H. POINCARÉ — A PROPOS DES EXPÉRIENCES DE M. CREMIEU 



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tlymmique des deux circuits proportionnel au 

 produit des intensités et dépendant de la forme et 

 de la position relative des circuits; le travail des 

 actions électrodynamiques est égal à la variation 

 de ce potentiel; 



2° L'action d'un solénoïde fermé est nulle; 



.'!" L'action d'un circuit C sur un autre circuit 

 vollaïque C ne dépend que du • champ magné- 

 tique » développé parce circuit C. lui chaque point 

 de l'espace, on peut, en cil et . délinir en grandeur et 

 direction une certaine force appelée force magné- 

 tique et qui jouit des propriétés suivantes : 



a) La forée exercée parC sur un pôle magnétique 

 esl appliquée à ce pôle; elle est égale à la force 

 magnétique multipliée par la masse magnétique 

 du pôle; 



li) Une aiguille aimantée très courte tend à 

 prendre la direction de la force magnétique, et le 

 couple qui tend à l'y ramener est proportionnel au 

 produit de la force magnétique, du moment 

 magnétique de l'aiguille et du sinus de l'angle 

 d'écart ; 



c) Si le circuit C se déplace, le travail de l'action 

 électrodynamique exercée par C sur C sera égal à 

 l'accroissement du « Qux de force magnétique » qui 

 traverse ce circuit. 



2. Action d'un courant fermé sur une portion de 

 (■minuit. — Supposons que le circuit C se conquise 

 de deux parties, l'une lixe, l'autre mobile; sur la 

 ligure l, la partie fixe sera représentée, par exemple, 



par la ligne DBFMEAH, 

 tandis que la partie mo- 

 bile Ali se déplacera de 



façon que ses deux extré- 

 mités A ei li glissent en 

 s'appuyanl sur les deux 

 fils EAU et FBD. 



Si nu semblable circuit 

 est Soumis à l'action d'un 

 courant fermé C, la par- 

 tie mobile' se déplacera 

 connue si elle subis-ail 

 l'action d'une force. Am- 

 père admet que la force 

 apparente à laquelle cette partie mobile Afi semble 

 ainsi soumise, représentant l'action de C sur la 

 portion AB du courant, est la même que si AB était 

 parcouru par un courant ouvert qui s'arrêterait en 

 A et en B, au lieu de l'être par un courant fermé 

 qui, après être arrivé en B, revient en A par le 

 chemin BFMEA à travers la partie fixe du circuit. 

 Cette hypothèse peut sembler assez naturelle ; 

 néanmoins, elle ne s'impose pus, puisque nous 

 verrons plus tard que Ilelmholtz l'a rejetée. Quoi 

 qu'il en soit, elle permit à Ampère, bien qu'il n'ait 



Fig. I. 



pu jamais réaliser un courant ouvert, d'énoncer les 

 lois de l'action d'un courant fermé sur un courant 

 ouvert, ou même sur un élément de courant. 



Les lois restent simples : 



1° La force qui agit sur un élément de courant 

 esl appliquée à cet élément ; elle est normale à 

 l'élément el à la force magnétique et proportion- 

 nelle à la composante de cette force magnétique 

 qui est normale à l'élément; 



2° L'action d'un solénoïde fermé sur un élément 

 de courant reste nulle. 



Mais il n'y a plus de potentiel électrodynamique, 

 c'esl a-dire que, quand un courant fermé et un 

 courant ouvert, dont les intensités ont, été main- 

 tenues constantes, reviennent à leurs positions 

 initiales, lu travail total n'est pas nul. 



li. Rotations continues. — Parmi les expériences 

 électrodynamiques, les plus curieuses sont celles 

 où l'on a pu réaliser des rotations continues et 

 qu'on appelle quelquefois expériences d'induction 

 unipolaire. Lu aimant peut tourner autour de 

 son axe; un courant parcourt d'abord un Ml fixe, 

 entre dans L'aimant par le pôle N par exemple, 

 parcourt la moitié de l'aimant, en sort par un 

 contact glissant et rentre dans le fil lixe. 



L'aimant entre alors en rotation continue sans 



pouvoir jamais atteindre une position d'équilibre. 



C'est l'expérience de faraday. 



Comment cela est-il possible? Si l'on avait affaire 

 à deux circuits de forme invariable, l'un fixe C; 

 l'autre C' mobile autour d'un axe, ce dernier ne 

 pourrait jamais prendre de rotation continue; en 

 effet, il existe un potentiel électrodynamique; il y 

 aura donc forcément une position d'équilibre, ce 

 sera celle où ee potentiel sera maximum. 



Les rotations continues ne sont donc possibles 

 que si le cii-cuit C se compose de deux parties : 

 l'une lixe, l'autre mobile autour d'un axe, comme 

 cela a lieu dans I expérience de Faraday. Encore 

 convient-il de faire une distinction. Le passage de 

 la partie fixe à la partie mobile ou inversement 

 peut se faire, soit par un contact simple (le même 

 point de la partie mobile restant constamment en 

 contact avec le même point de la partie lixe), soit 

 par un contact glissant (le même point de la partie 

 mobile venant successivement en contact avec 

 divers points de la partie fixe . 

 • C'est seulement dans le second cas qu'il peut y 

 avoir rotation continue. Voici ce qui arrive alors : 

 le système tend bien à prendre une position 

 d'équilibre; mais, quand elle va être atteinte, le 

 contact glissant met la partie mobile en communi- 

 cation avec un nouveau point de la partie lixe; elle 

 change les conilexions, elle change donc les con- 

 ditions d'équilibre, de sorte que, la position dé- 



