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Bezug auf die Kraft p, welche zur Ueberwältigung der Reibung erforder- 
lich ist, der Abstand CF’ eben so wie CF positiv in Rechnung kommt, so 
erhält man, wenn © bis ıgo Grad gezählt wird, innerhalb der Grenzen 
g 
@=o und cos® = —- die Kraftp = uQ (cs$ — 2); und zwischen 
x x 
cos® = 3 und ® = 180 Grad, die Kraft p=— uQ (cos® — &), oder 
p=u0O( < — cos®). Ganz allgemein kann man daher für die beiden 
ersten Quadranten : ! 
P=+uQ (cp — %) 
8. 
setzen, wo das obere Zeichen zwischen ®—=0 und cos® — ru und das 
untere von da bis ® = ı80 Grad silt, 
Für © = ı80 Grad wird der Ort verändert, ar welchem sich die _ 
Reibung äufsert, weil daselbst der- Widerstand Q eine entgegengesetzte Rich- 
tung erhält, weshalb nun die Reibung am entgegengesetzten Ende vom Durch- 
messer des Halses der Bewegung widersteht. Man kann aber zur Bestim- 
mung der Kraft p für die beiden letzten Quadranten, eben so wie in Ab- 
sicht der Geschwindigkeit v, $. 3. folgern, dafs für die beiden Endpunkte 
eines Durchmessers im Kreise ABGD, die zur Ueberwältigung der Reibung 
erforderlichen Kräfte einander gleich sind, wovon man sich auch leicht aus 
Betrachtung der vierten Figur überzeugen kann. Es läfst sich daher unter 
den angegebenen Einschränkungen die für p gefundene Formel auch auf die 
beiden letzten Quadranten anwenden, wenn man für dieselben von $. 2. die 
Winkel vom Anfange G des dritten Quadranten zu zählen anfängt, und sol- 
che statt ® durch ® bezeichnet, 
Im Anfangspunkte G des dritten Quadranten erhält die Kraft p einen 
doppelten Werth, weil während der Bewegung von B bis G, wenn der Punkt 
M in G anlangt, die Reibung sich am Punkte K in einem Abstande vom 
Mittelpunkte C = r + g äußert; dagegen im Augenblick , wo die Bewe- 
gung von G nach M”.weiter geht, wenn ‚der Spielraum zwischen dem Halse 
des Krummzapfens und der Oeflnung in der Lenkstange äufserst gering an- 
genommen wird, die Reibung sich bei L, also nur in einem Abstande r=g 

