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Die ganze gescWossene Kette verhält sich also wie ein vollständiger 

 Magnet mit feststehenden Polen, und es liegt in den Ketten Fig. n und 

 12. der nPol in Osten und der s Pol in Westen, in Fig: ig «nd 30. der 

 n Pol unten , der s Pol oben. 



Nicht in dem inneren von den Leitern umschlossenen Räume liegen 

 die Pole, welche die Richtung der Magnetnadeln bestimmen.; denn der 

 IMagnetismus ist im inneren Umkreis nahe an der Oberfläche der Leiter 

 immer stärter, als in einigem Abstände von derselben. Auch nicht die 

 nach den oben angeführten Erfahrungen mögliche Verstärkung dee Magne- 

 tismus in der inneren Hälfte der Leiter selbst, und die Schwächung an der 

 äufseren Hälfte, durch die Einwirkung der magnetischen Atmosphäre jeder 

 der einander diametral entgegengesetzten Punkte des geschlossenen Kreises 

 ist eine unerläfsliche Bedingung zur Polarität der Kette, in so weit diese sich 

 durch die Wirkung auf die Magnetnadel oiTenbart, sondern sie ist sclion dadurch 

 begründet, dafs •\-xn innerhalb des geschlossenen Kreises nach einer Seite zu 

 und — ni nach der entgegengesetzten Seite zugerichtetist, und dafs -{-mund'— m 

 an der äufseren Fläche der an der inneren entgegengesetzt sind, kurz dadurch, 

 dafs jedenPunkt der Leiter eine einfache magnetische Atmosphäre umgiebt, wel- 

 che nach dem J. 9. aufgestellten Gesetz vertheijt ist. pie ganze geschlossene 

 Kette mufs sich daher als ein vollständiger ringförmiger Magnet gegen die 

 ihm genäherten Declinationi- und Inclinationsnadeln verhalten, und die 

 eine Seite desselben mufs auch dann noch als nPol, die andere Seite als 

 sPol auf jene J^Jadelp wirken, wenn der Kreis so sehr erweitert seyn sollte, 

 dafs die Wirkung der diametral entgegengesetzten Theile des Ringes auf 

 einander felilte, oder doch höchst schwach wäre. 



2/.. *) Der Magnetismus ist im Stahl nach demselben Gesetze ver- 

 tlveilt, wie in der ganzen geschlossenen galvanischen K«tte, d. h. -j-m und 

 — m haben im Inneren des Stählstabes eine entgegengesetzte Richtung von 

 -\~ m und Da an der äufseren Oberfläche. Die Declination der Magnet- 

 nadel innerhalb des Magnetstabes würde der Declination unterhalb und 

 oberhalb desselben entgegengesetzt seyn, wenn die im Inneren desselben 

 verbundenen Theile der fiinfachen magnetischen Atmosphäre des Stabes eben 

 ao von einander ^getrennt werden könnten, wie sie es in der einfachen gal- 



vani- 



•) Die ia diejem und den folgenden JJ. »»tefuhrten Verjuche imd.oach der VorUiunj am 3. Fe- 

 bruar aogestellt vorden, 



