über die Theorie des Krummzapfens. 107 
äufsern kann. Beide Resultate erhält man auch aus der allcemeinen Formel 
für p, und es lassen sich ähnliche Betrachtungen in Absicht des Anfangs- 
punkts A anstellen, 
$. 8. Mit Rücksicht auf die veränderliche Kraft p erhält man nun 
den Ueberschufs an bewegender Kraft oder die Ueberwucht, durch welche 
die Bewegung des Krummzapfens beschleunigt wird, —P — Qsin® + 
uQ (cos® RELh,: also auf eine ähnliche Art, wie $. ı, die Differential- 
r 
gleichung 
ag (P + =0-0 sin®+FR0Qcos@)dP—=evdvp + (2 sin’®? vr 
+2v?sin®@dsin@) Q, 
und hiervon findet man das Integral 
4g5r (PP + = 09+ Qcos® FR#Qsin®) = v? (P + Q’sin®?) + const, 
| Für 9 =oistv=e, sn®—o, cosP=1ı, also 
(I) 4gr (PQ + Q® + QcosP FRQ sin®—Q) = v2 (P' + Q’ sin?) 
— a” pP. 
; Eben so erhält man für die beiden letzten Quadranten 
(m ner Pr TNP+ gu d FR Nd=r:F+g sing) 
ee 
Wird @=TI, so itv=Y,, sin ge 0, cos®=— ı; daher nach (I) 
(HI) 4gr (IP — au 0 —20)=W—-)P, 
und wenn ®’==II gesetzt wird, so ist v=«; daher nach (II) 
(IV) 4gr (IP — ee 0—20)=(«@"—yY)P. 
Aus der Verbindung der Gleichung (III) und (IV) erhält man 
= ey IIu 
( )r=sgr (nr - —EQ— 20) 
Soll daher am Ende einer jeden Umdrehung die Geschwindigkeit «’ 
im Punkte A eben so grols seyn, als die Geschwindigkeit &, mit welcher 
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