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H. P01NCARÉ — A PUOPOS DES EXPÉRIENCES DE M. CRKMIEU 



lique; la troisième n'a ici aucun sens puisqu'un 

 élément de courant n'est plus soumis à une force 

 unique. La première n'en a pas non plus. Qu'est-ce, 

 en effet, qu'un pôle magnétique? C'est l'extrémité 

 d'un aimant linéaire indéfini. Cet aimant peut être 

 remplacé par un solénoïde indéfini. Pour que la 

 définition de la force magnétique eût un sens, il 

 faudrait que l'action exercée par un courant ouvert 

 sur un solénoïde indéfini ne dépendit que de la 

 position de l'extrémité de ce solénoïde, c'est-à-dire 

 que l'action sur un solénoïde fermé fût nulle. Or, 

 nous venons de voir que ce n'était pas vrai. 



En revanche, rien n'empêche d'adopter la 

 deuxième définition, celle qui est fondée sur la 

 mesure du couple directeur qui tend à orienter 

 une aiguille aimantée. 



Mais, si on l'adopte, ni les effets d'induction ni les 

 effets électrodynamiques ne dépendront unique- 

 ment de la distribution des lignes de force de ce , 

 champ magnétique. 



III. 



Difficultés soulevées par ces théories. 



La théorie de Helmholtz est un progrès sur celle 

 d'Ampère: il s'en faut cependant que toutes les 

 difficultés soient aplanies. Dans l'une comme dans 

 l'autre, le mot de champ magnétique n'a pas de 

 sens, ou, si on lui en donne un par une convention 

 plus ou moins artificielle, les lois ordinaires, si 

 familières à tous les électriciens, ne s'appliquent 

 plus; c'est ainsi que la force électromotrice induite 

 dans un fil n'est plus mesurée par le nombre des 

 lignes de force rencontrées par ce fil. 



Et nos répugnances ne proviennent pas seule- 

 ment de ce qu'il es! difficile de renoncer à des 

 habitudes invétérées de langage et de pensée. Il y 

 a quelque chose de plus. Si nous ne croyons pas 

 aux actions à dislance, il faut expliquer les phéno- 

 mènes électrodynamiques par une modification du 

 milieu. C'est précisément cette modification que 

 l'on appelle champ magnétique, et alors les effets 

 électrodynamiques ne devraient dépendre que de 

 ce champ. 



Toutes ces difficultés proviennent de l'hypothèse 

 des courants ouverts. 



Un peut même présenter l'objection sous une 

 autre forme : Peut-il exister des courants ouverts'.' 

 Cela dépend de la définition que l'on donne du 

 courant. Si parcourant on entend seulement cou- 

 rant de conduction, il est clair qu'il existe des cou- 

 rants ouverts; nous en avons cité des exemples. 

 Mais si l'on appelle courant ce qui agit sur le galva- 

 nomètre, tous les courants sont fermés par défi- 

 nition. 



Et, en effet, si l'on décrit un petit contour entou- 

 i-.'iu l le lil parcouru par le courant, celui-ci sera 



Fig. 2. 



égal par définition à la force magnétique mesurée 

 par la déviation de l'aiguille aimanlée, ou plulôl a 

 la valeur moyenne de cette force le long de ce con- 

 tour. 



Donc, si l'on a une aire quelconque, la somme 

 algébrique des intensités des courants qui traver- 

 sent cette aire sera proportionnelle au travail de 

 la force magnétique le long du contour qui limite 

 cette aire. Ce sera là la définition même du cou- 

 rant. 



Imaginons alors qu'il existe un courant ouvert 

 AMB (lig. 2), et soit B une de ses extrémités. Soit 

 CPDQ un volume quel- 

 conque en forme de len- 

 tille, contenant B à son 

 intérieur. Sur la figure, 

 j'aurai en CPD la section 

 d'une des faces de la len- 

 tille et en CQD la section ^~ 

 de l'autre face. 



La courbe qui sert de 

 contour commun à ces 

 deux faces coupe le plan 

 de la figure en C et en D. 



Alors, le fravail de la 

 force magnétique le long 



de cette courbe CD sera proportionnel à la somme 

 des courants qui traversent la face CPD limitée par 

 cette courbe. 11 ne sera donc pas nul, puisque celle 

 face est traversée par le courant AMB. D'autre 

 part, ce travail sera proportionnel à la somme des 

 courants qui traversent la face CQD limitée égale- 

 ment par cette courbe. Il sera donc nul, puisque 

 cette face n'est traversée par aucun courant. 



11 y a donc contradiction, et, si l'on définit le 

 courant par le galvanomètre, il ne peut y avoir de 

 courant ouvert, et il ne s'agit pas de savoir si le 

 courant se ferme, mais comment il se terme. <>u 

 peut appliquer cela en particulier à la théorie de 

 Helmholtz, et on voit alors que cette théorie revient 

 en somme à admettre que les courants de conduc- 

 tion ouverts sont fermés par certains courants 

 auxiliaires dont l'expression est assez simple, et 

 qui ne sont pas sans analogie avec les courants de 

 déplacement de Maxwell. 



IV. — Théorie de Maxwell. 



Telles étaient les difficultés soulevées par les 

 théories régnantes quand parut Maxwell, qui, d'un 

 Irait de plume, les lil toutes disparaître. Hausses 

 idées, en effet, il n'y a plus que des courants 

 fermés. 



Maxwell admet que, si, dans un diélectrique, le 

 champ électrique vient à varier, ce diélectrique 

 devienl le siège d'un phénomène particulier agis- 



