SUR l'i^mission du calorique. 355 



soustraire ce qu'a perdu le couranl de ce qu'il a acquis et qui 

 le surcharge. 



Soient donc , aux deux distances t/ , J ' , les perles p , p' j 

 qu'ont faites les courans placés à ces deux distances respecti- 

 vement. Au lieu de dire que les retardations aux deux distances 

 comparées j d, rf', sont inversement comme ces distances, 

 nous dirons ( en désignant les courans par leurs distances) 

 que la retardation est inversement , comme l'excès d'accroisse- 

 ment du courant, comme d — p : d' — p' . 



Supposons maintenant qu'on ait 



p : p' = d : d' ; on aura d — p : d' — p ' =d : d' 



Or, ici , c'est ce qui a toujours lieu , puisque le nombre 

 des pertes est toujours égal à celui des arrêts dans le même 

 courant, et puisque, dans chacun, le nombre des arrêts exprime 

 toujours les longueurs ou distances </, d' respectivement. 



En prenant le rapport inverse, 



d-p : d-p _-^-— :-^,-— „ 



on obtiendra donc la vitesse du courant inversement comme 

 la distance de la surface à la molécule qui produit les émana- 

 tions. 



S 4. Place de l'espace d'émission. 



Ce qui précède conduit l'émanation de la couche à l'espace 

 d'émission , oiî elle est placée par Fourier , qui la regarde à 

 ce point comme contenant des rayons de diverses intensités. 



C'est ainsi que je suis également disposé à placer cet es- 

 pace. 



Si toutefois on avait quelque raison de lui donner une autre 

 place, je dois faire remarquer, qu'en suivant la marche que 

 j'ai tracée , du point où je l'ai conduite avec Fourier, elle doit 

 suivre , sans changement , la même direction qu'elle a , jus- 

 qu'à son émission. 



