mais c'est là un 

 cas spécial, qu'on ne rencontre guère dans la pra- 

 tique usuelle, c'est-à-dire pour des arcs à courant 

 continu ordinaires, dont la tension est comprise 

 entre 30 et 50 volts. 



Nous sommes donc en droit de conclure que le 

 coefficient de stabilité des arcs à courant continu 



ordinaires, défini plus haut par le rapport -Ç- est 



très faible, négatif avec les charbons homogènes, 

 et positif avec les charbons à unie. Cela explique en 

 partie que ces derniers ont besoin d'une moindre 

 résistance de stabilité additionnelle, et confirme 

 également les résultats de Frith et Rogers rappelés- 

 plus haut, indépendamment de leurs conclusions 

 que nous avons rejetées comme incorrectes. 



4. Arc sifflant. — Dans ce qui précède, nous avons 

 parlé à diverses reprises d'arcs sifflants, et des 

 courbes correspondantes, en prenant seulement le 

 sifflement comme un moyen indirect de reconnaître 

 la nature de l'arc. Quant au caractère propre du 

 sifflement, il ressort immédiatement des tracés os- 

 cillographiques, notamment de celui de la figure 37; 

 on voit que le régime est soumis à des variations 

 rapides, présentant un caractère plus ou moins 

 périodique, de fréquence très élevée, qui produit 

 le son que l'on entend. M. Duddell a étudié, derniè- 

 rement, plus complètement ces variations en les 

 enregistrant à une plus grande échelle, et en a 

 déduit des conséquences fort ingénieuses'. Quant 

 à la cause qui les produit, elle a été expliquée 

 d'une façon remarquable par M mc Ayrton 2 : il y a 

 sifflement toutes les fois que l'oxygène de l'air pé- 

 nètre dans le cratère de l'arc; il semble s'établir à 

 ce moment une lutte entre la colonne gazeuse et 

 l'air ambiant sous l'influence de la rotation rapide 

 de l'arc, et il en résulte des variations oscillantes 

 et rapides de la résistance de passage à la surface 

 du cratère. 



IV. 



Conclusions. 



J'espère que ces exemples auront montré suffi- 

 samment l'intérêt que présente l'emploi des oscil- 

 lographes pour les études de laboratoire ; ils sont 



1 W. Duddell : Rapid variations iu current tlirough tlie 

 direct current arc, Institution of t'icctrical Eugiuccrs, 25 dé- 

 cembre 1900. 



s M mo Ayrton : The hissing of the etectric are, Institution, 

 of Electricai Enginecrs, 23 mars 1899. 



